Dokumen tersebut membahas hubungan antara kerja, panas dan energi dalam sistem terbuka dan tertutup. Termasuk interpretasi grafik yang digunakan untuk menentukan kerja proses dan hubungan antara kerja, panas dan energi dalam proses adiabatik dan non-adiabatik.

1. Termodinamika 1Termodinamika 1
panas, kerja dan energipanas, kerja dan energi
Kuliah 2 - 1
Saifuddin Baedlowie
Sudarman

2. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 2
Sasaran :
• selesai mengikuti kuliah ini mahasiswa
akan dapat menganalisis hubungan kerja,
panas dan energi dalam sistem terbuka
dan tertutup melalui proses adiabatik dan
non adiabatik. Mampu menginterpretasi
grafik yang dipakai untuk menetapkan
kerja proses.

3. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 3
Hubungan antara KERJA, PANAS, dan ENERGI
• Jika gaya F beraksi pada sebuah balok
yang bergeser diatas permukaan tanpa
gesekan, maka
Permukaan licin
tanpa gesekan
X
Massa M Massa M
X1 X2
Gaya F
∑= F
dt
vd
M maka
F
dt
dv
M =

4. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 4
maka
dimana v = kecepatan massa dalam arah x
sehingga
integrasi kedua sisi dari posisi balok 1 ke 2
jadi
adalah energi yang dipakai untuk memindahkan balok
 kerja yang terjadi W1-2 dilakukan oleh F

5. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 5
sebagaimana obyek jatuh dalam medan gravitasinya,
Consider an object falling in a gravitational field
Benda Jatuh Bebas
F=mg
Massa
m
Massa
m
h1
y
h2
( ) ( )∫∫ −=−=•=→
2
1
21
2
1
21 hhmgdymgydFW

6. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 6
( ) ( )∫∫ −=−=•=→
2
1
21
2
1
21 hhmgdymgydFW
Gravitasi memiliki potensial untuk melakukan kerja dan kuantitasnya mgh
adalah sesuatu yang disebut sebagai Energi Potensial.
Kerja yang dihasilkan oleh resultan gravitasi dalam jatuhnya obyek dalam energi
potensial adalah
KEW 21 ∆=→
seperti contoh sebelumnya.
( ) KEPE
2
mv
2
mv
hhmg
2
1
2
2
21 ∆=∆⇒−=−
Massa PE dikonversikan ke KE melalui kerja yang diakibatkan
oleh gravitasi.

7. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 7
Transfer Energi oleh Kerja
Umumnya, kerja yang terjadi dievaluasi
menggunakan persamaan
sdFW
2
1
21 •= ∫→
kerja adalah energi yang dipindahkan rerata, dimana tidak
peduli apakah ditransfer atau disimpan dalam sistem.
Harga W1→2
tergantung rincian interaksi yang diambil
antara sistem dan sekeliling lingkungannya selama proses
seperti F(s), dan tidak hanya keadaan awal dan akhir saja.

8. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 8
Melalui devinisi sebuah sifat keadaan yang dievaluasi pada suatu waktu
tertentu dan bebas dari proses, maka kerja adalah bukan sifat-sifat
sistem.
Sifat diferensial “exact” tergantung uraian prosesnya seperti
12
2
1
EEdE −=∫
diferensial dari kerja adalah “inexact” integral yang diikuti tak dapat
dievaluasi tanpa mengetahui rincian proses
WW
2
1
=δ∫
laju transfer energi oleh kerja disebut daya (power) dan disingkat dengan
•
W secara umum; vFW •=
•
dan kerja yang timbul selama waktu
tertentu adalah
( )dtvFdtWW
2
1
2
1
∫∫ •==
•
dimana v adalah kecepatan

9. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 9
Kerja Kompresi & Ekspansi

10. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 10
Kerja Kompresi dan Ekspansi
Mengikuti suatu proses ekspansi gas yang perlahan didalam rangkaian
silinder-piston dimana pP adalah tekanan rata-rata pada permukaan piston.
Proses Ekspansi
X1 X1
Luas
penampang
piston
X
( )∫ ∫∫ ==•=→
2
1
2
1
pp
2
1
21 dVPdxAPsdFW
asumsi sebuah proses kuasi-setimbang, semua keadaan yang melewati
sistem yang mengikuti keadaan setimbang dan sifat-sifat intensif, seperti
tekanan, adalah uniforrm diseluruh sistem.
∫=→
2
1
V
V
gas21 dVPW

11. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 11
Interpretasi Grafik
luasan yang
diarsir
adalah luas seluruh bagian
dibawah kurva

12. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 12
Jika kita ikuti dua proses dengan keadaan awal dan akhir yang sama,
Jika luas setiap kurva pada proses
berbeda, maka kerja yang
diperlukan tiap kurva juga
berbeda.
Kerja yang terjadi tergantung
garis yang diambil dan tidak
hanya nilai pada keadaan akhir
proses.
Kerja Bukan Sifat (properti)!

13. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 13
Expansi dan Kompresi Polytropik
Hubungan tekanan-volume dapat dijelaskan oleh
konstantandanc,konstantaPVn
==
Kerja yang terjadi adalah
( )∫ ∫∫
−
→ =





==
2
1
2
1
2
1
V
V
V
V
n
n
V
V
21 dVcVdV
V
c
PdVW






−
−
=





−
=
−−−
→
n1
VV
c
n1
V
cW
n1
1
n1
2
V
V
n1
21
2
1

14. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 14
tetapi
n
22
n
11 VPVPc ==
maka
( )






−
−
=





−
−
=
−−−
→
n1
VVPVP
n1
VV
VPW
n1
12222
V
V
n1
1
n1
2n
2221
2
1
1ndimana
n1
VPVP
W 11
n
22
21 ≠
−
−
=→
Untuk n=1, P=c/V maka
[ ]∫∫ =





==→
2
1
2
1
2
1
V
V
V
V
V
V
21 VlncdV
V
c
PdVW

15. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 15
[ ] ( ) 





=−==→
1
2
12
V
V21
V
V
lncVlnVlncVlncW 2
1
1ndimana
V
V
lnVPW
1
2
1121 =





=→
Kasus spesial ; Untuk n=0, p=c yakni proses tekanan konstan, maka
( )12
2
1
21 VVPPdVW −== ∫→

16. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 16
Energi
Potensial
Pegas
F = gaya pegas = k.x
k = konstanta pegas
X = perubahan jarak
F
=
x
( ) ( )2
1
2
2
x
x
22
1
2
1
21 xxk
2
1
2
kx
dxkxsdFW
2
1
−=





==•= ∫∫→
Energi Potensial pegas
2
kx
2
1
PESpring =
Energi potensial pegas dapat digolongkan dalam energi potensial gravitasi.

17. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 17
Energi Bentuk lain
• Dalam bidang rekayasa, perubahan dalam
energi total sebuah sistem selalu maembuat dan
memberikan kontribusi makroskopis seperti
perubahan dalam KE dan gravitasional PE
sebuiah sistem sebagai sesuatu yang relatif ke
sebuah bingkai koordinat eksternal dan Energi
Internal, U
• E2- E1= (KE2- KE1) + (PE2- PE1) + (U2- U1)

18. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 18
Seperti halnya pengadukan fluida didalam tangki yang terisolasi
sempurna,
Terisolasi sempurna
Sistem terisolasi sempurna diberi kerja W
Sistem
Motor
Fluida
Kerja W
energi ditransfer kedalam sistem melalui kerja oleh pengaduk,
hasil kenaikan dalam sistem energi

19. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 19
Energy is transferred into the system via work by the paddle
wheel, results in an increase in the system energy.
E2- E1= (KE2- KE1) + (PE2- PE1) + (U2- U1)= W
transfer energi ini tidak menaikkan KE atau PE dalam
sistem. Perubahan energi dalam sistem dapat dihitung
hanya untuk energi dalam fluida saja.
Perubahan dalam energi dalam untuk padat, cair, dan
gas dapat dihitung menggunakan data empiris, seperti
U=f(T)

20. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 20
Interpretasi Mikroskopis
• Energi adalah atribut ke gerakan dan konfigurasi
molekul-molekul individual, partikel atom dan sub atom
yang menjadi sesuatu dalam sistem.
• Energi pada tingkat molekular berasosiasi dengan;
– Translasi
– Rotasi,
– Vibrasi
– Ikatan Molekular
• Energi pada tingkat atomi:
– Electron orbital states
– Nuclear spin
– Nuclear binding

21. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 21
Konservasi Energi untuk Sistem Tertutup
• Sistem tertutup dapat berinteraksi dengan sekelilingnya
melalui kerja sebagai termal.
• Energi dapat ditransfer antara sistem dan sekelilingnya
melalui interaksi termal (kalor)
• Proses yang menggunakan interaksi kerja tetapi tak
mengakibatkan interaksi termal /kalor disebut proses
adiabatik.
• Proses yang mengakibatkan interaksi termal disebut
proses non-adiabatik.
• Hal ini ditunjukkan secara eksperimental bahwa jika
sistem bekerja dalam sistem tertutup secara proses
adiabatik tergantung apa yang terjadi di keadaan akhir,
bukan dalam prosesnya.
• E2 – E1 = -Wad

22. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 22
• Tanda yang disetujui untuk transfer
energi oleh kerja adalah;
1. Kerja diberikan oleh sistem adalah positif,
2. Kerja diberikan pada sistem adalah negatif,
• Untuk kuasi-setimbang adiabatik, proses
kompresi atau ekspansi gas dengan nilai
eksponen politropik n adalah tetap (n =
1.4 untuk udara) dan luas dibawah kurva
tergantung hanya pada keadaan akhir.

23. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 23
P1
Titik 1
P2
Titik 2
V1 V2
Proses
Adiabatik
sebagaimana
proses adiabatik
dan proses tak-
adiabatik antara dua
keadaan akhir di
titik 1 dan 2.
P1
Titik 1
P2
Titik 2
V1 V2
Proses non-Adiabatik
(panas + kerja)
Proses Adiabatik
(hanya kerja)
Untuk kuasi-setimbang adiabatik,
proses kompresi atau ekspansi
gas dengan nilai eksponen
politropik n adalah tetap (n = 1.4
untuk udara) dan luas dibawah
kurva tergantung hanya pada
keadaan akhir.

24. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 24
• oleh karena luas dibawah kurva berbeda, maka
kerja yang terjadi juga berbeda. sehingga Wad ≠
Wnonad
• akhir proses keduanya pada sistem yang sama,
maka perubahan energinya juga sama dalam
setiap proses, sehingga (E2 – E1)ad = (E2 – E1)nonad =
E2 – E1
• Kita ketahui perubahan proses adiabatik adalah
E2 – E1 = -Wad
• Tetapi selama Wad ≠ Wnonad kita dapat simpulkan
E2 – E1 ≠ -Wnonad
• Karena energi harus dikonservasi maka energi
bersih yang ditransfer ke sistem dalam kedua
proses harus sama. Ini mengikuti interaksi kalor
dalam proses non-adiabatik harus menghasilkan
transfer energi.

25. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 25
Sejumlah energi yang ditransfer kedalam
sistem tertutup oleh kalor adalah Q
E2 – E1 = -Wnonad + Q
Keadaan Hukum Termodinamika Pertama
E2 – E1 = Q - W

26. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 26
Transfer Energi oleh Kalor
• Kuantitas Q dalam hukum pertama diperhitungkan setiap
energi yang dipindahkan ke dalam sistem tertutup
selama proses tanpa dipengaruhi kerja.
• Sebagaimana transfer energi Q yang dimasukkan hanya
sebagai hasil perbedaan temperatur antara sistem dan
sekitarnya dan terjadi dalam arah penurunan temperatur
seperti perpindahan kalor ; konduksi, konveksi, radiasi.
• Tanda yang disepakati untuk perpindahan kalor oleh
panas;
1. Perpindahan kalor menuju sistem adalah positif
2. Perpindahan kalor dari sistem adalah negatif

27. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 27
Suatu bongkahan logam
panas pada temperatur
awal Tm
kedalam fluida
dingin pada Tf
. sebab
logam pada temperatur
tinggi kemudian energi
fluida ditransfer dari
logam ke fluida, Q
adalah negatif.
Tm > Tf
Q Tf →Tm
Tm
Tf Tf
Tm
Selama disini tanpa ada kerja yang diberikan dan perubahan dalam
KE dan PE diabaikan, sejumlah kalor yang dipindahkan dari logam
ke fluida adalah sebanding dengan penurunan dalam energi
internal logam
U2
- U1
= -Q or Q = U1
– U2

28. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 28
seperti halnya kerja, kalor adalah
bukan sifat properti dan
sejumlah perpindahan energi
tergantung rincian proses,
dimana
∫δ=→
2
1
21 QQ
laju perpindahan kalor dinyatakan sebagai Q
dan total energi yang dipindahkan
melalui panas selama periode waktu
tertentu adalah
dtQQ
2
1
21 ∫
•
→ δ=

29. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 29
Sistem Tertutup Steady

30. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 30
Sistem Tertutup

31. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 31

32. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 32
sistem

33. Termodinamika 1 Kuliah 2-1Teknik Mesin UMM 33
Refleksi :
• Tanya jawab secara lisan atau kuis (IC)
atas semua materi yang disajikan oleh
dosen.
• Pekerjaan rumah :
– Kerjakan soal soal yang diberikan pada