2. İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğim İkinci
Yasası
Standart Serbest Enerji Değişimi: ΔG°
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
ΔG° ve K’nin Sıcaklıkla Değişimi
Çiftlenimli Tepkimeler
Konular
3. Sistemin entropisinin arttığı işlemlerin istemli olduğu
sonucuna ulaşmıştık.
(Entropinin azaldığı işlemler de istemsiz olmalıdır).
İstemli değişmeler için ölçüt olarak entropi artışını ele
alırsak, hemen çeşitli zorluklarla karşılaşırız.
Örneğin, suyun -10 °C’da kendiliğinden donmasını
nasıl açıklayacağız?
İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğin İkinci
Yasası
4. Çünkü kristal buz, sıvı sudan daha düzenli bir yapıya
sahiptir, yani suyun donması entropinin azaldığı bir
değişmedir.
Öyleyse, yukarıdaki soruyu yanıtlayabilmemiz için iki
entropi değişimini (sistemin kendisindeki entropi
değişimi ve çevrenin entropi değişimi) beraberce
göz önüne almalıyız.
İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğin İkinci
Yasası
5. Sistem ve çevrenin entropi değişimi toplamı ‘evrenin’
entropi değişimini verecektir.
ΔStoplam = ΔSevren = ΔSsistem + Δsçevre
Termodinamiğin İkinci Yasası:
ΔSevren = ΔSsistem + ΔSçevre > 0
Bütün istemli olaylar evrenin entropisinde artmaya
neden olurlar.
İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğin İkinci
Yasası
6. Eğer değişmede hem sistemin, hem de çevrenin entropi
değişimi pozitifse, değişme kesinlikle istemlidir.
Eğer her iki entropi değişimi de negatifse, değişiminin
istemsiz olduğunu kesin olarak söyleyebiliriz.
Suyun donması sistemde negatif entropi değişimine
neden olur, ancak ısı alan çevredeki entropi değişimi
pozitiftir.
İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğin İkinci
Yasası
7. Sıcaklık 0 °c ın altında olduğu sürece çevrenin
entropisindeki artış, sistemin entropisindeki
azalıştan daha fazla olur.
Sonuçta toplam entropi değişimi pozitif
olacağından, suyun donması istemli bir değişimedir.
İstemli Değişme Ölçütleri: Termodinamiğin İkinci
Yasası
8. Toplam entropi değişiminin (ΔSevren) bulunabilmesi için,
her zaman çevrenin ΔS ni hesaplamak gerekir.
Her şeyden önce bu iş bıktırıcıdır ve çoğu durumda
çevre ile sistem arasındaki bütün etkileşimlerin tam
olarak bilinmesi mümkün olmayabilir.
Bu nedenle, yalnızca sisteme uygulanabilen ve çevreyi
dikkate almayan yeni bir ölçüt bulmak gerekir.
Serbest Enerji ve Serbest Enerji Değişimi
9. Bu yeni ölçütü geliştirmek için, sabit sıcaklık ve basınçta
ve yalnızca basınç-hacim işi yapabilen hayali bir
değişmeyi göz önüne alalım.
Boyle bir işlemdeki ısı değişimi, qp, sistemin ΔH ına
(ΔHsistem) eşittir.
Sabit Sıcaklık (T) ve Basınçta (P) Meydana Gelen Bir
Değişmede
10. Çevredeki ısı değişimi sistemdeki ısı değişimi ile ters
işaretlidir:
qçevre = -qp = -ΔHsistem
Eğer hayali çevre yeterince büyükse, çevreye giren
ya da çevreden çıkan ısının yolu tersinir yapılabilir.
Bu da çevrenin sıcaklığında sonsuz küçük miktarda
değişme yapabilecek ısı miktarıdır.
Sabit Sıcaklık (T) ve Basınçta (P) Meydana Gelen Bir
Değişmede
11. Bu durumda çevredeki entropi değişimi
∆𝑆ç𝑒𝑣𝑟𝑒 =
−∆𝐻𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚
𝑇
olacaktır.
ΔSevren = ΔSsistem + Δsçevre
∆𝑆ç𝑒𝑣𝑟𝑒 = ∆𝑆𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚 −
∆𝐻𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚
𝑇
Sabit Sıcaklık (T) ve Basınçta (P) Meydana Gelen Bir
Değişmede
12. ∆𝑆ç𝑒𝑣𝑟𝑒 = ∆𝑆𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚 −
∆𝐻𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚
𝑇
T ΔSevren=T ΔHsistem-ΔHsistem=-(ΔHsistem- TΔSsistem)
- T ΔSevren=ΔHsistem- TΔSsistem
Bu eşitliğin sağındaki terimler yalnızca sisteme aittir.
Soldaki ΔSevren, istemli değişmeler için bir ölçüttür.
Yani ΔSevren > 0 ise olay istemlidir.
Sabit Sıcaklık (T) ve Basınçta (P) Meydana Gelen Bir
Değişmede
13. G = H - T S
Gibbs serbest enerjisi, denen yeni bir termodinamik fonksiyon
elde edilir.
Sabit sıcaklıkta serbest enerji değişimi ΔG
ΔG = ΔH -T ΔS
Bütün terimler sisteme aittir.
ΔG = - T ΔSevren
ΔSevren Pozitif ise ΔG negatiftir.
ΔG’nin birimi J dur.
Gibbs serbest enerjisi
14. Sabit sıcaklıkta ve basınçta meydana gelen bir
değişmede
ΔGsistem < 0 (negatif) ise, değişme istemlidir.
ΔGsistem = 0 (sıfır) ise, sistem dengededir.
ΔGsistem > 0 (pozitif) ise, değişme istemsizdir.
Gibbs serbest enerjisi
15. Durum ΔH ΔS ΔG Sonuç Örnek
1 - + - Bütün sıcaklıklarda istemli 2 N2O (g) → 2 N2 (g) + O2(g)
2 - -
- Düşük sıcaklarda istemli
H2O(s) → H2O (k)
+ Yüksek sıcaklıklarda istemsiz
3 + +
+ Düşük sıcaklıklarda istemsiz
2 NH3(g) → N2(g) + 3 H2(g)
- Yüksek sıcaklıklarda istemli
4 + - + Bütün sıcaklıklarda istemsiz 3 O2(g) → 2 O3(g)
ΔG = ΔH -T ΔS
16. Bir bileşiğin en kararlı standart haldeki
elementlerinden oluşma tepkimesindeki serbest
enerji değişmesine “standart oluşma serbest
enerjisi, ΔG°ol” adı verilir.
Elementlerin en kararlı hallerinde ve 1 atm basınçta
sıfır serbest enerjiye sahip olduklarını varsayabiliriz.
Standart Serbest Enerji Değişimi: ΔG°
17. Serbest Enerji Değişimi;
i) İşlemin yönü değişirse, G’nin de işareti değişir;
ii) Bir toplam ya da net tepkimenin G değeri,
tepkime basamaklarının G değerlerinin toplamına
eşittir.
ΔG° = [ ü ΔGol°(ürünler) - t ΔGol°(tepkenler)]
Standart Serbest Enerji Değişimi: ΔG°
18. 2 NO(g) + O2(g) → 2 NO2(g) ΔH o= -114,1 kJ
ΔS o= -146,5 J K-1
298,15 K de ΔG o hesaplayınız.
ΔG o=-114,1 kJ – (298,15 K X -0,1465 kJ K-1)
= -114,1 kJ + 43,68 kJ
= -70,4 kJ
Örnek
19. İstemli bir değişmede ΔG < 0 ve istemsiz bir
değişmede ΔG > 0 olduğunu görmüştük.
Eğer ΔG= 0 ise, ileri ve geri yöndeki değişmeler eşit
oluşma eğilimindedirler ve sistem dengededir.
Bu noktada, sistemin değişenlerinden (sıcaklık ve
basınç gibi) birinde meydana gelen sonsuz küçük bir
değişme, sistemde net bir değişmeye neden olur.
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
20. Fakat sistem dengede bulunduğu sürece sonsuza kadar
öyle kalır ve zamanla net bir değişme meydana gelmez.
Hayali bir işlemi göz önüne alalım.
Şeklin sol tarafından yola çıkarsak, ΔH değerinin TΔS
değerinden büyük olduğunu görürüz.
Bu durumda ΔG pozitif ve değişme istemsizdir.
Sıcaklık artıkça ΔG nin büyüklüğü artar.
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
Sıcaklık
Enerji
21. Şeklin sağ tarafında ise TΔS değeri ΔH değerinden daha
büyüktür, dolayısı ile ΔG negatiftir ve değişme
istemlidir.
İki çizginin kesiştiği sıcaklıkta ΔG = 0 olacağından sistem
dengededir.
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
Sıcaklık
Enerji
22. Suyun buharlaşması örneğinde, hem suyun hem de
buharın standart hallerinde bulunmaları durumunda,
kesim noktası T = 373,15 K (100,00 °C) sıcaklık değerine
karşılık gelmektedir.
Yani, 1 atm de suyun buharlaşması şu şekilde yazılabilir:
H2O (s, 1 atm) H2O (g, 1 atm) ∆𝐺o
= 0 373,15 K’de
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
23. 25°C de ∆𝐻o
çizgisi 𝑇∆𝑆o
çizgisinin üzerindedir. Bunun
anlamı ∆𝐺o
> 0 dtr.
H2O (s, 1 atm) H2O (g, 1 atm) ∆𝐺o
= +8.590 kJ 298,15
K’de
∆𝐺o
değerinin pozitif olması suyun buharlaşmayacağı
anlamına gelmez.
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
24. Günlük deneyimlerimizden biliyoruz ki, oda sıcaklığında su
istemli olarak buharlaşır.
Burada ∆𝐺o
değerinin pozitif olması, sıvı suyun 1 atm
basınçta, 25°C de istemli olarak H20(g) oluşturmayacağını
belirtir.
Suyun 25 °C de denge buhar basıncı 23,76 mmHg = 0,03126
atm dir, yani,
H2O (s, 0.03126 atm) H2O (g, 0.03126 atm) ΔG =0
Serbest Enerji Değişimi ve Denge
26. Yukarıda belirttiğimiz suyun buharlaşması konusunda,
∆𝐺o
dan başka denge konumunu belirten başka bir
değer mevcut değildir.
Standart haldeki tepkenlerle standart haldeki ürünler
tek bir sıcaklıkta denge konumundadır.
Yani tek bir sıcaklıkta ∆𝐺o
= 0 dır.
Oysa, biz çeşitli koşullarda, yani standart olmayan
koşullarda da dengeyi tanımlamak isteriz.
Standart Olmayan Koşullarda ΔG° ve ΔG Arasındaki
İlişki
27. Bu amaçla, ∆𝐺o
yerine ΔG yi kullanmamız gerekir.
ΔG ve ∆𝐺o
arasındaki bağıntıyı elde etmek için, ideal gaz
molekülleri arasındaki bir tepkimeyi düşünelim.
Bu azot ile hidrojen arasındaki amonyak oluşturma
tepkimesi olsun.
2 N2(g) + 3 H2(g) 2 NH3(g)
ΔG = ΔH - TΔS
ΔG° = ΔH° - TΔS°
Standart Olmayan Koşullarda ΔG° ve ΔG Arasındaki
İlişki
28. İdeal gazlar için ΔH = ΔH°
ΔG = ΔH° - TΔS
Standart Olmayan Koşullarda ΔG° ve ΔG Arasındaki
İlişki
29. S ve S° Arasındaki İlişki
qter = -w = RT ln
Vson
Vilk
ΔS =
qter
T
= R ln
Vson
Vilk
ΔS = Sson– Silk= Rln
Vf
Vi
= R ln
Pilk
Pson
= -R ln
Pson
Pilk
S = S - R ln
P
P
= S - R ln
P
1
= S - R ln P
32. ΔG = ΔG° + RT ln Q
Eğer tepkime dengede ise:
ΔG = ΔG° + RT ln K= 0
ΔG° = -RT ln K
ΔGo ile Denge Sabiti (K) Arasındaki İlişki
33. G < 0 ise; ileri yöndeki (sağa doğru) tepkime veya
işlem istemlidir.
Go < 0 ise; tepkenler ve ürünler kendi standart
hallerinde iseler, ileri yöndeki tepkime istemlidir. Bu
da tepkenlerin ve ürünlerin başlangıç derişimleri ve
basınçları ne olursa olsun K >1 olduğunu gösterir.
ΔG° ve ΔG: Kimyasal Değişmenin Yönünün
Belirlenmesi
34. G = 0 ise; belirtilen koşullarda tepkime dengededir.
Go = 0 ise; tepkenler ve ürünler kendi standart
hallerinde iseler tepkime dengededir. Bu da belirli
bir sıcaklıkta K = 1 olduğunu gösterir.
ΔG° ve ΔG: Kimyasal Değişmenin Yönünün
Belirlenmesi
35. G > 0 ise; tepkime veya işlem ileri yönde, verilen
koşullarda istemsizdir.
Go > 0 ise; tepkenler ve ürünler standart hallerinde
iseler ileri yöndeki tepkime istemsizdir. Tepkenler ve
ürünlerin başlangıç derişimleri veya basınçları ne
olursa olsun Kden < 1 dir.
Bütün tepkenler ve ürünler standart hallerinde
iseler G = Go’dir. Aksi halde G = Go + RTIn Q’dir.
ΔG° ve ΔG: Kimyasal Değişmenin Yönünün
Belirlenmesi
36. 1,0 bar’da ideal gazlar için :
PV=nRT veya P=(n/V)RT, basınç etkin derişimdir
Bu yüzden, çözeltide:
İdeal bir çözelti için, standart haldeki etkin derişim c° = 1
M’dır.
Termodinamik Denge Sabiti: Aktiflikler
S = S - R ln
P
P
= S - R ln
P
1
S = S - R ln
c
c
= S - R ln a
37. 𝑎 =
𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑑𝑒𝑘𝑖 𝑚𝑎𝑑𝑑𝑒𝑛𝑖𝑛 𝑒𝑡𝑘𝑖𝑛 𝑑𝑒𝑟𝑖ş𝑖𝑚𝑖
𝑜 𝑚𝑎𝑑𝑑𝑒𝑛𝑖𝑛 𝑠𝑡𝑎𝑛𝑑𝑎𝑟𝑡 𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑎𝑛𝑠 ℎ𝑎𝑙𝑖𝑛𝑑𝑒𝑘𝑖 𝑒𝑡𝑘𝑖𝑛 𝑑𝑒𝑟𝑖ş𝑖𝑚𝑖
Saf katı ve sıvılar için:
a = 1
İdeal gazlar için:
a = P (bar olarak, 1 bar = 0,987 atm)
Sulu çözeltideki çözünenler için:
a = c (mol L-1)
Aktiflikler
38. Aktiflik cinsinden bir denge ifadesi yazdığımızda,
K’nın değerine “termodinamik denge sabiti” adı
verilir. Termodinamik denge sabiti boyutsuzdur.
Termodinamik denge sabitleri, K, bazen Kç ve Kp
değerleri ile aynıdır.
ΔG’yı belirlemek için kullanılmalıdır.
Termodinamik Denge Sabiti, Kden
ΔG = ΔG + RT ln
agah…
aaab…
41. 2-Propanolün, propanon (aseton) ve hidrojene bozunma
tepkimesi
(CH3)2CHOH(g) ↔ (CH3)2CO(g) + H2 (g)
452 K de denge sabiti 0,444 tür. Standart koşullarda bu
tepkime istemli midir?
Propanol, propanon ve hidrojen kısmi basınçlarının 1,0,
0,1 ve 0,1 bar olduğunda bu tepkime istemli midir?
ΔG° = -RT ln K =-8.3145 J mol-1 K-1 X 452 K X ln(0.444)
=3.05 x 103 J mol-1
Örnek
42. Bu netice, eğer tepkenler ve ürünler kendi standart
hallerinde iseler, yani tepkenlerin ve ürünlerin kısmi
basınçlar 1 bar ise, bu tepkimenin istemli olmadığını
gösterir.
ΔG = ΔG° + RT ln Q
𝑄 =
𝑎(CH3)2CO 𝑎H2
𝑎(CH3)2CHOH
=
𝑃(CH3)2CO 𝑃H2
𝑃(CH3)2CHOH
Örnek
43. ΔG = ΔG° + RT ln
𝑃(CH3)2CO 𝑃H2
𝑃(CH3)2CHOH
=-1,43 x 104 J mol-1
Örnek
45. Kden’nin Sıcaklıkla Değişimi
ln Kden =
-ΔH
RT
ΔS
R
+
eğim =
-ΔH
R
-ΔH = R x eğim
= -8,3145 J mol-1 K-1 x 2,2x104 K
= -1,8 x 102 kJ mol-1
46. İstemsiz çiftlenimli bir tepkimeden iki yolla ürün elde
edilebilir:
Tepkimenin koşullarını tepkime istemli oluşabilecek
şekilde değiştirmek (genellikle sıcaklığı değiştirerek),
Tepkimeyi elektrolizle gerçekleştirmek.
Ancak bir üçüncü yol daha vardır. Birisi pozitif G’li,
diğeri negatif G’li bir çift tepkimeyi birleştirerek
kendiliğinden oluşan net bir tepkime elde edilebilir.
Çiftlenimli Tepkimeler
47. Bir Metalin Kendi Oksidinden Özütlenmesi
Cu2O(k) → 2 Cu(k) + ½ O2(g) ΔG 673K = +125 kJΔ
Cu2O(k) + C(k) → 2 Cu(k) + CO(g)
İstemli Tepkime!
Cu2O(k) → 2 Cu(k) + ½ O2(g)İstemsiz Tepkime: +125 kJ
C(k) + ½ O2(g) → CO(g)İstemli Tepkime: -175 kJ
-50 kJ