1. 10.2.Поля над гладкой Землей с учетом рефракции.
Поле в освещенной зоне при малых углах возвышения траектории
отраженной волны. Диапазон такой, что h1 и h2 >λ. Весь путь
распространения волны делит на 3 зоны:
1. освещенную;
2. полутени;
3. тени.
В освещенной зоне существуют прямая и отраженная от Земли волны,
и поле имеет интерференционную структуру.
Расчет Е в этой зоне базируется на интерференционной формуле.
(10.1.)
Также выполняется условие: h1 + h2 << r, где r – длина радиолинии,
которая близка к предельному расстоянию прямой видимости.
В этих условиях волна, отраженная от Земли, распространяется по
очень пологой траектории и угловое расхождение векторов Ēпр и Ēотр очень
мало. Δα1 = Δα (10.2.)
Внесем уточнения в (10.1.) с учетом малости Δα2. При использовании
направленных антенн соотношения амплитуд падающей и отраженной волны
определяется угловым расхождением их траектории.
По сравнению со случаем
прямолинейного распространения
изменяются r1 и r2, т.е. сдвиг фазы
 , Ė B ( ), Ė Г ( ),
R
E R
E
2
 = (r 2 r 1 ),
 , а также D -
коэффициент расходимости.
Δφ, Δ и D определяется h'1 и h'2,
которые зависит от азм. Это позволяет
свести учет рефракции к расчету Δφ,
Δ и D путем замены азм на азм э.
Рис 10.2.
(10.3.)
, где gT – градиент, εr = const.
Тогда формула (10.1.) примет вид:
P'1 – мощность, подводимая к передающей антенне.
G1 - КУ ПРД антенны в направлении АВ
r – длина радиолинии
1

2. Δrэ = 2h'1э h'2э /r – разность хода лучей
- коэффициент расходимости.
R и θ модуль и фаза коэффициент отражения при:
(10.4.)
При пологих траекториях, когда cosΔ ≈ 1 для R и R┴ упрощаются
Кроме того, для СВЧ, УВЧ, ОВЧ земная поверхность диэлектрична и
 rзм
   rзм . Тогда
Модуль:
(10.5.)
(10.6.)
Окончательно формула (10.1.) примет вид:
(10.7.)
Частные случаи:
Если в пределах существенной области для отражения поверхность
Земли достаточна ровная и плоская, модуль R ≈ 1 и Dэ ≈ 1. Для таких
условий:
(10.8.)
При значительных удалениях от ПРД в пределах освещенной зоны,
когда аргумент sin < π/9, интерференционная структура поля перестаѐт
существовать. При таких значениях sin[ ] ≈ [ ] ≤ π/9 т. е. на расстояниях
' '
r ≥ 18h 1э h 2э/λ поле уменьшается монотонно обратно пропорционально
квадрату расстояния.
(10.9.)
Эта формула получена Б.А. Введенским и называется квадратичной
формулой Введенского.
2

3. Рис 10.3.
Максимумы поля располагаются на расстоянии, где
2πh'1эh'2э/(λrmax) = (2m-1) π/2, m=1, 2…
Минимальное поле, где:
2πh'1эh'2э/(λrmax) = 2m π/2, m=1, 2…
Первому интерференционному максимуму m=1, который наиболее
удален от источника, соответствует расстояние:
(10.10.)
Предел применимости формулы Введенского совпадает с границей
освещѐнной зоны и соответствует углам Δ:
(10.11.)
3