1. Come nasce una stella
2.Durata della fase protostellare
3.Struttura stellare
4.Le supergiganti rosse
5. La nana bianca
6.Il limite di Chandrasekhar
7.Le supernovae
8.Le stelle a neutroni
9.I buchi neri
1. Come nasce una stella
2.Durata della fase protostellare
3.Struttura stellare
4.Le supergiganti rosse
5. La nana bianca
6.Il limite di Chandrasekhar
7.Le supernovae
8.Le stelle a neutroni
9.I buchi neri
Se chiedete a un fisico delle particelle di spiegarvi che cosa sia il meccanismo di Higgs, e perché mai esista un bosone con lo stesso nome, otterrete con tutta probabilità due tipi di risposte. Alcuni vi proporranno la loro analogia preferita: il campo di Higgs è come una melassa cosmica, o come la sabbia di un campo di bocce, la massa delle particelle appare come le bolle in una mousse al cioccolato, e così via. Se lo scienziato è un buon affabulatore vi sembrerà persino di capire, ma ne siete veramente sicuri? Altri invece taglieranno corto: senza le equazioni e le basi teoriche non è proprio possibile comprendere. Chi ha ragione? È possibile comunicare a chi non ne sa nulla una disciplina che si basa su concetti che spesso cozzano con il senso comune, che studia oggetti non si possono facilmente visualizzare, e che fa uso di strutture matematiche complicate? Se si, come? E in caso negativo, che cosa comunica in realtà il fisico delle particelle che prova a raccontare il suo mestiere?
(Festival della Comunicazione 2015 di Camogli)
Questo è la mia presentazione su power point del progetto Per capire chi siamo, c'è un po tutto e credo sia chiaro e semplice ma in maniera completa. Buona lettura e buono studio.
Se chiedete a un fisico delle particelle di spiegarvi che cosa sia il meccanismo di Higgs, e perché mai esista un bosone con lo stesso nome, otterrete con tutta probabilità due tipi di risposte. Alcuni vi proporranno la loro analogia preferita: il campo di Higgs è come una melassa cosmica, o come la sabbia di un campo di bocce, la massa delle particelle appare come le bolle in una mousse al cioccolato, e così via. Se lo scienziato è un buon affabulatore vi sembrerà persino di capire, ma ne siete veramente sicuri? Altri invece taglieranno corto: senza le equazioni e le basi teoriche non è proprio possibile comprendere. Chi ha ragione? È possibile comunicare a chi non ne sa nulla una disciplina che si basa su concetti che spesso cozzano con il senso comune, che studia oggetti non si possono facilmente visualizzare, e che fa uso di strutture matematiche complicate? Se si, come? E in caso negativo, che cosa comunica in realtà il fisico delle particelle che prova a raccontare il suo mestiere?
(Festival della Comunicazione 2015 di Camogli)
Questo è la mia presentazione su power point del progetto Per capire chi siamo, c'è un po tutto e credo sia chiaro e semplice ma in maniera completa. Buona lettura e buono studio.
Io ne ho viste cose... I raggi cosmici e l’esperimento ALTEA sulla ISSLuca Di Fino
Seconda CosmiConference organizzata da Stellaria, Osservatorio Astronomico "G.D.Cassini", in cui si parla di raggi cosmici e dell'esperimento Italiano ALTEA sulla Stazione Spaziale Internazionale http://www.astroperinaldo.it/dirette/
Risk Management nelle Istituzioni FinanziarieRoberto Anglani
Le istituzioni finanziarie ricoprono un ruolo cruciale all'interno dell'attuale sistema economico. La gestione del rischio nelle banche risulta pertanto di primaria importanza per mantenere efficiente il sistema finanziario e per garantirne la stabilità. In tale ambito, i modelli matematici per la misura quantitativa dei rischi rappresentano una parte fondamentale del banking risk management. In questo seminario, discuteremo di alcune applicazioni matematiche utili alla stima e al controllo di rischi finanziari.
Collective modes of CFL phase of QCD (QCD@Work 2010)Roberto Anglani
The document discusses collective modes in the color-flavor-locked phase of quantum chromodynamics. It aims to study the low energy effective action for collective modes of the color-flavor-locked phase from a microscopic perspective. In particular, it focuses on determining the Higgs mode and Nambu-Goldstone (phonon) mode of the diquark condensate and their interaction terms. The author develops an effective field theory approach to derive the spectrum and interactions of these collective modes, which could influence properties of compact stars.
A study of pion condensation within NJL model (Wroclaw, 2009)Roberto Anglani
1. The study investigates pion condensation in two-flavor quark matter using the Nambu–Jona-Lasinio model of QCD at finite density. It examines how the electric charge neutrality condition and explicit symmetry breaking via quark masses influence the onset of charged pion condensation.
2. It finds that the equality between the electric chemical potential and the in-medium pion mass persists as a threshold for a second-order phase transition to the pion condensed phase, even when pions are composite particles. Furthermore, the pion condensate is extremely fragile to symmetry breaking via current quark masses, and is ruled out for masses over 10 keV.
3. The study aims to
A comparative study of Gaussian Graphical Model approaches to genomic data (R...Roberto Anglani
This document describes a comparative study of different Gaussian graphical model approaches for inferring gene networks from genomic data. It compares the pseudoinverse, covariance regularization, and residual correlation methods on simulated datasets with different network structures. It also applies the L2-penalized covariance regularization method to infer potential crosstalk between the mevalonate and methylerythritol phosphate isoprenoid biosynthesis pathways in Arabidopsis thaliana based on gene expression data.
Topological analysis of coexpression networks in neoplastic tissues (BITS2012...Roberto Anglani
This document analyzes gene co-expression networks in normal and cancer tissues to identify genes that are differentially connected between the two conditions. It introduces a method to characterize disease genes based on statistically significant differences in a gene's degree (number of connections) between normal and cancer networks. Analysis of three cancer datasets finds subsets of differentially connected genes that are distinct from differentially expressed genes and are enriched for genes known to be related to the cancers. Differentially connected genes also alter network properties like average path length more than other gene sets when removed.
Differential connectivity in neoplastic coexpression networks (BITS2014, Rome)Roberto Anglani
Differential connectivity analysis of gene co-expression networks reveals that loss of connectivity is a common trait of cancer tissues. Analyzing changes in gene interaction patterns through differential connectivity can highlight novel cancer genes and pathways not revealed by differential expression alone. The authors apply differential connectivity analysis to multiple cancer datasets and demonstrate its ability to identify known cancer-related genes and pathways, such as immune system pathways in specific cancer types, in a more sensitive manner than differential expression. They also find that differential connectivity identifies distinct candidate cancer genes compared to differential expression.
Two very short proofs of combinatorial identity - Integers 5 A18 (2005)Roberto Anglani
This document presents two short proofs of a combinatorial identity relating the factorial function to binomial coefficients.
The first proof uses the Taylor expansion of the exponential function ex to show that the nth derivative of both sides of an equation relating the factorial to binomial coefficients is equal, proving the identity.
The second proof provides a combinatorial interpretation, showing the identity counts the number of words of a given length that can be formed from an alphabet allowing repeated letters. It interprets the binomial coefficient terms as counting subsets of the alphabet and uses inclusion-exclusion to obtain the final expression.
- The document presents proofs for representations of factorials as sums. Specifically, it proves that for any positive integer n, n! can be represented as the sum of terms involving binomial coefficients and powers of i from 0 to n.
- It shows this representation can be generalized by replacing the exponent i with i+k for any nonnegative integer k, based on properties of differences of polynomial sequences. This connects to earlier work by Euler.
- Further generalizations are given by replacing the exponent i with an arbitrary nonnegative integer l, relating the representation to Stirling numbers and combinatorics.
A comparative study of covariance selection models for the inference of gene ...Roberto Anglani
This study compares three methods for estimating gene regulatory networks from gene expression data: 1) a pseudoinverse method (PINV) that estimates the precision matrix using the Moore-Penrose pseudoinverse of the sample covariance matrix, 2) a regularized least squares method (RCM) that estimates partial correlations from regression residuals, and 3) a regularized log-likelihood method ('2C) that maximizes a penalized log-likelihood function to estimate the precision matrix. Extensive simulations show that the '2C method has the most predictive partial correlations and highest sensitivity for inferring conditional dependencies. Application to real datasets provides biological insights into gene pathways in Arabidopsis and human cells.
Collective modes in the CFL phase - New Journal of Physics 13 (2011) 055002Roberto Anglani
This document summarizes a study of collective modes in the color flavor-locked (CFL) phase of dense quark matter. The authors derive the effective Lagrangian for the Nambu-Goldstone (NG) boson associated with spontaneous breaking of quark number symmetry, and determine corrections to previous results. They also derive the kinetic Lagrangian for the Higgs mode and interaction terms between the Higgs and NG fields using a Nambu-Jona-Lasinio model. This provides an effective description of low-energy excitations in the CFL phase to understand properties of compact stars containing quark matter.
Loss of Connectivity in Cancer Co-Expression Networks - PLoS ONE 9(1): e87075...Roberto Anglani
This document summarizes a study that analyzed gene expression data from five types of cancer (colorectal, lung, gastric, pancreatic, cervical) to identify genes with significantly different connectivity patterns between normal and tumor tissues. The study found that a loss of connectivity is a common feature of cancer networks compared to normal networks. Analyzing differentially connected genes can reveal new candidate cancer genes not identified by differential expression analysis alone. Integrating differential expression and differential connectivity data improves pathway enrichment analysis and provides insights into novel cancer-related pathways.
2. Syllabus
Take one
Sequenza principale
Scenari post-sequenza 0.08 Mo < M < 8 Mo
M > 8 Mo
Scenari finali oggetti compatti
supernovae
Take two
Stelle di neutroni to be continued
1
2
3
4
3. plasma: stato della materia in cui gli
elettroni sono strappati totalmente dagli
atomi (gas di ioni positivi e cariche
negative)
Sferoide di gas caldissimo che produce
energia mediante reazioni nucleari, ed
emette luce propria
radiazione elettromagnetica: l’energia
prodotta dalla fusione nucleare viene
irradiata come radiazione
elettromagnetica
MASSA1
LUMINOSITA’2
RAGGIO3
TEMPERATURA4
TIPO SPETTRALE5
DENSITA’6
ENERGIA7
GRAVITA’ SUPERF8
VEL. ROT9
C. MAGNETICO 10
COMP. CHIMICA 11
Stella
4. Ordini di grandezza
Massa
0.08 : 150-200 M0
Dimensioni
10 : 1,000,000,000 Km
Luminosità
1/10000 : 10,000,000 L0
M0 = 1030 Kg (333400 MT)
D0 = 106 Km (109 DT)
G0 = 27.9 g
7. Diagramma H-R
E’ un diagramma che mette in relazione la temperatura
con la luminosità delle stelle, che sono quantità fisiche
che dipendono strettamente dalla massa, dall’età e
dalla composizione chimica.
Una versione “operativa” del diagramma H-R consiste
nel diagramma Colore-Magnitudine, nel quale vengono
messe in relazione quantità direttamente osservabili.
Il diagramma H-R è utile poiché
consente di comprendere l’evoluzione dei sistemi stellari e
confrontare le predizioni teoriche con i dati sperimentali.
Picture dell’evoluzione delle stelle
9. Sequenza principale
Diagramma H-R
Il Sole è una stella della
“sequenza principale”
è una “nana gialla”
di classe spettrale G2
Ogni punto rappresenta una stella
conosciuta ed uno stadio ben
determinato della fase evolutiva
La sequenza principale è il luogo del
diagramma HR in corrispondenza del
quale le reazioni nucleari delle stelle
forniscono l’intera luminosità irradiata
dalla stella.
10. Sequenza principale
Permanenza sulla sequenza principale
La fase di sequenza principale è la fase di
bruciamento dell’idrogeno.
Fase più importante e più duratura
(ad esempio il Sole trascorre circa l’80% della propria vita)
La durata della vita sulla sequenza principale
dipende essenzialmente dalla
massa della stella
che a sua volta regola la
luminosità della stella
energia irradiata per unità di tempo
t /
✓
M
M
◆ 2.5
· 1010
y
M = 100 Mo ha un tempo di vita di 100 Ky
MASSA DURATA CICLO VITALE
11. Sequenza principale
Uscita dalla sequenza principale (post MS: post main sequence)
Quando si esaurisce il
combustibile nucleare la stella
si allontana dalla sequenza
principale per diventare
una gigante
La massa della stella
regola il percorso evolutivo
della traccia post MS
e conseguentemente
la “morte” della stella
stessa
La fusione di elementi più
pesanti guida la fase post MS
12. Scenari post sequenza
Classificazione per luminosità
0 Ipergiganti
I Supergiganti
Ia-0 Supergiganti estrem. luminose
Ia Supergiganti luminose (Deneb)
Iab Supergiganti intermedie (Betelgeuse)
Ib Supergiganti meno luminose
II Giganti brillanti a-ab-b
III Giganti a-ab-b
IV Subgiganti IVa-IVb
V Stelle di M.S./Nane a-ab-b-z
VI Subnane
VII Nane bianche
13. Scenari post sequenza
M > 8 MO
0.8 MO < M < 8 MO
0.08 MO < M < 0.8 MO
Distinzione degli scenari per massa, bruciamenti e luminosità
Rami delle giganti distinti dalle
fasi di bruciamento
14. Scenari post sequenza
Stelle giganti
He
H
H
H
H
H
H
H
H
H
Nel nucleo termina la riserva di H.
Subentra una fase instabile: serie di collassi
del core fanno innalzare temperatura
Il nucleo di He inizia a
contrarsi ma la temperatura
non è ancora sufficiente
all’innesco della fusione
L'idrogeno continua a
bruciare negli strati più
esterni
Gli strati esterni si
espandono e si raffreddano
Ramo delle
GIGANTI ROSSE
0.8 Mo < M < 8 Mo
15. Scenari post sequenza
Gigante rossa
Temperatura superf.
3000 K < T < 4000 K
Stelle più note
Aldebaran (rossa)
Arturo (arancione)
Dimensioni
O(UA)
0.8 Mo < M < 8 Mo
16. 150 000 000 Km
MercurioVenereTerraMarte
Scenari post sequenza
Sole come gigante rossa
Età stimata del Sole
4.5 miliardi di anni
Durata del bruciamento H
10 miliardi di anni
Fase di gigante rossa
R ~ 1 UA
L ~ 1000 Lo
Pianeti come Mercurio,
Venere e Terra
verranno inglobati
nella stella
0.8 Mo < M < 8 Mo
17. Scenari post sequenza
Evoluzione della gigante rossa
He
La contrazione del nucleo di He continua
La temperatura del core può arrivare a 100’000’000 K
M < 0.4 Mo
Temperatura del core insufficiente per
l’innesco della fusione: nane rosse
M ~ Mo
Innesco esplosivo della fusione dell’He in C e O “Flash dell’He”
L’He prosegue nel bruciamento. Nuovo equilibrio:
la stella entra nel Ramo Orizzontale dell’HR
M > 3Mo Innesco della fusione dell’He prima che il core diventi degenere
Quando le riserve di He si esauriscono all’interno del nucleo, lo strato adiacente
(shell) che aveva trasformato tutto l’H in He, fonde l’He in C. A sua volta una shell
adiacente che contiene il restante H inizia a fondere in He.
La stella entra nel Ramo Asintotico delle Giganti (AGB)
0.8 Mo < M < 8 Mo
18. Scenari post sequenza
Fusione degli elementi pesanti
Quando M > 8 Mo si susseguono fasi di
collasso ed espansione fino alla possibile
nucleosintesi contemporanea di più
elementi fino al raggiungimento del Fe,
dove la reazione si ferma per via
dell’energia di legame dell’elemento.
M > 8 Mo
Fase vicina alla “fine” della stella
Nel caso in cui M > 8 Mo quando inizia la
conversione dell’He in C, le stelle massicce
espandono raggiungendo lo stadio di
supergigante rossa
Se la stella ha una massa M > 4 Mo una
complessa catena di reazioni nucleari
fonde gli elementi più leggeri in quelli più
pesanti (C, O, Ne...).
21. Scenari post sequenza
Sommario
✴ Sequenza principale: stelle che producono energia
mediante fusione dell’H in He. L’energia nucleare bilancia
il collasso portando la stella all’equilibrio idrostatico. La
permanenza in sequenza principale dipende dalla massa
iniziale della stella.
✴ Ramo delle giganti: quando il combustibile H termina, le
stelle entrano nel ramo delle giganti e si possono
classificare a seconda della massa e dei tipi di
bruciamenti.
✴ A seconda della massa iniziale la fusione dell’He viene
innescata in modi differenti (ad es. flash) e il processo può
continuare fino al raggiungimento del Fe.
22. Scenari finali
Verso gli oggetti compatti
In prossimità della fine del combustibile nucleare la
pressione di radiazione del nucleo non riesce a
contrastare il collasso gravitazionale degli strati più
esterni.
Il nucleo collassa, e la materia che avvolge il nucleo viene
espulsa (si parla di perdita di massa)
la massa iniziale determina la violenza di espulsione
Rimane una stella compatta
23. Scenari finali
Due scenari dipendenti dalla massa
La fine di una stella in questo stadio dipende
fortemente dalla massa iniziale che condiziona anche
la violenza di espulsione degli strati esterni
Fino a 10 MO
fase di Nebulosa Planetaria
stadio di Nana Bianca
Oltre 10 MO
esplosione di Supernova
grande quantità di materiale espulso (Supernova Remnant)
stadio di Stella di Neutroni o Buco Nero
28. Scenari finali
Nane bianche
Fino a 10 MO
Una nana bianca è ciò che rimane dopo il collasso di
una stella di massa intermedia
come se fosse un tizzone ancora rovente
E’ una stella poco luminosa in fase di raffreddamento
fase che dura centinaia di miliardi di anni
1862 Scoperta di Sirio B da parte di Clark
1925 Identificata come nana bianca da Adams
1931 Chandrasekar determina il limite per la massa
Il limite di Chandrasekar è il limite superiore per la massa di
una nana bianca prima del collasso gravitazionale pari a
M=1.44 MO
29. Scenari finali
Modello di nana bianca
Fino a 10 MO
Le caratteristiche tipiche di una nana bianca sono
materia: principalmente elio
densità: 107 g cm-3 (10 tonnellate per cm3)
massa: 1033 g ~ MO
temperatura centrale: 107 K ~ TO
E’ una massa di elio a temperatura e densità
estremamente alte: gli atomi di elio sono completamente
ionizzati
L’interno di una nana bianca è un gas di nuclei di elio
ed elettroni
30. Scenari finali
Statistica quantistica
Fino a 10 MO
In queste condizioni di temperatura e densità, il gas di
elettroni è un gas quantistico di Fermi degenere
la temperatura del gas è al di sotto della “temperatura di
Fermi” (di qui il nome di stelle degeneri)
Questo gas di elettroni esercita una fortissima pressione
“di punto zero” controbilanciando l’attrazione
gravitazionale esercitata dai nuclei di elio
In questo modello si dimostra che la massa limite per
sostenere il collasso gravitazionale è M = 1.4 MO
-- Chandrasekar, Stellar Structure, cap XI (Dover, 1957)
31. Scenari finali
Supernovae
Oltre 10 MO
Oltre le 10 masse solari, la fusione nucleare degli
elementi continua finché il nucleo degenere non
raggiunge una massa superiore al limite di
Chandrasekhar.
Superato tale limite, il nucleo inizia un collasso
irreversibile.
Questo violento collasso genera un’onda d'urto che
provoca la catastrofica esplosione della stella in una
brillantissima supernova
di tipo II
di tipo Ib o Ic
32. Scenari finali
Supernovae
Oltre 10 MO
La luminosità delle supernovae è così grande che può
superare anche quella complessiva della galassia che
la ospita.
Il termine novae si deve al fatto che in tempi passati esse venivano considerate "nuove
stelle" poiché apparse in regioni del cielo dove prima non erano presenti.
Si classificano in base alla curva di luce e alle linee di
assorbimento dei diversi elementi chimici che appaiono nei
loro spettri:
tipo II (presenza H)
tipo I (assenza H); Ia (Si ionizzato); Ib (He non ionizzato)
185 d.C. SN 185 prima testimonianza da astronomi cinesi
1006 d.C. SN 1006 descritta da astronomi cinesi e islamici
1054 d.C. SN 1054 minuziosamente osservata Crab Nebula
33. Scenari finali
Supernovae
Oltre 10 MO
Le supernovae possono essere innescate
(1) tramite la riaccensione della fusione nucleare in una stella degenere
accrescimento di materia di una nana bianca (a sinistra SN 1572, tipo Ia)
(2) tramite il collasso del nucleo di una stella massiccia.
(a destra SN 1054, tipo II)
34. Dopo la Supernova Oltre 10 MO
Gli scenari post supernova a questo punto si dividono
Massa del nucleo residuo 1.4 MO < M < 3.8 MO
collasso verso Stella di Neutroni (Pulsar)
Massa del nucleo residuo oltre 3.8 MO
collasso irreversibile verso Buco Nero
nella prossima lezione