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西松毅
1
2
!  厳密には各固有状態の既約表現を求めて、群論(適合関
係)を使ってバンドの枝 (branch) をつなげてゆくべき

cf. [Yépez, Calles and Castro: A simple algorithm for the
group theoretical classification of quantum states, Applied
Mathematics and Computation 133, 119-130 (2002)]
!  しかし、プログラミングが面倒
!  電子・フォノンを問わず、簡単(十数行のコード)で美麗な
分散関係の図が描ける裏技のインプリメント
!  電子のバンドをつなげる論文: [Oleg V. Yazyev, Konstantin
N. Kudin, and Gustavo E. Scuseria: Efficient algorithm
for band connectivity resolution, Phys. Rev. B 65,
205117 (2002)]	
3
!  電子系の場合
!  自己無撞着 (self-consistent) に計算した電子密度をもとに

各q点で非自己無撞着に固有値・固有状態を計算する
! フォノン系の場合
•  第一ブリルアンゾーンの中のq点メッシュ(例: 4x4x4)の inter-
atomic force constant (IFC) 行列、各イオンの有効電荷Z*、光
学誘電率ε∞求めると簡単に補間できる方法がある [X. Gonze and
C. Lee: Dynamical matrices, Born effective charges,
dielectric permittivity tensors and interatomic force
constants, Phys. Rev. B 55, 10355 (1997)]→次ページ
4
Inter-atomic interaction	
α, β = x, y, z
5
6
X. Gonze and C. Lee,
Phys. Rev. B 55,
10355 (1997).
ABINIT
8	
I, J
3x3 submatrices in 3Nx3N matrix	
dyadic product
9
10
!  Fortran 90のmaxloc(ary,mask)をマスクとともに用いる	
|<i,qnew| j,qlast>|	
11
12
q
13
q
14
!  岩塩構造 (fcc)	

!  格子定数 a = 4.026 Å
!  計算値 a = 4.076 Å
15
q
16
q
17
誘電体薄膜の縦波振動.分極の薄膜に垂直な成分Pzは薄膜に±Pzの表面電荷を生じさせ
る.表面電荷は薄膜内にEd=-4πPzの反分極場を作る.反分極場によりPzには復元力が働く
ので「振動」する.	
 18
19
Only LO has this element	
20
21
!  space group:

P42/mnm (No.136)
!  tetragonal

a = b = 4.59373 Å
c = 2.95812 Å Ti	
O	
22
discontinuous at the Γ point
!  GNUPLOT用のデータファイルで

1行空行を入れると、空行の前後

のデータは線で結ばれない	
24
!  簡単にきれいな分散関係の図を描く方法を紹介した
!  電子にもフォノンにも使える
!  Fortran 90のmaxloc()を使えば十数行で実装できる
!  2つの第一原理計算フリーソフトウエアで採用されている
◦  ABINIT http://www.ABINIT.org/
◦  Quantum Espresso http://www.quantum-espresso.org/
!  フォノンの分散関係の例をいくつか紹介した
!  イオン結晶の場合、Γ点にLO-TO splitting を手で入れて
やる必要がある
!  GNUPLOTを使えばΓ点で不連続なイオン結晶のフォノン
の分散関係もきれいに描ける
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