Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМITMO University
Получены аналитические выражения для пространственного распределения временных спектров терагерцовых волн из всего одного полного колебания на эмиттере электромагнитного поля в областях дифракций Френеля и Фраунгофера и для пространственно-временного распределения их поля в области дифракции Фраунгофера. Показано, что для терагерцовой волны с гауссовым поперечным распределением в дальней зоне дифракции происходят изменения не только пространственной, но и временной структуры излучения: из однопериодной в дальней зоне дифракции вблизи оси волна становится полуторапериодной, а ее спектр смещается в область высоких частот. Приведены оценки расстояний до характерных областей дифракции.
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
1. 5.4.Интерференционный множитель ослабления с учетом сферичности
земли.
Пределы применяемости интерференционных формул.
Учет сферичности Земли производится путем оценки соответствующих
изменений амплитуды и фазы отраженной волны по сравнению со случаем
плоской Земли.
1. Начнем с вопросом о фазовых изменениях.
Раньше было: значение поля в
2
точки В зависит не от фазы r2 а от
разности фаз , который
зависит от h1 и h2. Для случая
сферической Земли разность фаз также
удобно выразить через высоты, которой
называют приведенными высотами и
обозначаются как h'1 и h'2
Рис.5.8.
h'1 = h1 - ∆h1 ∆r = r2 – r1 = 2 h'1 h'2/2
h'2 = h2 - ∆h2
∆h1 =?
∆h2 =?
2. Измерение амплитуды отраженной волны за счет сферичности по
сравнению со случаем плоскости Земли обусловлено двумя явлениями:
а) во-первых, за счет кривизны земной поверхности изменяется угол
возвышения траектории отраженной волны ∆ и соответственно изменяется
коэффициент отражения R(∆). Это изменение определяется при приведенной
высоты tg∆ ≈ sin∆ ≈ (h'1+h'2)/2 при условии (h'1+h'2)/2<<r
б) во-вторых, выпуклость земной поверхности приводит к заметному
расхождению отраженного пучка лучей, что уменьшает плотность потока
мощности отраженной волны в заданном направлении.
D – Коэффициент
расходимости:
1
2. В Sпл – плотность П > плотности П в Sсф
Рис.5.9.
Через приведенные высоты h'1, h'2 и длинны трасы r уменьшение Eотр
волны за счет расхождения пучка лучей оценивается путем изменения
модуля R.
Принимают, что Rсф = RплD.
Подставив ∆r и Rсф в (1) получим модуль V :
(а)
Действующее значение напряженности поля:
(5.15.)
Предел применимости интерференционного множителя на трасах,
протяженностью которых не превышает прямой видимости, обусловлен тем,
что отражательная трактовка предлагает наличия двух волн в точке приѐма.
Предел применимости определяется выражением:
, т.е. низкие траектории не желательны.
2