1. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
161 http://ibnu2003.blogspot.com
1. Pembahasan
kecepatan gelombang mekanik ( π£) tergantung pada
a. gaya tegangan kawat (F)
b. massa persatuan panjang ( π/π)
ditanyakan : ( π£) dan ( π£1) yang dinyatakan dengan fungsi F, m
dan ( π)
tinjau satuan dan dimensi
gaya tegangan kawat ( πΉ = ππππ β2
= ππΏπβ2
)
kecepatan ( π£ = ππ β1
= πΏπβ1
)
massa persatuan panjang (
π
π
= πππβ1
= ππΏβ1
)
maka persamaan kecepatan gelombang mekanik
π£ = ππΉ π₯
(
π
π
)
π¦
dimana ( π, π₯ πππ π¦) merupakan konstanta yang tidak
berdimensi, maka :
πΏπβ1
= π[ππΏπβ2
] π₯( ππΏβ1) π¦
πΏπβ1
= π[ π π₯+π¦
πΏπ₯ βπ¦
πβ2π₯]
maka diperoleh hubungan persamaan kanan dan kiri
(
π β π₯ + π¦ = 0
πΏ β π₯ β π¦ = 1
π β β2π₯ = β1 β΄ π₯ =
1
2
) β π¦ = βπ₯ =
1
2
sehingga :
π£ = ππΉ1/2
(
π
π
)
β1/2
= πβ
πΉπ
π
jika ( πΉ1 =
πΉ
2
; π1 = 4
1
2
π), maka kecepatannya menjadi
π£1 = β
9πΉπ
4π
=
3
2
β
πΉπ
π
=
3
2
π£
2. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
162 http://ibnu2003.blogspot.com
2. Pembahasan
perhatikan gambar di bawah ini !
momen inersia bola relatif terhadap titik O
πΌ =
2
5
ππ2
+ ππ2
momen torsi di titik O adalah :
Ξ£π = 0
βππππ πππ = πΌπΌ
( πΌ) merupakan fungsi turunan kedua dari posisi sudut ( π)
πΌ =
ππ
ππ‘
= πΜ
maka :
βππππ πππ = πΌπΜ
βππππ πππ = [
2
5
ππ2
+ ππ2
]πΜ
βπππ πππ = [
2
5
π2
+ π2
]πΜ
simpangan sudut kecil ( π πππ = π), maka :
βπππ = [
2
5
π2
+ π2
] πΜ
πΜ + [
ππ
2
5
π2 + π2
]π = 0
πΜ + π2
π = 0
π = β
ππ
2
5
π2 + π2
π
π
π
π
3. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
163 http://ibnu2003.blogspot.com
π2 = 2πβ
2
5
π2 + π2
ππ
( π2 ) disebut periode osilasi fisis
periode bandul matematis
π1 = 2πβ
π
π
maka perbandingan ( π2/π1) adalah :
π2
π1
=
2πβ
2
5
π2 + π2
ππ
2πβ
π
π
π2
π1
= β
2
5
π2 + π2
π2
β΄
π2
π1
= β
2
5
(
π
π
)
2
+ 1
3. Pembahasan
penentuan jarak total yang ditempuh mobil selama pengereman
sampai berhenti.
mobil bergerak lurus beraturan sesaat sebelum pengereman,
maka : jarak hang ditempuh adalah ( π1)
β΄ π1 = π£0. βπ‘
mobil bergerak bergerak lurus berubah beraturan sejak
pengereman sampai berhenti, maka :
π£ = π£0 β ππ‘ = 0
π‘ =
π£0
π
jarak yang ditempuh selama pengereman sampai berhenti di
sebut ( π2) sebesar :
π2 = π£0 π‘ β
1
2
ππ‘2
4. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
164 http://ibnu2003.blogspot.com
β΄ π2 =
1
2
π [
π£0
π
]
2
=
π£0
2
2π
maka jarak total yang ditempuh mobil adalah :
π = π1 + π2
β΄ π = π£0. βπ‘ +
π£0
2
2π
4. Pembahasan
perhatikan gambar gaya-gaya pada sistem berikut
a. syarat ( π) agar tetap bergerak di ujung bidang miring
benda akan tetap bergerak gaya berat searah sumbu x lebih
besar dari gaya gesek
πππ πππ > π
πππ πππ > ππππππ π
π πππ > ππππ π
β΄ π <
π πππ
πππ π
β π < π‘πππ
metode lain
jarak yang ditempuh balok dari puncak sampai dasar bidang
miring adalah : ( π =
β
π πππ
), sehingga
persamaan hukum kekekalan energi
energi kinetik awal sama dengan nol
π
π
β
π»
πΏ
π
ππ
π
π₯
π¦
5. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
165 http://ibnu2003.blogspot.com
energi kinetik akhir berbanding dengan perubahan yang
dilakukan benda
πΈπ( ππβππ) = π β ππ
πΈπ( ππβππ) = ππβ β ππππππ π. π
πΈπ( ππβππ) = ππβ β ππππππ π.
β
π πππ
> 0
1 > π
1
π‘πππ
ββ΄ π < π‘πππ
b. besar kecepatan balok di dasar lantai
percepatan balok yang harus dipenuhi sebesar :
ππ = πππ πππ β ππππππ π
π = ππ πππ β πππππ π
panjang lintasan bidang miring adalah S, maka kecepatan
balok pada ujung bidang miring adalah ( π£π‘) sebesar :
π£π‘
2
= π£0
2
+ 2ππ = 2ππ
π£π‘
2
= 2ππ = 2π(π πππ β ππππ π)
β
π πππ
π£π‘
2
= 2πβ(1β π
πππ π
π πππ
)
π£π‘
2
= 2πβ(1β ππππ‘π)
β΄ π£π‘ = β2πβ(1 β ππππ‘π)
titik ujung dasar bidang miring sebagai asal penentuan
kecepatan balok di dasar lantai yang sejajar sumbu x bidang
horizontal
π
π
β
π»
π₯
π¦
π
π£π‘ πππ π
π£π‘
π£π‘ π πππ
6. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
166 http://ibnu2003.blogspot.com
pada komponen y
π¦ = βπ£π‘ π ππππ‘ β
1
2
ππ‘2
β2π» = β2π£π‘ π ππππ‘ β ππ‘2
ππ‘2
+ 2π£π‘ π ππππ‘ β 2π» = 0
menggunakan rumus abc, maka t yang diperoleh adalah :
π‘12 =
β2π£π‘ π πππ Β± β(2π£π‘ π πππ)2 + 4π(2π»)
2π
π‘12 =
β2π£π‘ π πππ Β± β4π£π‘
2 π ππ2 π + 8ππ»
2π
π‘12 =
βπ£π‘ π πππ Β± β π£π‘
2 π ππ2 π + 2ππ»
π
waktu yang terpenuhi yang bernilai positif
β΄ π‘ =
βπ£π‘ π πππ + β π£π‘
2 π ππ2 π + 2ππ»
π
komponen kecepatan pada sumbu y
π£π¦ = βπ£π‘ π πππ β ππ‘
π£π¦ = βπ£π‘ π πππ β π [
βπ£π‘ π πππ + β π£π‘
2 π ππ2 π + 2ππ»
π
]
π£π¦ = βπ£π‘ π πππ + π£π‘ π πππ + βπ£π‘
2 π ππ2 π + 2ππ»
β΄ π£π¦ = βπ£π‘
2 π ππ2 π + 2ππ»
pada komponen x
β΄ π£π₯ = π£π‘ πππ π
π£π₯
2
= π£π‘
2
πππ 2
π
kecepatan balok di dasar lantai merupakan resultan
kecepatan komponen x dan komponen y, maka :
π£2
= π£π₯
2
+ π£π¦
2
π£2
= π£π‘
2
πππ 2
π + π£π‘
2
π ππ2
π + 2ππ»
π£2
= π£π‘
2
(πππ 2
π + π ππ2
π) + 2ππ»
ingat bahwa ( πππ 2
π + π ππ2
π = 1)
π£2
= π£π‘
2
+ 2ππ»
persamaan sebelumnya :
π£π‘
2
= 2πβ(1β ππππ‘π
maka :
π£2
= 2πβ(1 β ππππ‘π) + 2ππ»
7. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
167 http://ibnu2003.blogspot.com
π£2
= (2πβ β 2πβππππ‘π) + 2ππ»
π£2
= 2π(π» + β) β 2πβππππ‘π
β΄ π£ = β2π(π» + β) β 2πβππππ‘π
dengan menggunakan hukum kekekalan energi, bahwa
energi pada posisi awal yaitu di puncak bidang miring dengan
energi benda setelah sampai di dasar lantai, maka :
πΈ( ππ€ππ) = πΈπ(π»+β) + πΈπ = πΈπ(π»+β) + 0 = πΈπ(π»+β)
πΈ( ππ€ππ) = πΈπ( π»+β) = πππ» + ππβ
πΈ( ππ€ππ) = ππ(π» + β)
energi akhir benda merupakan usaha yang dilakukan gaya
gesek dan kecepatan balok di dasar lantai
πΈ( ππβππ) = πΈπ(0) + ππ + πΈπ = ππ + πΈπ
πΈ( ππβππ) = πππ
β
π‘πππ
+
1
2
ππ£2
ππππ βΆ
πππβπππ‘π +
1
2
ππ£2
= ππ(π» + β)
2ππβπππ‘π + π£2
= 2π(π» + β)
π£2
= 2π( π» + β) β 2ππβπππ‘π
β΄ π£ = β2π( π» + β) β 2ππβπππ‘π
5. Pembahasan
a. besar usaha yang dilakukan oleh gaya kontak pada sistem
yang dinyatakan sebagai fungsi sudut ( π)
π/2
π
ββ = ππ ππ/2
π
π/2
ππ
πΉβ
πΉπ£
8. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
168 http://ibnu2003.blogspot.com
usaha yang dilakukan oleh gaya kontak sama dengan nol
karena titik kontaknya tidak mengalami perpindahan
b. besar kelajuan sudut tongkat yang dinyatakan sebagai fungsi
sudut ( π)
perpindahan tongkat pada pusat massa adalah
ββ =
π
2
π πππ
hukum kekekalan energi mekanik menjadi
ππββ =
1
2
πΌπ2
percepatan sudut merupakan fungsi turunan pertama dari
fungsi kecepatan
π =
ππ
ππ‘
= πΜ
sehingga ( πΌ =
1
3
ππ2
), maka :
ππ
π
2
π πππ =
1
2
(
1
3
ππ2
)πΜ2
3ππ πππ = ππΜ2
β΄ πΜ2
=
3ππ πππ
π
c. Besar percepatan sudut tongkat yang dinyatakan sebagai
fungsi sudut ( π)
Ξ£π = πΌπΜ
ππ
π
2
πππ π = (
1
3
ππ2
) πΜ
β΄ πΜ =
3ππππ π
2π
d. Komponen vertikal dan horizontal gaya yang dikenakan oleh
tongkat pada titik gantung yang dinyatakan sebagai fungsi
sudut ( π)
koordinat di titik gantung batang adalah :
π₯ =
π
2
πππ π πππ π¦ = β
π
2
π πππ
komponen gaya horizontal batang pada batang
πΉβ = ππ₯Μ = π
π2
π₯
ππ‘2
= π
π
2
π2
ππ‘2
( πππ π)
10. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
170 http://ibnu2003.blogspot.com
periode di titik A sebagai periode osilasi ( π1) diperoleh dari
torsi dititik A
Ξ£π = 0
βπππ π πππ = πΌπΌ
( πΌ) merupakan fungsi turunan kedua dari posisi sudut ( π)
πΌ =
ππ
ππ‘
= πΜ
maka :
βπππ π πππ = 2ππ 2
πΜ
πΜ +
π
2π
π πππ = 0
πΜ + π2
π = 0
maka :
π2
=
π
2π
π = β
π
2π
sehingga periode osilasi ( π1)
β΄ π1 = 2πβ
2π
π
β π1 =
1
2π
β
π
2π
b. pesar periode ( π2 ) dengan keadaan untuk poros pada garis
singgung cincin
menggunakan prinsip dari teorema paralel, maka momen
inersia pada garis singgung lingkaran dengan kesimetriannya,
menjadi :
πΌπ₯ = πΌ π¦ β πΌπ§ = πΌπ₯ + πΌπ₯ = 2πΌπ₯
dengan ( πΌπ§ = ππ 2
)
πΌπ₯ =
1
2
πΌπ§ =
1
2
ππ 2
maka momen inersia pada titik A, menjadi
πΌπ΄ = πΌπ₯.ππ + ππ 2
πΌπ΄ =
1
2
ππ 2
+ ππ 2
=
3
2
ππ 2
torsi dititik A adalah
Ξ£π π΄ = 0
βπππ π πππ =
3
2
ππ 2
πΜ
12. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
172 http://ibnu2003.blogspot.com
sumbu x
π1 ππ πππ2 β π β π1 = π1 π
π = π1 ππ πππ2 β π1 β π1 π
π = πππ πππ2 β ππππππ π2 β ππ β¦2)
untuk benda ( π2 = π)
sumbu y
π2 = π2 ππππ π1 = πππππ π1
π1 = ππ1 = ππππππ π1 β¦3)
sumbu x
π β π2 ππ πππ1 β π2 = π2 π
π = π2 ππ πππ1 + π2 + π2 π
π = πππ πππ1 + ππππππ π1 + ππ β¦4)
gabungkan kedua persamaan yaitu 2) dan 4)
( π = πππ πππ1 + ππππππ π1 + ππ) π₯1/π
( π = πππ πππ2 β ππππππ π2 β ππ) π₯1/π
β΄ π = β
π
2
( π πππ1 β π πππ2 + ππππ π1 + ππππ π2)
β β―5)
ingat (π ππ370
= 0,6; πππ 370
= 0,8)(π ππ530
= 0,8; πππ 530
= 0,6)
besar percepatan adalah :
π = β
π
2
( π πππ1 β π πππ2 + ππππ π1 + ππππ π2)
π = β0,3675π
kedua balok mengalami perlambatan karena gaya gesek,
maka panjang lintasan yang ditempuh balok saat akan
berhenti adalah :
π£2
= π£0
2
β 2ππ = 0
untuk ( π = 10ππ β2
)
π =
π£0
2
2π
=
(0,9)2
2.3,675
= 11,02ππ
b. koefisien gesek minimum, untuk mempertahankan balok
dalam keadaan diam pada posisi akhir
untuk mementukan koefisien gesek minimum kita pers. 5)
π = β
π
2
( π πππ1 β π πππ2 + ππππ π1 + ππππ π2) = 0
+π(πππ π1 + πππ π2) = 0
β΄ π =
π πππ1 β π πππ2
πππ π1 + πππ π2
= 0,028
13. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
173 http://ibnu2003.blogspot.com
8. pembahasan
piringan ( π = 200ππ; π = 6π; π0 = 0,2 ππ’π‘/ππ‘)
orang ( π = 100ππ; π = 3π)
a. besar kecepatan rotasi piringan
keadaan pertama orang duduk ditepi piringan, maka momen
inersia ( πΌ0) :
πΌ0 =
1
2
ππ 2
+ ππ 2
keadaan kedua, orang tersebut mendekati ( π = 3π) menuju
pusat piringan
πΌ =
1
2
ππ 2
+ ππ2
karena tidak ada momen gaya luar yang bekerja, maka
momentum sudutnya bersifat tetap (sistem kekal)
πΏ(ππ€ππ) = πΏ(ππβππ)
πΌ0 π0 = πΌπ
(
1
2
ππ 2
+ ππ 2
)π0 = (
1
2
ππ 2
+ ππ2
)π
( ππ 2
+ 2ππ 2) π0 = ( ππ 2
+ 2ππ2) π
β΄ π = [
ππ 2
+ 2ππ 2
ππ 2 + 2ππ2
] π0
masukkan nilai masing-masing besaran, maka :
π = [
200.62
+ 2.100.62
200.62 + 2.100.32
]0,2
π = 0,32ππ’π‘ππππ/πππ‘ππ
b. besar kecepatan sudut sesaat setelah orang tersebut
melompat keluar piringan.
kecepatan akhir piringan berotasi tergantung dengan cara
orang tersebut keluar dari piringan. menjatuhkan diri dan
melompat dengan arah yang berbeda akan beda kejadiannya.
keadaan pertama sebelum orang melompat
πΏ ππ€ππ = (
1
2
ππ 2
+ ππ 2
)π0
keadaan kedua setelah orang tersebut melompat keluar
maka momen inersia adalah momen inersia pada pusat
piringan dengan momentum sudut akhir menjadi
πΏ ππβππ =
1
2
ππ 2
π
14. OSN Fisika Bedah soal
2012(kab/kota)
174 http://ibnu2003.blogspot.com
seperti pada soal a, maka :
1
2
ππ 2
π = (
1
2
ππ 2
+ ππ 2
)π0
π = (
ππ 2
+ 2ππ 2
ππ 2
)π0
β΄ π = (1 +
2π
π
)π0
masukkan nilai besarannya, maka :
π = (1 +
2.100
200
)π0 = 2π0
c. beser kecepatan sudut piringan saat orang tersebut duduk
ditepi piringan
keadaan 1 : momen inersia piringan pada poros dengan
kecepatan rotasi awal ( π0)
πΌ π =
1
2
ππ 2
besar momentum sudut ( πΏ0 = πΌ π π0)
πΏ0 =
1
2
ππ 2
π0
Keadaan 2 : orang di tepi piringan (R=6m)
πΌ =
1
2
ππ 2
+ ππ 2
besar momentum sudut menjadi :
πΏ = (
1
2
ππ 2
+ ππ 2
)π
maka dengan torsi sama dengan nol, kekekalan momentum
sudut bersifat kekal (tetap)
π = [
1
2
ππ 2
1
2
ππ 2 + ππ 2
]π0
β΄ π = [
π
π + 2π
]π0
maka :
π =
π0
2
= 0,1 ππ’π‘ππππ/πππ‘ππ