23. 1-231.5 理想氣體 Ideal Gas
例題13:P-T 圖 綜合應用【82 日大】
一定質量之理想氣體,在 P-T (壓力-絕對溫度)圖中,由狀態 a 經
圖中所示之過程再回到原狀態。圖中 ab 平行於 cd,且 ab 之延長
線通過原點。下列敘述何者正確? (A) a 到 b 之過程中體積不變
(B) b 到 c 之等溫過程中體積減少 (C) c 到 d 之過程中體積固定
(D) d 到 a 之等壓過程中體積增加 (E)狀態 c 之體積最小。
答:ABDE
類題:右圖為某定量的理想氣體的 P-T 圖(壓力-溫度圖),原來
為狀態 A,其體積為 V1,經某過程後成為狀態 B,其體積為 V2,
注意圖中夾角的度數,則 V1 與 V2 的比值為多少? 答:3/4
a
b
c
d
T
P
24. 1-24 熱學與理想氣體
2 2 2 2
ˆˆ ˆ
1
3
x y z
x y z
v v i v j v k
v v v v
= + +
∴ = = =
1.6 氣體動力論
學習目標
閱讀完這節,你應該能夠…
1. 知道理想氣體的基本假設
2. 了解氣體壓力來自氣體分子不斷撞擊氣壁而產生
3. 了解方均根速率
4. 了解氣體壓力、體積、分子數、分子平均動能的關係
5. 知道氣體分子平均動能與方均跟速率有關
6. 應用氣體分子的平均動能與溫度的關係
氣體動力論 Kinetic Theory of Gases
1. 以 機率 、 統計 說明多數氣體分子的行為表現
2. 分子的運動造成氣體的 壓力 、 體積 、 溫度
3. 氣體的通性(巨觀行為) 氣體模型的假設
易於擴散、充滿任意形狀
的容器
高速流動
分子的運動無規則的,因
此在任一段時間內向各方
向運動的機率均相同。
低密度、可混合、可壓縮
無限制膨脹
分子與分子間的距離比分
子直徑大得多
分子之間無交互作用,位
能為零
氣體對器壁產生壓力 氣體分子可視為彈性質點
彈性碰撞並遵守牛頓運動
定律。碰撞時間極短,除
碰撞外分子間無相互作用
力,故在兩次碰撞間分子
做等速直線運動
粒子撞擊氣壁因而產生壓強(壓力)
1.1678 年,虎克首次利用氣體粒子不斷撞擊器壁來解釋氣體壓力
2.設粒子質量為 m,速度為 v,被撞物體面積 A, Δt 內有 N 個
粒子撞擊物體表面,亦即每秒有
N
t∆
個粒子撞擊物體表面
撞
擊
狀
況
速度 動量變化 衝力 壓力
黏住 v Nmv
Nmv
t∆
Nmv
t A∆ ⋅
正向
碰撞
2v 2Nmv
2Nmv
t∆
2Nmv
t A∆ ⋅
入射
角
2vcosθ 2Nmvcosθ
2 cosNmv
t
θ
∆
2 cosNmv
t A
θ
∆ ⋅
25. 1-251.6 氣體動力論
氣體動力論的推論
1.一邊為 L 的正方體密閉容器(體積為 V),有 N 個質量為 m 的
氣體分子,分子的運動無規則,各自速度分別為 1 Nv v
氣體壓力:
2
1
3
Nmv
P
V
= 微觀
說明:
考慮某一個氣體分子撞擊 Ax 面時,在 x 方向上,每次撞擊所產
生的衝量: ( ) 2ix ix ixp mv mv mv∆= − − =
因分子之間沒有吸引力且分子間的碰撞時間極短,故分子在任
一方向的速度分量上均維持等速度運動
氣體分子來回一次的時間為:
2
ix
L
t
v
∆ =
則單位時間(1 秒)內碰撞 Ax 面的次數為:
2
ixv
L
Ax 受到的平均作用力為:
22
2
1
ix
ix
i ix
i
v
mv
p mvLF
t L
∆
∆ = = =
∆
全部分子在 Ax 面造成的平均作用力之和為
2 2 2 2
2 1 2
2
( )ix x x Nx
i ix
x
mv v v vm Nm
F F v
L L L N
Nm
v
L
+ + +
= ∆ = = =
=
∑ ∑ ∑ ∑
全部分子在 Ax 面產生的氣體壓力為
2
2 2
2 3
x
x x
x
Nm
v
Nmv NmvF LP
A L L V
= = = =
任一段時間內氣體分子向各方向運動的機率均相同:
2 2 2 21
3
x y zv v v v∴ = = =
氣體壓力:
2
1
3
Nmv
P
V
=
圖 1-22 一邊為 L 的正方體密閉容
器(體積為 V),有 1 個質量為 m
速度 v 的分子正要與器壁相撞
L
y
x
z
xA
圖 1-23 僅考慮 x-方向的示意圖
xA