Στην παρουσίαση αυτή συζητάμε για το ταξίδι στο χρόνο, παρουσιάζοντας την πλευρά της επιστημονικής φαντασίας και στη συνέχεια δίνοντας την απάντηση της επιστήμης.
Η ομιλία αυτή αποτελεί μέρος του σεμιναρίου που λαμβάνει χώρα στο βιβλιοπωλείο ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά με τίτλο "Με τα Μάτια της Επιστήμης" .
Για περισσότερες πληροφορίες ακολουθήστε τη σελίδα μας:
"Σεμινάρια Σύγχρονης Φυσικής": https://www.facebook.com/modphys/?fref=ts
στα βήματα του γαλιλαίου 2 ο ισοχρονισμός του εκκρεμούςmanuel chaniotakis
Στα βήματα του Γαλιλαίου: 2.O ισοχρονισμός του εκκρεμούς.
Σε αυτό το μάθημα, μικροί ερευνητές διερεύνησαν τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς χρησιμοποιώντας αυτοσχέδια εκκρεμή και ψηφιακές εκπαιδευτικές πηγές.
Χρονομέτρησαν το εκκρεμές με τον σφυγμό τους, και χρησιμοποίησαν την επιστημονική μέθοδο για να διαπιστώσουν ποιες παράμετροι επηρεάζουν την περίοδο ταλάντωσης του εκκρεμούς.
------------------------------------------------------------------------------
Το μάθημα αυτό αποτελεί μέρος μιας σειράς 10 μαθημάτων με τίτλο "Στα Βήματα του Γαλιλαίου" τα οποία σκοπό έχουν να εμφυσήσουν σε μικρούς ερευνητές Ε-ΣΤ δημοτικού την αγάπη για τη Φυσική και τις αρχές της επιστημονικής μεθόδου ακολουθώντας τα βήματα του πατέρα της Σύγχρονης Φυσικής.
Οι μαθητές θα μελετήσουν την πτώση και την κίνηση των σωμάτων, τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς, θα μάθουν για το τηλεσκόπιο και θα στρέψουν τα μάτια τους στον ουρανό για να μελετήσουν τα χαρακτηριστικά των ουρανίων σωμάτων που άλλαξαν για πάντα την αντίληψή μας για το σύμπαν.
Η σειρά των μαθημάτων θα ολοκληρωθεί με την κατασκευή ενός τηλεσκοπίου από απλά υλικά και με την χρήση του για να γίνει παρατήρηση του ουρανού.
Τα μαθήματα ακολουθούν το ανακαλυπτικό μοντέλο μάθησης με βάση τo οποίo οι μαθητές παρατηρούν,
διατυπώνουν υποθέσεις, ερευνούν, αναλύουν, συζητούν και αντλούν συμπεράσματα χρησιμοποιώντας ψηφιακές πηγές και προσομοιώσεις αλλά και
πειραματισμό με απλά υλικά.
Τα μαθήματα διεξάγονται κάθε Σάββατο στις 13.15 - 14.45 στον χώρο του
βιβλιοπωλείου ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά, από τον κο Μανώλη Χανιωτάκη, Φυσικό
MSc.
Για περισσότερες πληροφορίες και εγγραφές επικοινωνήστε μαζί μας στο
210 4100286 /219
Στο μάθημα αυτό, οι μικροί ερευνητές διερεύνησαν την πτώση των σωμάτων χρησιμοποιώντας απλά υλικά και ψηφιακές εκπαιδευτικές πηγές.
Εισήχθηκαν πρώτη φορά στην επιστημονική μέθοδο, έμαθαν να επιλέγουν παραμέτρους σχετικές με τη διερεύνησή τους, εκτέλεσαν την διερεύνηση και άντλησαν συμπεράσματα.
Το μάθημα αυτό αποτελεί μέρος μιας σειράς 10 μαθημάτων με τίτλο "Στα Βήματα του Γαλιλαίου" τα οποία σκοπό έχουν να εμφυσήσουν σε μικρούς ερευνητές Ε-ΣΤ δημοτικού την αγάπη για τη Φυσική και τις αρχές της επιστημονικής μεθόδου ακολουθώντας τα βήματα του πατέρα της Σύγχρονης Φυσικής.
Οι μαθητές θα μελετήσουν την πτώση και την κίνηση των σωμάτων, τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς, θα μάθουν για το τηλεσκόπιο και θα στρέψουν τα μάτια τους στον ουρανό για να μελετήσουν τα χαρακτηριστικά των ουρανίων σωμάτων που άλλαξαν για πάντα την αντίληψή μας για το σύμπαν.
Η σειρά των μαθημάτων θα ολοκληρωθεί με την κατασκευή ενός τηλεσκοπίου από απλά υλικά και με την χρήση του για να γίνει παρατήρηση του ουρανού.
Τα μαθήματα ακολουθούν το ανακαλυπτικό μοντέλο μάθησης με βάση τo οποίo οι μαθητές παρατηρούν,
διατυπώνουν υποθέσεις, ερευνούν, αναλύουν, συζητούν και αντλούν συμπεράσματα χρησιμοποιώντας ψηφιακές πηγές και προσομοιώσεις αλλά και
πειραματισμό με απλά υλικά.
Τα μαθήματα διεξάγονται κάθε Σάββατο στις 13.15 - 14.45 στον χώρο του
βιβλιοπωλείου ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά, από τον κο Μανώλη Χανιωτάκη, Φυσικό
MSc.
Για περισσότερες πληροφορίες και εγγραφές επικοινωνήστε μαζί μας στο
210 4100286 /219
Στην παρουσίαση αυτή συζητάμε για το ταξίδι στο χρόνο, παρουσιάζοντας την πλευρά της επιστημονικής φαντασίας και στη συνέχεια δίνοντας την απάντηση της επιστήμης.
Η ομιλία αυτή αποτελεί μέρος του σεμιναρίου που λαμβάνει χώρα στο βιβλιοπωλείο ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά με τίτλο "Με τα Μάτια της Επιστήμης" .
Για περισσότερες πληροφορίες ακολουθήστε τη σελίδα μας:
"Σεμινάρια Σύγχρονης Φυσικής": https://www.facebook.com/modphys/?fref=ts
στα βήματα του γαλιλαίου 2 ο ισοχρονισμός του εκκρεμούςmanuel chaniotakis
Στα βήματα του Γαλιλαίου: 2.O ισοχρονισμός του εκκρεμούς.
Σε αυτό το μάθημα, μικροί ερευνητές διερεύνησαν τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς χρησιμοποιώντας αυτοσχέδια εκκρεμή και ψηφιακές εκπαιδευτικές πηγές.
Χρονομέτρησαν το εκκρεμές με τον σφυγμό τους, και χρησιμοποίησαν την επιστημονική μέθοδο για να διαπιστώσουν ποιες παράμετροι επηρεάζουν την περίοδο ταλάντωσης του εκκρεμούς.
------------------------------------------------------------------------------
Το μάθημα αυτό αποτελεί μέρος μιας σειράς 10 μαθημάτων με τίτλο "Στα Βήματα του Γαλιλαίου" τα οποία σκοπό έχουν να εμφυσήσουν σε μικρούς ερευνητές Ε-ΣΤ δημοτικού την αγάπη για τη Φυσική και τις αρχές της επιστημονικής μεθόδου ακολουθώντας τα βήματα του πατέρα της Σύγχρονης Φυσικής.
Οι μαθητές θα μελετήσουν την πτώση και την κίνηση των σωμάτων, τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς, θα μάθουν για το τηλεσκόπιο και θα στρέψουν τα μάτια τους στον ουρανό για να μελετήσουν τα χαρακτηριστικά των ουρανίων σωμάτων που άλλαξαν για πάντα την αντίληψή μας για το σύμπαν.
Η σειρά των μαθημάτων θα ολοκληρωθεί με την κατασκευή ενός τηλεσκοπίου από απλά υλικά και με την χρήση του για να γίνει παρατήρηση του ουρανού.
Τα μαθήματα ακολουθούν το ανακαλυπτικό μοντέλο μάθησης με βάση τo οποίo οι μαθητές παρατηρούν,
διατυπώνουν υποθέσεις, ερευνούν, αναλύουν, συζητούν και αντλούν συμπεράσματα χρησιμοποιώντας ψηφιακές πηγές και προσομοιώσεις αλλά και
πειραματισμό με απλά υλικά.
Τα μαθήματα διεξάγονται κάθε Σάββατο στις 13.15 - 14.45 στον χώρο του
βιβλιοπωλείου ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά, από τον κο Μανώλη Χανιωτάκη, Φυσικό
MSc.
Για περισσότερες πληροφορίες και εγγραφές επικοινωνήστε μαζί μας στο
210 4100286 /219
Στο μάθημα αυτό, οι μικροί ερευνητές διερεύνησαν την πτώση των σωμάτων χρησιμοποιώντας απλά υλικά και ψηφιακές εκπαιδευτικές πηγές.
Εισήχθηκαν πρώτη φορά στην επιστημονική μέθοδο, έμαθαν να επιλέγουν παραμέτρους σχετικές με τη διερεύνησή τους, εκτέλεσαν την διερεύνηση και άντλησαν συμπεράσματα.
Το μάθημα αυτό αποτελεί μέρος μιας σειράς 10 μαθημάτων με τίτλο "Στα Βήματα του Γαλιλαίου" τα οποία σκοπό έχουν να εμφυσήσουν σε μικρούς ερευνητές Ε-ΣΤ δημοτικού την αγάπη για τη Φυσική και τις αρχές της επιστημονικής μεθόδου ακολουθώντας τα βήματα του πατέρα της Σύγχρονης Φυσικής.
Οι μαθητές θα μελετήσουν την πτώση και την κίνηση των σωμάτων, τον ισοχρονισμό του εκκρεμούς, θα μάθουν για το τηλεσκόπιο και θα στρέψουν τα μάτια τους στον ουρανό για να μελετήσουν τα χαρακτηριστικά των ουρανίων σωμάτων που άλλαξαν για πάντα την αντίληψή μας για το σύμπαν.
Η σειρά των μαθημάτων θα ολοκληρωθεί με την κατασκευή ενός τηλεσκοπίου από απλά υλικά και με την χρήση του για να γίνει παρατήρηση του ουρανού.
Τα μαθήματα ακολουθούν το ανακαλυπτικό μοντέλο μάθησης με βάση τo οποίo οι μαθητές παρατηρούν,
διατυπώνουν υποθέσεις, ερευνούν, αναλύουν, συζητούν και αντλούν συμπεράσματα χρησιμοποιώντας ψηφιακές πηγές και προσομοιώσεις αλλά και
πειραματισμό με απλά υλικά.
Τα μαθήματα διεξάγονται κάθε Σάββατο στις 13.15 - 14.45 στον χώρο του
βιβλιοπωλείου ΑΙΓΗΙΣ στον Πειραιά, από τον κο Μανώλη Χανιωτάκη, Φυσικό
MSc.
Για περισσότερες πληροφορίες και εγγραφές επικοινωνήστε μαζί μας στο
210 4100286 /219
Φυσική Επαναληπτικό διαγώνισμα - Κρούσεις και ταλαντώσειςBillonious
Ένα επαναληπτικό διαγώνισμα στις ταλαντώσεις και τις κρούσεις στα πλαίσια της ύλης της Φυσικής προσανατολισμού Γ' λυκείου με θέμα διαβαθμιζόμενης δυσκολίας (το Θέμα 4 είναι αρκετά δύσκολο).
Ένα επαναληπτικό διαγώνισμα στα κεφάλαια των ταλαντώσεων, των κρούσεων, των απλών αρμονικών κυμάτων (μόνο θεωρία) και της μηχανικής στερεού σώματος (μέχρι ροπή και ισορροπία).
Καλή επιτυχία! :)
Συνοπτική θεωρία 3ου,4ου και 5ου κεφαλαιου, βασισμένη στο σχολικό βιβλίο και συμπληρωμένη όπου αυτό κρίνεται απαραίτητο. Το αρχείο διορθώνεται και ανανεώνεται σύμφωνα με τις απαιτήσεις του μαθήματος και των μαθητών αλλά και βάσει των δικών σας παρατηρήσεων!
Similar to Ερωτήσεις επανάληψης Φυσική Β Λυκείου Κατεύθυνσης (20)
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
της συσκευής κυματισμών του ΕΦΕ,
για την Φυσική Προσανατολισμού της Γ΄Λυκείου.
Δευτέρα 11-12-2023
Σύνθεση Σάββατο 9 Μάρτη 2024
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2023 - 2024
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
της γραφικής παράστασης του νόμου του Hook,
με τo MultilogPro, για την Φυσική της Α΄Λυκείου.
Παρασκευή 19-01-2024
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2023 - 2024
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
της συμβολής Η/Μ Κυμάτων με τον παλμογράφο
για την Φυσική Προσανατολισμού της Γ΄ Λυκείου.
Τρίτη 09-01-2024
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2023 - 2024
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
της μέτρησης χρόνου σε ΕΟΜΚ,
με το MultilogPro, για την Α λυκείου.
Δευτέρα 4-12-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2023 - 2024
Παρουσίαση με πειραματική διάταξη
για την επίδραση του μαγνητικού πεδίου
σε δέσμη ηλεκτρονίων.
Πείραμα επίδειξης για τη
Φυσικής Προσανατολισμού Β΄ Λυκείου.
Πέμπτη 26-01-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
321 - De Broglie- Heisemberg - Schrodinger.pdfStathis Gourzis
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
με την θεωρία της Κβαντομηχανικής,
κατά De Broglie - Heisemberg - Schrodinger,
από το Γ Τεύχος Φυσικής Προσανατολισμού της Γ΄ Λυκείου.
Πέμπτη 30-03-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
Παρουσίαση με πείραμα
για την Φυσική Β Λυκείου ΓΠ
για την εισαγωγή στην ταλάντωσης και το φως.
Τρίτη 28-03-2023
Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
με την θεωρία του φαινομένου Compton,
από το Γ Τεύχος Φυσικής Προσανατολισμού της Γ΄ Λυκείου.
Δευτέρα 27-03-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
Παρουσίαση για διδασκαλία στην τάξη,
με την θεωρία του φωτοηλεκτρικού φαινομένου,
από το Γ Τεύχος Φυσικής Προσανατολισμού της Γ΄ Λυκείου.
Τετάρτη 15-03-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
Παρουσίαση με πειραματική διάταξη
για το πείραμα του Oersted
με τη χρήση του MultilogPro.
Πείραμα επίδειξης για τη
Φυσικής Γενικής Παιδείας Β΄ Λυκείου.
Πέμπτη 19-01-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
Παρουσίαση με την πειραματική μελέτη
του φαινομένου Joule σε μια αντίσταση,
με τη χρήση του MultilogPro.
Πείραμα επίδειξης για τη
Φυσικής Γενικής Παιδείας Β΄ Λυκείου.
Παρασκευή 13-01-2023
Γενικό Λύκειο Νυδριού Λευκάδος
Γουρζής Στάθης - Φυσικός
ΥΣΕΦΕ 2022 - 2023
1. Φυσική<br />Β΄ Λυκείου<br />Κατεύθυνση<br />Ερωτήσεις Επανάληψης<br />Γουρζής Στάθης – Φυσικός<br />Κεφάλαιο 1ο – Κινητική Θεωρία των αερίων.<br />Παράγραφος 1.1 : Εισαγωγή.<br />Γιατί τα αέρια δεν έχουν δικό τους σχήμα και όγκο ; <br /> ( σελ. 8 - « Στα αέρια οι αποστάσεις μεταξύ ... - ... τον όγκο του δοχείου που τα περιέχει. » )<br />Κίνηση των μορίων των αερίων.<br /> ( σελ. 8 – « Τα μόρια των αερίων βρίσκονται σε ... - ... των 1600 χιλιομέτρων την ώρα! » )<br />Τι γνωρίζετε για την θέση και την κίνηση των μορίων των στερεών ; <br /> ( σελ. 8 – « Σε αντίθεση με ότι συμβαίνει ... - ... αλλά ταλαντώνονται γύρω από μία θέση. » )<br />Γιατί τα υγρά έχουν ορισμένο όγκο ;<br /> ( σελ. 8 – « Στην ενδιάμεση κατάσταση, στα υγρά ... - ... όγκο αλλά όχι δικό τους σχήμα. » )<br />Ορισμός της μακροσκοπικής μελέτης.<br /> ( σελ. 8 - « Μακροσκοπική λέγεται η μελέτη όταν ... - ... που συμμετέχουν στο φαινόμενο. » )<br />Ορισμός της μικροσκοπικής μελέτης.<br /> ( σελ. 8 - « Αν αντίθετα, προσπαθώντας να εξηγήσουμε ... - ... μικροσκοπικά το φαινόμενο. » )<br />Παράγραφος 1.2 : Οι νόμοι των αερίων.<br />Από ποια μεγέθη περιγράφεται μακροσκοπικά ένα αέριο ;<br /> ( σελ. 9 - « Η κατάσταση στην οποία βρίσκεται ... - ... τον όγκο και τη θερμοκρασία του. » )<br />Νόμος του Boyle. ( σελ. 9 – Ορισμός ) <br /> <br />p.V = σταθ. για T = σταθ.<br />Νόμος του Charles. ( σελ. 10 – Ορισμός ) <br />p / T = σταθ. για V = σταθ.<br /> Νόμος του Gay-Lussac. ( σελ. 10 – Ορισμός ) <br />V / T = σταθ. για p = σταθ.<br /> Πότε μία μεταβολή σε ένα αέριο ονομάζεται : α) Ισόθερμη ; β) Ισόχωρη; γ) Ισοβαρής ; ( σελ. 9 – 10 – 11 )<br /> Πότε ένα αέριο λέγεται ιδανικό;<br /> ( σελ. 11 – « Μακροσκοπικά ιδανικό αέριο, είναι αυτό που ... - ... συνθήκες και αν βρίσκεται.» )<br /> <br />Παράγραφος 1.3 : Καταστατική εξίσωση των ιδανικών αερίων.<br />Πότε ένα αέριο λέγεται ιδανικό, ( από την καταστατική εξίσωση των αερίων ) ;<br /> ( σελ. 12 – « Ιδανικό αέριο είναι το αέριο ... - ... σε όλες τις πιέσεις και τις θερμοκρασίες. » )<br />Ποια είναι η βασική υπόθεση της κινητικής θεωρίας των αερίων ;<br /> ( σελ. 14 – « Σημείο εκκίνησης της κινητικής θεωρίας ... - ... κοινό τόπο, τα μόρια του αερίου. » )<br />Ποιες είναι οι παραδοχές της κινητικής θεωρίας των αερίων ; <br />( σελ. 15 – « 1. Τα μόρια του αερίου συμπεριφέρονται ... - ... την κρούση τους με το τοίχωμα. » )<br />Ποια σχέση συνδέει την πίεση με την ταχύτητα των μορίων ; ( Χωρίς την απόδειξη )<br /> ( σελ. 15 – « Η πρώτη σχέση που προκύπτει από ... - … ταχύτητες των μορίων του αερίου. » ) <br />Μέση Κινητική Ενέργεια των μορίων.<br />( σελ. 16 - « Από τη σχέση αυτή, για τη μέση ... - ... των μορίων βρίσκουμε : ..... (1.8). » )<br />Ορισμός της Ενεργού Ταχύτητας των μορίων.<br /> ( σελ. 16 - « Η τετραγωνική ρίζα της ... - ... Από τη σχέση (1.8) προκύπτει ... (1.9). » )<br />ΚΕΦΑΛΑΙΟ 2Ο – 1.2 ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ <br />Τι ονομάζουμε σύστημα ; <br /> ( σελ. 36 - « Γενικά σύστημα είναι ένα τμήμα του … - ... πραγματικά ή νοητά τοιχώματα. » )<br />Τι λέμε περιβάλλον ;<br /> ( σελ. 36 – « Ο υπόλοιπος φυσικός κόσμος αποτελεί το περιβάλλον του συστήματος. » )<br />Πότε ένα σύστημα χαρακτηρίζεται ως μηχανικό σύστημα ;<br /> ( σελ. 36 – « Αν κατά την μελέτη ενός συστήματος, για ... - … χαρακτηρίζεται ως μηχανικό. » )<br />Πότε ένα σύστημα λέγεται θερμοδυναμικό ; <br /> ( σελ. 36 – « Στην περίπτωση που για ... - … σύστημα χαρακτηρίζεται ως θερμοδυναμικό. » )<br />Πότε ένα σύστημα λέγεται θερμικά μονωμένο ;<br /> ( σελ. 36– « Ένα τέτοιο σύστημα θα ... - ... το αέριο προς το περιβάλλον και αντίστροφα. » )<br />Ποια στοιχεία λέγονται θερμοδυναμικές μεταβλητές ;<br /> ( σελ. 36 - « Για να περιγραφεί ένα ... - ... αυτά ονομάζονται θερμοδυναμικές μεταβλητές. » )<br />Ποιες ποσότητες ονομάζουμε ανεξάρτητες θερμοδυναμικές μεταβλητές ; <br /> ( σελ. 37 - « Οι δύο ποσότητες που είναι ικανές για την ... - ... μεταβλητές του συστήματος. » )<br /> Αέριο σε κατάσταση θερμοδυναμικής ισορροπίας.<br /> ( σελ. 37 - « …μια ποσότητα αερίου βρίσκεται ... - … τιμή σε όλη την έκταση του αερίου. » )<br />Πως παριστάνουμε γραφικά μια κατάσταση θερμοδυναμικής ισορροπίας ;<br />( σελ. 37 - « Η κατάσταση θερμοδυναμικής ... - … ισορροπία δεν παριστάνεται γραφικά. » )<br /> Πότε μια μεταβολή ονομάζεται αντιστρεπτή ;<br /> ( σελ. 37 - « Αντιστρεπτή ονομάζεται ... - … περιβάλλοντος στην αρχική τους κατάσταση. » )<br /> Από ποια στάδια περνά μια αντιστρεπτή μεταβολή ;<br /> ( σελ. 39 - « Μια τέτοια εξιδανικευμένη μεταβολή ... - … πραγματοποιηθεί και αντίστροφα. » )<br /> Πως παριστάνουμε γραφικά μια αντιστρεπτή μεταβολή;<br />( σελ. 39 - « Μια αντιστρεπτή μεταβολή ... - … δεν μπορούν να παρασταθούν γραφικά. » )<br /> 13) Έργο παραγόμενο από αέριο.<br /> ( σελ. 40 - « Έτσι μπορούμε να εκφράσουμε το ... - ... της δύναμης που ασκεί το αέριο. » )<br /> 14) Υπολογισμός του έργου από ένα αέριο από γραφική παράσταση.<br /> ( σελ. 40 - « Το έργο ενός αερίου σε μια ... - ... μέχρι τον άξονα V, στο διάγραμμα p - V . » )<br />1) Τι συμβαίνει όταν δύο σώματα με διαφορετικές θερμοκρασίες έρθουν σε επαφή ;<br /> ( σελ. 41 - « Αν έρθουν σε επαφή δύο σώματα με … - ... Τ1 και Τ2 (Τ1 > Τ > Τ2 ) . » )<br />2) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε θερμότητα ;<br /> ( σελ. 41 - « Η ενέργεια που μεταφέρεται λόγω … - ... θερμότητα και συμβολίζεται με Q. » )<br />3) Ποια είναι η μονάδα μέτρησης της θερμότητας ;<br /> ( σελ. 41 - « Η θερμότητα, ως μορφή ενέργειας ... - ... από το calorie ) 1 cal = 4,186 J . » )<br />4) Η θερμότητα είναι το ίδιο πράγμα με τη θερμοκρασία ; <br /> ( σελ. 41 - « Προσοχή : Η θερμότητα δεν πρέπει ... - ... πόσο ζεστό ή κρύο είναι ένα σώμα. » )<br />5) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια U ενός αερίου ;<br /> ( σελ. 41 - « Ένα αέριο σε υψηλή πίεση ... - ... εσωτερική ενέργεια ( συμβολίζεται με U ) . » )<br />6) Που οφείλεται η ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη ;<br /> ( σελ. 41 - « Από μικροσκοπική άποψη, η ενέργεια ... - … σωματίδια που το απαρτίζουν. » )<br />7) Κινητική ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη.<br /> ( σελ. 41 - « Τα μόρια, τα άτομα ή τα ... - … κινούνται. Έχουν επομένως κινητική ενέργεια. » )<br />8) Δυναμική ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη.<br /> ( σελ. 41 - « Επιπλέον, στα στερεά και τα ... - … επομένως έχουν και δυναμική ενέργεια. » )<br />9) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια U ενός σώματος ;<br /> ( σελ. 41 - « Κάθε σώμα εμπεριέχει ενέργεια ... - ... την ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια. » )<br />10) Που οφείλεται η εσωτερική ενέργεια ενός ιδανικού αερίου ;<br /> ( σελ. 41 - « Τα μόρια του ιδανικού αερίου ... - … με το άθροισμα αυτών των ενεργειών. » )<br />11) Υπολογισμός της εσωτερικής ενέργειας ενός ιδανικού αερίου.<br /> ( σελ. 42 - « … τελικά : U = 3/2 n R T η ( 2.5 ) δείχνει … - … από τη θερμοκρασία του. » )<br />12) Μεταβολή της εσωτερικής ενέργειας ενός θερμοδυναμικού συστήματος.<br /> ( σελ. 42 - « Η μεταβολή της εσωτερικής ενέργειας … - … πραγματοποιήθηκε η μεταβολή. » )<br />13 ) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος.<br /> ( σελ. 43 - « Το ποσό θερμότητας ( Q ) που … - … που παράγει ή δαπανά το σύστημα. » )<br />1) Τι συμβαίνει όταν δύο σώματα με διαφορετικές θερμοκρασίες έρθουν σε επαφή ;<br /> ( σελ. 41 - « Αν έρθουν σε επαφή δύο σώματα με … - ... Τ1 και Τ2 (Τ1 > Τ > Τ2 ) . » )<br />2) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε θερμότητα ;<br /> ( σελ. 41 - « Η ενέργεια που μεταφέρεται λόγω … - ... θερμότητα και συμβολίζεται με Q. » )<br />3) Ποια είναι η μονάδα μέτρησης της θερμότητας ;<br /> ( σελ. 41 - « Η θερμότητα, ως μορφή ενέργειας ... - ... από το calorie ) 1 cal = 4,186 J . » )<br />4) Η θερμότητα είναι το ίδιο πράγμα με τη θερμοκρασία ; <br /> ( σελ. 41 - « Προσοχή : Η θερμότητα δεν πρέπει ... - ... πόσο ζεστό ή κρύο είναι ένα σώμα. » )<br />5) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια U ενός αερίου ;<br /> ( σελ. 41 - « Ένα αέριο σε υψηλή πίεση ... - ... εσωτερική ενέργεια ( συμβολίζεται με U ) . » )<br />6) Που οφείλεται η ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη ;<br /> ( σελ. 41 - « Από μικροσκοπική άποψη, η ενέργεια ... - … σωματίδια που το απαρτίζουν. » )<br />7) Κινητική ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη.<br /> ( σελ. 41 - « Τα μόρια, τα άτομα ή τα ... - … κινούνται. Έχουν επομένως κινητική ενέργεια. » )<br />8) Δυναμική ενέργεια ενός συστήματος από μικροσκοπική άποψη.<br /> ( σελ. 41 - « Επιπλέον, στα στερεά και τα ... - … επομένως έχουν και δυναμική ενέργεια. » )<br />9) Ποιο μέγεθος ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια U ενός σώματος ;<br /> ( σελ. 41 - « Κάθε σώμα εμπεριέχει ενέργεια ... - ... την ονομάζουμε εσωτερική ενέργεια. » )<br />10) Που οφείλεται η εσωτερική ενέργεια ενός ιδανικού αερίου ;<br /> ( σελ. 41 - « Τα μόρια του ιδανικού αερίου ... - … με το άθροισμα αυτών των ενεργειών. » )<br />11) Υπολογισμός της εσωτερικής ενέργειας ενός ιδανικού αερίου.<br /> ( σελ. 42 - « … τελικά : U = 3/2 n R T η ( 2.5 ) δείχνει … - … από τη θερμοκρασία του. » )<br />12) Μεταβολή της εσωτερικής ενέργειας ενός θερμοδυναμικού συστήματος.<br /> ( σελ. 42 - « Η μεταβολή της εσωτερικής ενέργειας … - … πραγματοποιήθηκε η μεταβολή. » )<br />13 ) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος.<br /> ( σελ. 43 - « Το ποσό θερμότητας ( Q ) που … - … που παράγει ή δαπανά το σύστημα. » )<br />1) Τι είναι η ισόθερμη αντιστρεπτή μεταβολή ; ( + σχήμα 2.11 )<br /> ( σελ. 43 - « Έστω μια ισόθερμη αντιστρεπτή … - … 2.11 παριστάνει γραφικά τη μεταβολή. » )<br />2) Έργο παραγόμενο από αέριο στην ισόθερμη αντιστρεπτή μεταβολή. <br />( σελ. 43 - « Το εμβαδό κάτω από τη γραμμή … - … προκύπτει ότι W = n. R .T .ln(Vr/Va). » )<br />3) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την ισόθερμη μεταβολή.<br /> ( σελ. 43 - « Επειδή η θερμοκρασία του αερίου … - … Q = W ή Q = n. R .T .ln(Vr/Va). » )<br />4) Τι είναι η ισόχωρη αντιστρεπτή μεταβολή ; ( + σχήμα 2.12 )<br /> ( σελ. 44 - « Έστω μια ισόχωρη αντιστρεπτή … - … 2.12 παριστάνει γραφικά τη μεταβολή. » )<br />5) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την ισόχωρη μεταβολή.<br /> ( σελ. 44 - « Από το σχήμα φαίνεται ότι το έργο … - … πρώτο θερμοδυναμικό νόμο Q = ΔU. » )<br />6) Τι είναι η ισοβαρής αντιστρεπτή μεταβολή ; ( + σχήμα 2.13 )<br /> ( σελ. 44 - « Ένα αέριο θερμαίνεται ισοβαρώς … - … 2.13 παριστάνει γραφικά τη μεταβολή. » )<br />7) Έργο παραγόμενο από αέριο στην ισοβαρή αντιστρεπτή μεταβολή. <br />( σελ. 44 - « Το εμβαδό κάτω από τη γραμμή … - … προκύπτει ότι W = p .(Vr - Va). » )<br />8) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την ισοβαρή μεταβολή.<br /> ( σελ. 44 - « Ο πρώτος θερμοδυναμικός νόμος … - … τη μορφή Q = ΔU + p .(Vr - Va). » )<br />9) Τι είναι η αδιαβατική μεταβολή ; <br /> ( σελ. 44 - « Αδιαβατική ονομάζουμε τη μεταβολή … - … προς το σύστημα και αντίστροφα. » )<br />10) Νόμος του Πουασόν. ( Poisson ) <br />( σελ. 44 - 45 - « Ο νόμος που διέπει τη μεταβολή είναι p . Vγ = σταθ. …-… άτομα στο μόριο. » )<br />11) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την αδιαβατική μεταβολή.<br />( σελ. 45 - « Εφαρμόζοντας τον πρώτο θερμοδυναμικό … - … Q = 0 προκύπτει 0 = ΔU + W . » )<br />12) Έργο παραγόμενο από αέριο στην αντιστρεπτή αδιαβατική μεταβολή. <br />( σελ. 45 - « Το σχήμα 2.15 παριστάνει την … - … W = ( pr.Vr – pa.Va) / 1 – γ . » )<br />13) Τι είναι η κυκλική αντιστρεπτή μεταβολή ; ( + σχήμα 2.16 )<br />( σελ. 45 - «Το σχήμα 2.16 παριστάνει μια … - … επιστρέφει πάλι στην αρχική κατάσταση Α. » )<br />14) Έργο παραγόμενο από αέριο στην κυκλική αντιστρεπτή μεταβολή. <br /> ( σελ. 46 - « Το ολικό έργο σε μια κυκλική αντιστρεπτή … - … γραφική παράσταση p – V . » )<br />15) Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την κυκλική αντιστρεπτή μεταβολή<br /> ( σελ. 46 - « Εφαρμόζοντας τον πρώτο … - … ισούται με το έργο που παράγει ή δαπανά. » )<br />Τι ονομάζουμε γραμμομοριακή ειδική θερμότητα αερίου ;<br /> ( σελ.46 – « Το γινόμενο M c ονομάζεται ... - ... αυξηθεί η θερμοκρασία του κατά ένα βαθμό. » )<br />Θέρμανση αερίου με σταθερό όγκο.<br /> ( σελ. 47 – « Το αέριο του σχήματος 2.17 βρίσκεται ... - …το έργο του αερίου είναι μηδέν . » )<br />Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την θέρμανση αερίου με σταθερό όγκο. <br /> ( σελ. 47 - « Εφαρμόζοντας τον πρώτο … - … λόγω της ( 2.10 ) γίνεται ΔU = n . Cv. ΔT . » )<br /> Θέρμανση αερίου με σταθερή πίεση.<br /> ( σελ. 47 – « Έστω ότι η ίδια ποσότητα αερίου ... - …να γράψουμε : Qp= n . Cp . ΔT. » )<br /> Πρώτος θερμοδυναμικός νόμος για την θέρμανση αερίου με σταθερή πίεση. <br /> ( σελ. 47 - « Από τον πρώτο θερμοδυναμικό νόμο Q = ΔU + W … - … Cp = Cv + R . » )<br /> Σχέση αναλογίας των Cp και Cv με την R και λόγος γ των ειδικών θερμοτήτων. <br />( σελ.48 – ( Σχέσεις 2.15 , 2.16 ) + « Η ποσότητα γ που συναντήσαμε … - … γ = Cp / Cv …. » )<br /> Τι ονομάζουμε θερμικές μηχανές ; <br /> ( σελ. 49 - « θερμικές μηχανές ονομάζουμε τις … - ... τη θερμότητα σε μηχανικό έργο. » )<br />8) Θερμότητα και Έργο κατά την διάρκεια της κυκλικής μεταβολής μιας μηχανής. <br /> ( σελ.50 – « Κατά την διάρκεια της κυκλικής … - … δεξαμενή χαμηλότερης θερμοκρασίας Tc. » )<br />9) Τι ονομάζουμε συντελεστή απόδοσης (e) μιας μηχανής ;<br /> ( σελ. 51 - « Ο συντελεστής απόδοσης (e) οποιασδήποτε … - … Επομένως: e = W / Qh .» ) <br />10) Δεύτερος θερμοδυναμικός νόμος ( κατά Kelvin – Plank ) .<br /> ( σελ. 55 - « Είναι αδύνατο να κατασκευαστεί θερμική ... - … θερμότητα σε ωφέλιμο έργο. » )<br />11) Δεύτερος θερμοδυναμικός νόμος ( κατά Clausius ) .<br />( σελ. 55 – « Είναι αδύνατο να κατασκευαστεί μηχανή ... - … ενέργεια για την λειτουργία της. » )<br /> Θεώρημα του Carnot . <br /> ( σελ. 56 – « Δεν μπορεί να υπάρξει θερμική μηχανή ... - … ανάμεσα στις ίδιες θερμοκρασίες. » )<br />13) Συντελεστής απόδοσης μηχανής Carnot.<br /> ( σελ. 57 - « Ο συντελεστής απόδοσης μιας ... - … μηχανής Carnot είναι : eCarnot = 1 - Tc / Th . » )<br />ΚΕΦΑΛΑΙΟ 3Ο - ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ<br />Τι ονομάζουμε δυναμική ενέργεια συστήματος δύο φορτίων ; <br /> ( σελ. 94 - « Τόση είναι και η δυναμική … - ... η δυναμική τους ενέργεια είναι αρνητική. » )<br />Χρόνος κίνησης ενός ηλεκτρονίου μέσα σε ομογενές ηλεκτροστατικό πεδίο.<br /> ( σελ. 96 – « Η κίνηση του ηλεκτρονίου περιγράφεται από ... - ... βρίσκουμε t1 = ( 2 d / a ) -1. » )<br />Ταχύτητα ενός ηλεκτρονίου μέσα σε ομογενές ηλεκτροστατικό πεδίο.<br /> ( σελ. 96 – 97 – «Η κίνηση του ηλεκτρονίου περιγράφεται ... - … βρίσκουμε υ = ( 2 d.a ) -1. » )<br />Χρόνος παραμονής ενός ηλεκτρονίου μέσα στο πεδίο. ( με αρχική ταχύτητα υ0 ).<br /> ( σελ. 98 – « Το ηλεκτρόνιο θα εξέλθει από το πεδίο ... - … ως προς t προκύπτει : t1 = L / υ0. » )<br />Απόκλιση ηλεκτρονίου από την αρχική διεύθυνση κίνησης.<br /> ( σελ. 98 - « Αν στη σχέση (3.34) θέσουμε - y1 = ½ ay t1² ή y1 = ½ Ve / dme ( L/ υ0 ) ². » )<br />Ταχύτητα εξόδου ηλεκτρονίου από το πεδίο.<br /> ( σελ. 98 - « Η ταχύτητα που θα έχει το ηλεκτρόνιο κατά ... - ... εφ φ = V e L / d me υ0² . » )<br />Εξίσωση τροχιάς του ηλεκτρονίου μέσα στο πεδίο.<br /> ( σελ. 98 – 99 - « Η εξίσωση τροχιάς του ηλεκτρονίου... - ... ηλεκτρονίου είναι παραβολική. » )<br />ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4Ο - ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ<br /> Δύναμη Lorentz.<br /> ( σελ. 156 - « Πειράματα ακρίβειας έδειξαν ... - … των τριών δακτύλων του δεξιού χεριού. » )<br />Κίνηση φορτισμένου σωματιδίου σε μαγνητικό πεδίο, παράλληλα με τις δυναμικές γραμμές.<br /> ( σελ. 157 - « Αν ένα φορτισμένο σωματίδιο ... - …πεδίο είναι ευθύγραμμη ομαλή. » )<br /> 10) Κίνηση φορτισμένου σωματιδίου σε μαγνητικό πεδίο, κάθετα με τις δυναμικές γραμμές.<br /> ( σελ. 157 - « Η κατεύθυνση της δύναμης ... - ... γραμμές, κάνει ομαλή κυκλική κίνηση. » )<br /> <br />11) Ακτίνα και περίοδος της κυκλικής τροχιάς φορτισμένου σωματιδίου σε μαγνητικό πεδίο.<br /> ( σελ. 157 - 158 - « Εφόσον η δύναμη F παίζει ρόλο ... - ... προκύπτει T = 2 π m / B |q|. » )<br />12) Φαινόμενο της « μαγνητικής φιάλης ».<br /> ( σελ. 158 - 159 - « Η τροχιά που διαγράφει ένα φορτισμένο ... - ... ως μαγνητική φιάλη. » )<br />ΚΕΦΑΛΑΙΟ 5Ο - ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΕΠΑΓΩΓΗ <br />Περιγράψτε την συσσώρευση ηλεκτρικών φορτίων στα άκρα ενός ευθύγραμμου αγωγού, που κινείται μέσα σε ομογενές μαγνητικό πεδίο.<br /> ( σελ. 188 - « Ένα ελεύθερο ηλεκτρόνιο επειδή … - ... έντασης Ε με φορά από το Κ στο Λ. » )<br />Ηλεκτρεγερτική δύναμη από επαγωγή του μαγνητικού πεδίου σε ευθύγραμμο αγωγό. <br /> ( σελ. 188 – « Αν ένας ευθύγραμμος αγωγός κινείται ... - ... από επαγωγή Εεπ = ΒυL . » )<br />Κανόνας του Lenz. <br /> ( σελ. 192 – « O Lenz ( Λέντς ) διατύπωσε ένα ... - …αρχής διατήρησης της ενέργειας. » )<br />Περιγράψτε την συμπεριφορά ενός πηνίου όταν πλησιάζει στο ένα του άκρο, <br /> ο βόρειος πόλος ενός μαγνήτη.<br /> ( σελ.192 – « Πλησιάζουμε στο πηνίο σχήματος ... - ... συμπεριφέρεται ως βόρειος πόλος. » )<br />Ηλεκτρεγερτική δύναμη από επαγωγή του μαγνητικού πεδίου σε στρεφόμενο αγωγό. <br /> ( σελ. 194 – « Θέτοντας Τ = 2π / ω και με … - ... η (5.6) δίνει : Εεπ=1/2 Β ω L². » )<br />Ηλεκτρεγερτική δύναμη από επαγωγή του μαγνητικού πεδίου σε στρεφόμενο δίσκο. <br /> ( σελ. 194 – « Αν θεωρήσουμε ότι ο δίσκος … - ... θα υπάρχει : Εεπ=1/2 Β ω r ². » )<br />Τι ονομάζουμε εναλλασσόμενη τάση ( ac ) ;<br />( σελ. 195 - « Η τάση αυτή, που πιο συχνά … - … χρόνο μιας περιστροφής του πλαισίου. » ) <br />Τι ονομάζουμε πλάτος V εναλλασσόμενης τάσης ;<br /> ( σελ. 196 - « Το V είναι η μεγαλύτερη τιμή ... - ... πλάτος εναλλασσόμενης τάσης . » )<br />Τι ονομάζουμε φάση (ωt) εναλλασσόμενης τάσης ;<br /> ( σελ. 196 - « Τα γινόμενο ωt ονομάζεται φάση ... - ... είναι γωνία, μετρημένη σε rad . » )<br /> Τι ονομάζουμε γωνιακή συχνότητα ω της εναλλασσόμενης τάσης ;<br /> ( σελ. 196 - « Το ω ονομάζεται γωνιακή συχνότητα ... - …τάση. Μετριέται σε rad / s . » )<br />Τι ονομάζουμε πλάτος Ι της έντασης του ρεύματος σε κύκλωμα εναλλασσόμενης τάσης ;<br /> ( σελ. 196 - « … όπου το Ι είναι η μέγιστη ... - … και δίνεται από τη σχέση Ι = V / R . » )<br /> 10) Τι ονομάζουμε εναλλασσόμενο ρεύμα ;<br /> ( σελ. 197 - « Το ρεύμα αυτό, που η φορά ... - ... ρεύματος σε συνάρτηση με το χρόνο. » )<br /> <br /> Τι ονομάζουμε ενεργό ένταση Ιεν του εναλλασσομένου ρεύματος ;<br /> ( σελ. 198 - « Ενεργός ένταση Ιεν ενός εναλλασσομένου ... - ... τη σχέση Ιεν = Ι / √2. » )<br /> Τι ονομάζουμε ενεργό τάση Vεν της εναλλασσόμενης τάσης ;<br /> ( σελ. 198 - « Ενεργός τάση Vεν μιας εναλλασσόμενης ... - ... τη σχέση Vεν = V / √2. » )<br /> Νόμος του Joule στο εναλλασσόμενο ρεύμα.<br /> ( σελ. 198 - « Η ενεργός τιμή της έντασης ... - ... εναλλασσόμενο γράφεται : Q = Ιεν ²R t. » )<br /> Ορισμός της στιγμιαίας ισχύος p.<br /> ( σελ. 198 – 199 - « Η ισχύς του εναλλασσομένου ... - ... ονομάζουμε στιγμιαία ισχύ. » )<br /> Ορισμός της μέσης ισχύος P.<br /> ( σελ. 199 - « Στην πράξη χρησιμοποιείται η μέση ισχύς, ... - … το χρόνο αυτό : P = W / T . » )<br /> Τι ονομάζουμε επαγωγική σύζευξη δύο κυκλωμάτων ;<br /> ( σελ. 204 - « Την μεταβολή της μαγνητικής ροής … - … βρίσκονται σε επαγωγική σύζευξη. » )<br /> Ποίο είναι το φαινόμενο της αμοιβαίας επαγωγής ;<br /> ( σελ. 204 - « Η εμφάνιση ηλεκτρεγερτικής δύναμης … - … λέγεται αμοιβαία επαγωγή. » )<br /> Ηλεκτρεγερτική δύναμη από αμοιβαία επαγωγή. <br /> ( σελ. 204 - « Στην περίπτωση της αμοιβαίας επαγωγής … - … το ρεύμα στο κύκλωμα Α. » )<br /> Ποιο φαινόμενο ονομάζεται αυτεπαγωγή ; <br /> ( σελ. 206 - « Αυτεπαγωγή ονομάζεται το φαινόμενο… - …δύναμη από αυτεπαγωγή Εαυτ. » )<br /> Αντιστοιχία της αυτεπαγωγής με την αδράνεια των σωμάτων.<br /> ( σελ. 206 - « Η αυτεπαγωγή είναι ιδιότητα … - … είναι ο συντελεστής αυτεπαγωγής τους. » )<br /> Νόμος της αυτεπαγωγής.<br /> (σελ. 207 - « Ο συντελεστής αναλογίας L ονομάζεται ... - … μικρός Εαυτ = - L di / dt . » )<br /> Ενέργεια U αποθηκευμένη σε πηνίο.<br /> ( σελ. 208 - « Αποδεικνύεται ότι ένα πηνίο ... - … ενέργεια στο μαγνητικό πεδίο U = ½ L I ². » )<br />