Χημεία Επαναληπτικό διαγώνισμα μέχρι και αντιδράσεις προσθήκηςBillonious
Επαναληπτικό διαγώνισμα σε όλο το πρώτο κεφάλαιο και στις οργανικές αντιδράσεις προσθήκης (όλες, με κυανυδρίνες και Grignard) και όλην την θεωρία της θεωρίας δεσμού σθένους (Valence Bond Theory).
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής - Διατήρησης Ορμής – Κρούσεις Γ΄ ΛυκείουHOME
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής-Κρούσεις Γ΄ Λυκείου
Αρωγός πολυμεσικότητας στη προσέγγιση της θεωρίας έχω το site μου:
www.lam-lab.com
Λάμπρος Αδάμ
adamlscp@gmail.com
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής- Β΄ ΛυκείουHOME
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής- Β΄ Λυκείου
Αρωγός πολυμεσικότητας στη προσέγγιση της θεωρίας έχω το site μου www.lam-lab.com
Λάμπρος Αδάμ
adamlscp@gmail.com
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2003/ Θέματα και ΛύσειςHOME
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2003/ Θέματα και Λύσεις
όπως έχουν δημοσιευθεί στον ιστότοπο "micro-kosmos"
Λάμπρος Αδάμ
www.lam-lab.com
adamlscp@gmail.com
Χημεία Επαναληπτικό διαγώνισμα μέχρι και αντιδράσεις προσθήκηςBillonious
Επαναληπτικό διαγώνισμα σε όλο το πρώτο κεφάλαιο και στις οργανικές αντιδράσεις προσθήκης (όλες, με κυανυδρίνες και Grignard) και όλην την θεωρία της θεωρίας δεσμού σθένους (Valence Bond Theory).
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής - Διατήρησης Ορμής – Κρούσεις Γ΄ ΛυκείουHOME
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής-Κρούσεις Γ΄ Λυκείου
Αρωγός πολυμεσικότητας στη προσέγγιση της θεωρίας έχω το site μου:
www.lam-lab.com
Λάμπρος Αδάμ
adamlscp@gmail.com
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής- Β΄ ΛυκείουHOME
Πολυμεσική Θεωρία Ορμής-Διατήρησης Ορμής- Β΄ Λυκείου
Αρωγός πολυμεσικότητας στη προσέγγιση της θεωρίας έχω το site μου www.lam-lab.com
Λάμπρος Αδάμ
adamlscp@gmail.com
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2003/ Θέματα και ΛύσειςHOME
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2003/ Θέματα και Λύσεις
όπως έχουν δημοσιευθεί στον ιστότοπο "micro-kosmos"
Λάμπρος Αδάμ
www.lam-lab.com
adamlscp@gmail.com
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Β΄ Λυκείου 2001/ Θέματα και ΛύσειςHOME
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Β΄ Λυκείου 2001/ Θέματα και Λύσεις
όπως έχουν δημοσιευθεί στον ιστότοπο "micro-kosmos"
Λάμπρος Αδάμ
www.lam-lab.com
adamlscp@gmail.com
Θεωρούμε το σύστημα ενός σωματιδίου, το οποίο κινείται σε μια διάσταση και του οποίου η συνάρτηση Lagrange δεν εξαρτάται μόνον από τη θέση του σωματιδίου καιτην ταχύτητά του (όπως απαιτούμε για για μια Lagrangian) αλλά και από την επιτάχυνσή του.
Φυσική Ταλάντωση με κατακόρυφο ελατήριο και κρούσηBillonious
Ένα λυμένο παράδειγμα σε μία κλασσική άσκηση (κατακόρυφη ταλάντωση στην οποία παρεμβάλλεται και μία κρούση) στην ύλη της γ' λυκείου.
ΔΙΟΡΘΩΣΗ. Η αρχική απομέκρυνση είναι εσφαλμένα γραμμένη στην εκφώνηση. Το σωστό είναι 0,5m (όπως άλλωστε χρησιμοποιείται και σε όλην τη λύση της άσκησης).
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2008 / Β΄ ΦάσηHOME
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2008 / Β΄ Φάση/ Θέματα και Λύσεις
όπως έχουν δημοσιευθεί στον ιστότοπο "micro-kosmos"
Λάμπρος Αδάμ
www.lam-lab.com
adamlscp@gmail.com
Συνοπτική θεωρία του 2ου Κεφαλαίου (Κύματα) βασισμένη στο σχολικό βιβλίο και συμπληρωμένη όπου αυτό κρίνεται απαραίτητο. Το αρχείο διορθώνεται και ανανεώνεται σύμφωνα με τις απαιτήσεις του μαθήματος και των μαθητών αλλά και βάσει των δικών σας παρατηρήσεων!
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2014 / Β΄ Φάση / Θέματα και ΛύσειςHOME
Πανελλήνιος Διαγωνισμός Φυσικής Γ΄ Λυκείου 2014 / Β΄ Φάση / Θέματα και Λύσεις
όπως έχουν δημοσιευθεί στον ιστότοπο "micro-kosmos"
Λάμπρος Αδάμ
www.lam-lab.com
adamlscp@gmail.com
Similar to ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ ΤΩΝ ΕΞΙΣΩΣΕΩΝ ΚΙΝΗΣΗΣ. Ο ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ (20)
Αρχές Οικονομικής Θεωρίας - Το γραπτό των πανελλαδικών εξετάσεωνPanagiotis Prentzas
Αρχές Οικονομικής Θεωρίας (ΑΟΘ): Τι πρέπει να προσέξουν οι υποψήφιοι κατά τη διάρκεια των πανελλαδικών εξετάσεων στη δομή των απαντήσεών τους, αλλά και στην εμφάνιση του γραπτού τους.
Μπορείτε να δείτε και τη διαδραστική παρουσίαση στο www.study4economy.edu.gr.
ΟΛΟΚΛΗΡΩΣΗ ΤΩΝ ΕΞΙΣΩΣΕΩΝ ΚΙΝΗΣΗΣ. Ο ΑΡΜΟΝΙΚΟΣ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗΣ
1. ΟΛΟΚΛΗΡΩΗ ΣΩΝ ΕΞΙΩΕΩΝ
ΚΙΝΗΗ.
ΚΙΝΗΗ Ε ΜΙΑ ΔΙΑΣΑΗ.
(Η ΠΕΡΙΠΣΩΗ ΣΟΤ ΑΡΜΟΝΙΚΟΤ ΣΑΛΑΝΣΩΣΗ).
Για ένα σωματίδιο μάζας m, το οποίο κινείται σε μια διάσταση
υπό την επίδραση δύναμης ( )
F x , έχοντας ολική ενέργεια Ε (που
αποτελεί σταθερά της κίνησης), η διατήρηση της ενέργειας δίνει:
2
1
( )
2
E mx U x
(1)
τη σχέση (1), Ε είναι η ολική ενέργεια του σωματιδίου, ( )
U x
είναι η δυναμική του ενέργεια και x
η ταχύτητά του. ( dx
x
dt
). Από τη
σχέση λοιπόν (1), έχουμε διαδοχικά:
2
1
( )
2
mx U x E
ή
2
1
( ) ( )
2
dx
m U x E
dt
ή
2 2
( ) [ ( )]
dx
E U x
dt m
ή
2
[ ( )]
dx
E U x
dt m
ή
2. 2 ( )
m dx
dt
E U x
(2)
την παραπάνω σχέση (2), η υπόριζη ποσότητα ( )
E U x
ισούται με την κινητική ενέργεια του σωματιδίου και πρόκειται
προφανώς για μη αρνητική ποσότητα.
Με ολοκλήρωση της σχέσης (2), παίρνουμε:
0
0
2 ( )
x
x
m dx
t t
E U x
(3)
τη σχέση (3), 0
x είναι η θέση του σωματιδίου τη χρονική
στιγμή 0
t . Εισάγοντας στη σχέση (3) τη συνάρτηση ( )
U x που μας
δίνει τη δυναμική ενέργεια στο εκάστοτε πρόβλημά μας και
ολοκληρώνοντας, βρίσκουμε τη συνάρτηση ( )
t x , η αντίστροφη της
οποίας ( ( )
x t ) αποτελέι την εξίσωση κίνησης του σώματος.
τη συνέχεια ας θεωρήσουμε την περίπτωση του αρμονικού
ταλαντωτή. Η δυναμική ενέργεια είναι:
2
1
( )
2
U x kx
(4)
τη σχέση (4) για την σταθερά k , έχουμε ότι: 0
k .
3. χήμα 1. Σο δυναμικό αρμονικού ταλαντωτή
το σχήμα (1) βλέπουμε τη γραφική παράσταση του δυναμικού
ενός αρμονικού ταλαντωτή, του οποίου η ολική ενέργεια (σταθερά
της κίνησης) είναι: 2
1
2
E ka . Η δύναμη που απορρέει από το
δυναμικό αυτό είναι:
2
( ) 1
ˆ ˆ ˆ
( )
2
dU x d
F i kx i kxi
dx dx
(5)
Σο ˆ
i είναι το μοναδιαίο διάνυσμα στο x-άξονα.
Όπως είναι γνωστό, στην περίπτωση αυτή η κίνηση του
σωματίδιου είναι περιοδική μεταξύ των (ακραίων) θέσεων a και a.
Εμείς όμως θα προσποιηθούμε ότι δεν το γνωρίζουμε και θα
προσπαθήσουμε να φτάσουμε στο συμπέρασμα αυτό, μέσω
ολοκλήρωσης της εξίσωσης κίνησης. Ξεκινάμε λοιπόν...
4. Από την διατήρηση της ενέργειας έχουμε:
2
1
( )
2
mx U x E
ή
2 2 2
1 1 1
( )
2 2 2
dx
m kx ka
dt
ή
2 2 2
( ) ( )
dx k
a x
dt m
ή
2 2
( )
dx k
a x
dt m
ή
2 2
k dx
dt
m a x
(7)
Με ολοκλήρωση λοιπόν θα έχουμε:
2 2
k dx
dt
m a x
(8)
Όμως:
2 2
arcsin( )
dx x
a
a x
(9)
Πράγματι:
Αν θέσουμε: arcsin( )
x
y
a
, θα έχουμε: sin
x
y
a
και τότε:
2 2 2 2
2
1 1 1 1 1
cos 1 sin
1
dy
dx
dx a y a y x a x
a
dy a
Έτσι λοιπόν με τη βοήθεια της (9), η (8) μας δίνει:
5. arcsin( )
x k
t C
a m
(10)
τη συνέχεια για ευκολία ας περιορισθούμε στη λύση με το
πρόσημο + (στα ίδια συμπεράσματα καταλήγουμε και με επιλογή
του πρόσημου -). Προκειμένου να προσδιορίσουμε τ σταθερά C της
ολοκλήρωσης, ας θεωρήσουμε (αρχική συνθήκη) ότι τη χρονική
στιγμή 0
t το σώμα βρίσκεται στο a . Από την σχέση (10) λοιπόν
θα έχουμε:
arcsin( )
a
C
a
ή
arcsin(1)
2
C
(11)
Μέσω της σχέσης (11) λοιπόν, η (10) γράφεται:
arcsin( )
2
x k
t
a m
ή
sin( )
2
x k
t
a m
ή
sin( )
2
k
x a t
m
(12)
τη συνέχεια (κατά τα γνωστά) θέτοντας:
k
m
, η σχέση
(12) γράφεται:
sin( ) cos( )
2
x a t a t
(13)
6. Επίσης:
Από τη σχέση: arcsin( )
2
x k
t
a m
, έχουμε:
arcsin( )
2
k x
t
m a
(14)
Έτσι λοιπόν αν ονομάσουμε 1
t τη χρονική στιγμή που το σώμα
βρίσκται στη θέση a , θα είναι: 1 arcsin(1) 0
2 2 2
k
t
m
ή
1 0
t (όπως άλλωστε αναμένουμε, αφού αυτή ήταν η αρχική μας
συνθήκη).
Αν ονομάσουμε 2
t τη χρονική στιγμή που για πρώτη φορά το
σώμα έρχεται στη θέση a, θα είναι:
2
3
arcsin( ) arcsin( 1)
2 2 2 2
k a
t
m a
ή
2
m
t
k
Έτσι λοιπόν ο χρόνος που κάνει το σώμα για να πάει από το ένα
άκρο στο άλλο άκρο της τροχιάς του είναι:
2 1
m
t t t
k
(15)
Ο χρόνος όμως αυτός, αντιστοιχεί στο μισό της περιόδου. Έτσι
λοιπόν έχουμε: