Суть идеи: площадь динамограммы эквивалентна работе, совершаемой штангой подвески. Работа легко определяется путем суммирования произведений нагрузки микроперемещение штока.
Суть идеи: площадь динамограммы эквивалентна работе, совершаемой штангой подвески. Работа легко определяется путем суммирования произведений нагрузки микроперемещение штока.
A simple lesson on drawing choropleth maps using the Sochi Olympics. Will also require blank world maps and atlases, the worksheet I have also uploaded and a print out of the latest Medal Results table from the BBC Sochi Olympics pages.
Worksheet to go with Sochi Olympics lesson. All images from BBC Sochi Olympics pages, where you can also find the Medal Results table that is needed for the choropleth map activity.
Cloud Solutions Best Practices: 2013 Benchmark StudyLindyAMLLP
In Q1 2013, the Cloud Accounting Institute (CAI) conducted a national survey of financial and accounting professionals concerning their current and intended future use of cloud solutions, commonly known as Software as a Service (SaaS) applications delivered through a public cloud. The survey is the basis for this benchmark study of cloud technology practices, outlooks, and trends
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...ITMO University
В приближении малоуглового рассеяния для уравнения переноса излучения получены аналитические выражения для характеристик пространственного разрешения авиационного океанологического лидара и скорости затухания лидарного эхо-сигнала с увеличением глубины при произвольном виде индикатрисы рассеяния морской воды. Проведен численный анализ для трех типов воды с использованием полученных Петцольдом экспериментальных данных по измерению функции рассеяния. Результаты сравниваются с расчетами на основе модельной индикатрисы Долина и малоуглового диффузионного приближения. Обсуждается применимость рассмотренных моделей в различных условиях.
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...ITMO University
Получены выражения для скоростей движения центра тяжести и дисперсионного расплывания импульсов, содержащих на входе в волноведущую среду лишь одно полное колебание светового поля. Показано, что для таких предельно коротких по числу колебаний входных оптических импульсов эти скорости прямо пропорциональны дисперсионным характеристикам волновода и обратно пропорциональны квадрату исходной длительности импульса.
2. 1.2. Одномерные изоэнтропические течения
Одномерным установившимся течением называется течение, при
котором все газодинамические и термодинамические величины потока
являются функциями одной (пространственной) переменной.
Уравнение Бернулли
к p1 V12
к p V2
+
=
+
к - 1 ρ1
2 к -1 ρ
2
или
Рис. 1.1. Одномерное течение вдоль
координаты x
Если
T0
V1 = 0
V12
к
к
V2
RT1 +
=
RT +
к -1
2 к -1
2
, то поток в данном сечении является заторможенным.
называется температурой торможения
3. к
к
V2
к
V12
RT0 =
RT +
=
RT1 +
к -1
к -1
2
к -1
2
к - 1V 2
∆T = T0 − T =
кR 2
Прирост температуры при торможении
Связь между температурами T0
T
и
T0
V 2 к -1
к - 1V 2
к -1 2
=1+
=1+
=1+
M
2
T
2 кRT
2 a
2
M=
V
a
(1.5)
,
(1.6)
− местное число Маха .
ρ0
С учетом (1.1) и (1.2),
ρ
T0 p0 ρ p0 ρ ρ к ρ 0
0
=
=
=
к
T ρ 0 p ρ 0 p0 ρ
ρ
и
p0
p
соотношения для
к −1
откуда
1
T0 к −1
ρ0
=
ρ T
.
.
4. С учетом (1.2) и (1.5)
1
2 к −1
ρ0 к − 1
= 1 +
M
ρ
2
к
2 к −1
p0 к − 1
= 1 +
M
p
2
Перепишем (1.6)
(1.7)
,
(1.8)
.
к
a2 V 2
RT0 =
+
к -1
к -1 2
.
(1.9)
a >V ,
а при сверхзвуковом течении a < V .
.
Из (1.9) , при дозвуковом течении
Режим течения газа, при котором его местная скорость равна местной
скорости звука, называется критическим.
Vкр = aкр
5. Рис. 1.2. Распределение скорости потока V(x) и скорости звука a(x) вдоль струйки
Полагаем в (1.9) Vкр = aкр :
2
a0
к -1
=
2
aкр
к -1
+
2
aкр
2
,
2
a0 = кRT0 − скорость звука для заторможенного течения.
Отсюда
2
aкр
2 2 2кRT0
=
a0 =
к +1
к +1
.
(1.10)
6. Для критического режима течения
Vкр = aкр
и
Критические параметры течения
Tкр , pкр, ρ кр
.
Полагая M = 1 в (1.6) для
M = 1 .
T0
, получим
T
T0 к + 1
=
Tкр
2
(1.11)
,
к
+ 1 к −1
p0 к
=
pкр 2
1
+ 1 к −1
ρ0 к
=
ρ кр 2
.
,
(1.12)
(1.13)