Аннотация
Тема реферата «Исследование производной»
Руководитель: Гиниятуллина Рауфа Нурловна.
Автор: Миннегареев Роман
Предмет: математика
Класс, образовательное учреждение: 11 «а» класс МКОУ СОШ №18 п. Октябрьский
Реферат выполнен в рамках предметной области «Математика». Работа содержит все основные составные элементы реферата: введение, основная часть, заключение, приложение. Общий объем страниц, включая приложения, составляет 33 страницы. Во введении сформулированы актуальность, цель и задачи выполненной работы.
Аннотация
Тема реферата «Исследование производной»
Руководитель: Гиниятуллина Рауфа Нурловна.
Автор: Миннегареев Роман
Предмет: математика
Класс, образовательное учреждение: 11 «а» класс МКОУ СОШ №18 п. Октябрьский
Реферат выполнен в рамках предметной области «Математика». Работа содержит все основные составные элементы реферата: введение, основная часть, заключение, приложение. Общий объем страниц, включая приложения, составляет 33 страницы. Во введении сформулированы актуальность, цель и задачи выполненной работы.
Master work at Bauman University - Moscow '07dibond84
"Influence of different cutting force models on the dynamics of the system tool holder – tool – workpiece, application to auto-vibratory drilling process"
work is defended in Moscow on 15/06/07
(in russian)
Лекция 5. Метод конечных разностей (параллельные алгоритмы в стандарте MPI)Alexey Paznikov
ЛЕКЦИЯ 5. Метод конечных разностей (параллельные алгоритмы в стандарте MPI)
Курс "Параллельные вычислительные технологии" (ПВТ), осень 2015
Сибирский государственный университет телекоммуникаций и информатики
Пазников Алексей Александрович
к.т.н., доцент кафедры вычислительных систем СибГУТИ
http://cpct.sibsutis.ru/~apaznikov
http://cpct.sibsutis.ru/~apaznikov/teaching
Master work at Bauman University - Moscow '07dibond84
"Influence of different cutting force models on the dynamics of the system tool holder – tool – workpiece, application to auto-vibratory drilling process"
work is defended in Moscow on 15/06/07
(in russian)
Лекция 5. Метод конечных разностей (параллельные алгоритмы в стандарте MPI)Alexey Paznikov
ЛЕКЦИЯ 5. Метод конечных разностей (параллельные алгоритмы в стандарте MPI)
Курс "Параллельные вычислительные технологии" (ПВТ), осень 2015
Сибирский государственный университет телекоммуникаций и информатики
Пазников Алексей Александрович
к.т.н., доцент кафедры вычислительных систем СибГУТИ
http://cpct.sibsutis.ru/~apaznikov
http://cpct.sibsutis.ru/~apaznikov/teaching
Resumen general de las consideraciones #1 para aprovechar el poder de SEO de los videos (en especial de Youtube) a partir de presentaciones en la última versión de IRCE en Chicago (2014)
New and best selling courses by cambridge university press 2015Anastacia Lobanova
What's new in Cambridge 2015? Find out about the trends in modern ELT from these slides. Super Safari, Super Minds, More 2nd edition, Empower and Unlock.
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
1. 13.1. Параметры диаграммы направленности линейной антенной
решетки.
Рис.13.2. К расчету ширины диаграммы направленности линейной решетки при
отклонении максимума от нормали.
Для оценки параметров ДН линейной антенной решетки воспользуемся формулой
множителя решетки:
n
sin (kd sin θ − ψ )
F (θ ) = 2
1
n sin (kd sin θ − ψ )
2
Главный максимум диаграммы направленности ориентирован в направлении θ м , для
которого суммарный фазовый сдвиг между полями соседних излучателей обращается в нуль, т.е.
kd sin θ м − ψ = 0 ,
откуда
ψ = kd sin θ м .
С учетом этого выражения
n
sin (kd (sin θ − sin θ м ))
F (θ ) = 2 (11)
1
n sin (kd (sin θ − sin θ м ))
2
где θ м − фиксированный угол, соответствующий направлению главного максимума
диаграммы направленности.
2. Выражение (11) позволяет проанализировать зависимость направленных свойств линейных
антенных решеток из n изотропных излучателей от d (d λ ) при любом положении диаграммы
направленности.
λ
Ограничимся случаем: hd ≥ 5λ ad ≤ При этом диаграмма направленности в пределах
2
π π
− ≤θ ≤ характеризуется одним главным лепестком и рядом боковых при сравнительно
2 2
малых значениях угла θ − θ м . При этом диаграмму направленности можно аппроксимировать
sin u
диаграмму направленности функцией ; ошибка аппроксимации не меньше 5% .
u
nkd kL
u= (sin θ − sin θ м ) = (sin θ − sin θ м ) ,
2 2
где L - длина решетки.
Когда главный максимум перпендикулярен линии расположения излучателей ( θ м = 0 -
поперечное излучение), ширина главного лепестка на уровне P0,5
λ
2∆θ 0,5 ≈ 0,888 - радианы.
4
π
Если θ м = - продольное излучение, то
2
kL
u= (1 − sin θ )
2
и
λ
2∆θ 0,5 ≈ 2 0,888
L
т.е. с отклонением луча от нормали он расширяется и если взять L = 10λ , то при
поперечном излучении 2∆θ 0,5 = 0,09 рад. , а при продольном излучении 2∆θ 0,5 = 0,6 рад. , т.е.
больше в 7 раз. Это существенный недостаток УБЛ При равномерном возбуждении УБЛ = 0,21 ,
что соответствует − 13,2дБ .
Дифракционные максимумы, как уже было отмечено, могут возникнуть в тех случаях,
когда расстояние между соседними излучателями решетки d > λ 2 . Углы θ д , соответствующие
дифракционным максимумам, можно найти при помощи соотношения
kd
(sin θ д − sin θ м ) = nπ
2
3. или
λ
sin θ д = n + sin θ м ,
d
где n = ±1;±2;
Ближайший к нормали дифракционный максимум будет иметь при n = −1 . В этом случае
получим
λ
sin θ д = − + sin θ м
d
Направление дифракционных максимумов θ д и их число зависят от длины волны λ ,
расстояния между соседними излучателями в решетке d и направления главного максимума θ м .
λ
Если d < , то дифракционные максимумы отсутствуют при любых положениях главного
2
λ
максимума θ м . В этом не трудно убедиться, проанализировав выражение sin θ д = n + sin θ м .
d
π
Действительно. Наименьшее абсолютное значение sin θ д получится при n = −1 и θ м= . Но даже
2
nλ
и в этом случае sin θ д = + sin θ м > 1 , чего быть не может. Очевидно также, что при
d
поперечном излучении (θ м = 0) дифракционные максимумы могут возникнуть лишь в том случае,
когда расстояние между соседними излучателями будет удовлетворять неравенству d > λ . Если
d d
= 0,6 дифракционный максимум появится лишь тогда, когда θ м превысит = 0,8 -
n
, а при
sin (kd sin θ − ψ )
F (θ ) = 2
λ λ
1
n sin (kd sinθ − ψ )
2
когда θ м станет большим 130 .
d N −1 1
λ = N 1 + sin θ м
Способы подавления дифракционных максимумов:
1. Уменьшать расстояния d
2. Уменьшать диаграмму направленности излучателя.
3. Использование неэквидистантной антенной решетки.
4. sin u
u
sin
N
0 u
− Nπ Nπ
Дифференцальный max
1 1 1
n
ψ
sin ( kd sin θ− )
F (θ =
) 2
1
n sin ( kd sin θ− )
ψ
2
− Nπ Nkd Nπ
Область
U min
реальных углов Гл. max Область
U max
мнимых
Область π π
θ ∈ [− ; ] углов
мнимых Диф. max 2 2
углов
Рис. 13.3. Множитель решетки.
N N
U max = (kd sin θ ) ; U min = (kd sin θ ) ; U max − U min = Nkd .
2 2