1. 12.5. Связь между диаграммой направленностью параболоидной антенны
и распределения поля в ее раскрыве.
Из формулы (12.3.1.) видно, что диаграмма направленности определяется полностью
распределением поля в ее раскрыве, (т.е. a 0 , a1 , , a m ) и соотношением ( kR0 )
2π
k=
λ
Анализ показывает, что при фиксированном kR0 главный лепесток ДН будет наиболее
узким при равномерном распределении поля в раскрыве F ( R / ) ≡ 1 . Одинаково при таком
распределении УБЛ будет большим.
При равномерном распределении поля коэффициенты a n согласно системе уравнений
принимают следующие значение
a 0 = 1 , a1 = a 2 = ... = a m = 0 и
нормальная ДН описывается выражением
2 J ( kR0 sin Θ)
F ( Θ) = Λ 1 ( u ) =
kR0 sin Θ
коэффициент использования поверхности в этом случае равен ν = 1 .
Если амплитуда спадает к краям зеркала, то ДН расширяется, а УБЛ уменьшается – это
хорошо, но ν повышается – это нежелательно. Ищут компромиссное решение.
Для максимального КУ спад на краю зеркала не должен превышать – 10 дБ по отношению
к центру.
Для минимального значения УБЛ этот спад равен (-15…-20)дБ.
Таким образом:
R0
1) Распределение в раскрыве зеркала определяется ДН облучателя и соотношение
p
R0
2) Выбирая тот или иной облучатель, размер параболоида и значения
p , добиваться
получения требуемой ДН зеркальных антенн.
В качестве примера рассмотрим ДН зеркальной антенны, облучаемой эллиптическим
диполем с дисковым рефлектором.

2. R0
ДН для Е и Н – плоскостей для двух значений p приведены на рис. 12.10. Видно , что
ДН Н < ДН Е . Это объясняется тем что в плоскости Н поле в раскрыве зеркала более равномерно,
чем в плоскости Е . это обусловлено направленными свойствами облучателя.
Рис. 12.10. Диаграммы направленности параболоида, облучаемого диполем с дисковым
рефлектором.
Рис. 12.11.
Эта ДН облучателя в плоскости Е она дает спадающее к краям поле в раскрыве зеркала.

3. Рис.12.12.
Эта ДН облучателя в плоскости Н она дает менее спадающее поле в раскрыве зеркала.
В табл. 1 даны значения ширины 2Θ 0,5 ДН по половине мощности и УБЛ для зеркал
различной глубины. В этой таблице Н1 и Н2 – первый и второй боковые лепестки в плоскости Н ;
Е1 и Е2 – соответствующие лепестки в плоскости Е .
Табл. 12.5.1.
R0
[kR 0 sin Θ 0,5 ] H ( 2Θ )
0,5 H
 [kR 0 sin Θ 0,5 ] Е ( 2Θ )
0 ,5 H

Уровень боковых лепестков, дБ
p Н1 Н2 Е1 Е2
λ λ
0,4 1,67 61 1,73 63 – – – –
2 R0 2 R0
λ λ
0,6 1,73 63 1,95 71 16 20 20 25
2 R0 2 R0
λ λ
0,8 1,90 70 2,27 83 24 29 25 29
2 R0 2 R0
λ λ
1,0 2,17 79 2,63 96 27 30 26 30
2 R0 2 R0
Приведенные в таблице данные являются ориентировочными. На практике
соответствующие величины могут изменятся в зависимости от ряда факторов (типа облучателя,
точности изготовления антенны, точности фокусировки и т.п.).