第2回nips+読み会: Learning to learn by gradient decent by gradient decentTaku Tsuzuki
第2回NIPS読み会の発表資料です.learning to learn by gradient decent by gradient decent. OptimizerをLSTMとして表現し,逆誤差伝播によりそれを最適化. 目的関数の成分ごと独立に,パラメタを共有したLSTMで最適化を行うことで最適化すべきOptimizerのパラメタ数を小さく抑える.
第116回音楽情報科学研究会
MMアルゴリズムの説明を追加しました.
English title: Nonnegative Matrix Factorization Based on Complex Laplace Distribution
Authors: H. Tanji, T. Murakami, H. Kamata
Institution: Meiji University
Presented in IPSJ Music and Computer 116th Domestic Workshop, Aug. 2017.
Detail of MM algorithm for Laplace-NMF is added to the presented slide.
第2回nips+読み会: Learning to learn by gradient decent by gradient decentTaku Tsuzuki
第2回NIPS読み会の発表資料です.learning to learn by gradient decent by gradient decent. OptimizerをLSTMとして表現し,逆誤差伝播によりそれを最適化. 目的関数の成分ごと独立に,パラメタを共有したLSTMで最適化を行うことで最適化すべきOptimizerのパラメタ数を小さく抑える.
第116回音楽情報科学研究会
MMアルゴリズムの説明を追加しました.
English title: Nonnegative Matrix Factorization Based on Complex Laplace Distribution
Authors: H. Tanji, T. Murakami, H. Kamata
Institution: Meiji University
Presented in IPSJ Music and Computer 116th Domestic Workshop, Aug. 2017.
Detail of MM algorithm for Laplace-NMF is added to the presented slide.
4. Bessel関数は難しくない?
4
2
0
( 1)
( )
! ( 1) 2
mm
m
x
J x
m m
第1種Bessel関数
( )cos( ) ( )
( ) lim
sin( )
n n
n
J x n J x
Y x
n
→
第2種Bessel関数
第1種Bessel関数(各νについて)
2 2 2
'' ' ( ) 0x y xy x y Besselの微分方程式
なんか減衰振動っぽい??
なるほど、さっぱりわからん
9. 9
FM変調のスペクトルはBessel関数
cos( sin ) ( )cos( )n
n
m t J m n t
http://www11.atwiki.jp/denpaarray/pages/40.html
http://www.circuitdesign.jp/jp/technical/modulation/modulation_FM.asp
FM変調の例:FMラジオ、通信
中心周波数
高さ=ベッセル
高次
FM
FM波形
高次
11. 11
太鼓の膜の振動とBessel
2 2 2
2
2 2 2
2 2 2
2
2 2 2 2
( , , )
1 1
u u t
u u u
c
t x y
u u u u
c
t
極座標
振幅
振幅=0
角度の条件⇔ベッセルの次数n
振幅の条件⇔ゼロ点の次数m
x=L
𝜆 𝑚
2
2
2
2
2
2
2 2
2 2
( ) ( ) ( )
1
0
u T t R
T
c T
t
n
R R n
R
を仮定
,
,
( ) cos
( ) cos( )
( )
n m
n m
n
c
T t t
L
n
R J
L
14. フレネルーキルヒホフの積分公式
14第 4 章 フレネル・キルヒホッフの回折理論 (東海大)
'
1
( )
4
' , ( , ')
'
S
jkR jkR
S
jk
e e U
U P U
n R R n
e
R W r r
r r
r r
r r
が素元波
/ nは閉曲面 の法線方向の方向微分
電磁波の空間部分U(x,y,z)はHelmholtz方程式に従う。
Green関数論を用いると
R
0 0
0
' '
( ) ( ', ') ' ',
x y
jk x y
s s
S
U P A x y e dx dy A
ス ク リ ーンま で( 距離s ) が波長に比べ十分遠いと し て
は開口面上の電界振幅
A(x,y)の二次元フーリエ変換!
ホイヘンスの原理
の正当化