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ADVENTURE_Magnetic Ver.1.5.0の概要
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1.
ADVENTURE_Magnetic Ver.1.5.0の概要 杉本振一郎 (諏訪東京理科大学) 第9回ADVENTURE定期セミナー 2014.11.13
2.
ADVENTURE_Magnetic 磁場解析のための有限要素解析ソルバ 階層型領域分割法による並列処理 C言語,MPI,OpenMP
3.
電磁場解析における分類例 定常問題 静磁場問題 静電場問題 準定常問題 時間調和渦電流問題 高周波電磁波解析 非定常問題 非定常渦電流問題
4.
磁場解析機能 非線形静磁場問題 定常問題 材料特性(透磁率)の非線形性 時間調和渦電流問題 準定常問題 交流電流の解析に特化した手法 非定常渦電流問題 非定常問題 電磁力の導出
5.
非線形静磁場問題 静磁場問題A法 Newton法,Picardの逐次近似法 透磁率の非線形性を初期磁化曲線により考 慮 = :磁束密度[T], :磁場[A/m],
:透磁率[H/m] ( :磁気抵抗率[m/H]は透磁率の逆数) 20億自由度の解析実績(Ver.1.6.0)
6.
時間調和渦電流問題 電磁場問題の中でも,商用電源などの比 較的周波数が低い交流電流を扱うことに 特化した問題 時間微分項 ⁄ を−
で表し,準定常問 題として扱う 一般に実部が正弦波の腹,虚部が節となる :虚数単位, :角周波数 複素対称行列となるためCOCG法 (Conjugate Orthogonal Conjugate Gradient method)などで求解する
7.
時間調和渦電流問題 2種類の定式化 時間調和渦電流問題A-f法 時間調和渦電流問題A法 35億複素自由度の解析実績(Ver.1.6.0)
8.
非定常渦電流問題(Ver.1.5.0より) 2種類の定式化 非定常渦電流問題A-f法 非定常渦電流問題A法 形状定義ファイルの拡張による簡便な時 間変化の定義 TimeEvolutionキーの導入 時間区分ごとに正弦波と直線またはそれらの 重ね合わせ
9.
電流密度時間変化計算ツール (Ver.1.5.0より) 形状定義ファイルを正しく書けているかを 確認するためのツール 指定された座標での強制電流密度の時間 変化を出力 % advmag_graphCurrentDensity input
x y z output [options] 出力されたファイルはgnuplotでグラフに 表計算ソフト(LibreOffice CalcやMicrosoft Excelなど)に取り込むことでもグラフにできる
10.
正弦波の重ね合わせ あらゆる波はフーリエ級数(正 弦波の集まり)で表現できるた め,様々な波を入力できる
11.
正弦波と直線の重ね合わせ
12.
その他の例 NS-Eddy DoubleSectorialCylinder 0.0 0.0 -0.05 z
0.2 deg -10.0 40.0 0.14 0.18 50.0 TimeEvolution 0.5 TimeEvolutionLinear 0.0 1.0 0.0 TimeEvolution 1.5 TimeEvolutionLinear 1.0 -1.0 0.0 TimeEvolution 2.5 TimeEvolutionLinear -1.0 1.0 0.0 TimeEvolution 3.5 TimeEvolutionLinear 1.0 -1.0 0.0 TimeEvolution 4.5 TimeEvolutionLinear -1.0 1.0 0.0 TimeEvolution 5.5 TimeEvolutionLinear 1.0 -1.0 0.0 NS-Eddy DoubleSectorialCylinder 0.0 0.0 -0.05 z 0.2 deg -10.0 40.0 0.14 0.18 50.0 TimeEvolution 1.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 1.0 TimeEvolution 2.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 -1.0 TimeEvolution 3.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 1.0 TimeEvolution 4.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 -1.0 TimeEvolution 5.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 1.0 TimeEvolution 6.0 TimeEvolutionLinear 0.0 0.0 -1.0
13.
電磁力の導出 節点力法 Maxwellの応力法のように,積分路の取り方 に注意を払う必要がない 磁性体中の電磁力の分布を求めることが可 能 xBTf dihhi grad),(節点力
: :節点番号 :応力テンソル :4面体1次要素の基底関数 i T i
14.
応力テンソル 応力テンソルTは次式で表される.磁気抵 抗率n及び磁束密度 B は非線形静磁場解 析により導出された値を用いる 222 222 222 22 22 22 2 ),( yxzyzxz zyxzyxy zxyxzyx BBBBBBB BBBBBBB BBBBBBB BT
15.
階層型領域分割法による並列処理 階層型領域分割法 5種類の並列処理 シングル版 共有メモリ並列版 静的負荷分散版 MPI並列版 ハイブリッド並列版 動的負荷分散版
16.
階層型領域分割法 (HDDM: Hierarchical Domain
Decomposition Method) 並列CG法などの並列反復法と異なり,自 由度を領域間境界上に静的縮約した方程 式を解く手法 通信量が少なく高い並列効率を得やすい ADVENTUREプロジェクトでの実績 1,000億自由度の構造解析 35億自由度の磁場解析 数億自由度の熱伝導解析 など
17.
ii N i i ofboundaryinterface:, 1 階層型領域分割法 (HDDM: Hierarchical Domain
Decomposition Method) = . 0 ⋯ 0 0 ⋱ ⋮ ⋮ ⋮ ⋱ ⋮ ⋮ 0 ⋯ ⋯ ⋯ ⋯ ∑ ⋮ ⋮ = ⋮ ⋮ ∑ . = .
18.
自由度の静的縮約 0 ⋯ 0 0
⋱ ⋮ ⋮ ⋮ ⋱ ⋮ ⋮ 0 ⋯ ⋯ ⋯ ⋯ ∑ ⋮ ⋮ = ⋮ ⋮ ∑ . = . = − = 1, … , ∑ + ∑ ∙ = ∑ . ∑ − ∙ = ∑ − . = ∑ : シュアコンプリメント行列 = − . = ∑ − .
19.
階層型領域分割法 (HDDM: Hierarchical Domain
Decomposition Method) Choose ; = = − ; ⋯ ⋯ ⋯(a) for = 0, 1, … … ; = ; ⋯ ⋯ ⋯(b) = ⁄ ; = − ; = − ; If < , break; = ⁄ ; = + ; end;
20.
シュアコンプリメント行列の ベクトル積演算 = ∙ = ∑
∙ = ∑ = ∑ = = = − ∙ = − = = :それぞれの要素で有限要素法による求解
21.
5種類の並列処理 シングル版 すべての処理を逐次処理 コンパイルにMPI,OpenMPが不要 共有メモリ並列版 OpenMPによる共有メモリ並列 OpenMPに対応したコンパイラが必要 部分領域の有限要素計算をスレッドに割り当 てる たくさんの共有メモリを積んだワークステー ション
22.
5種類の並列処理 静的負荷分散版 MPIによる並列 プロセスごとに1パート割り当て 2種類の実装 MPI並列版:MPIのみ ハイブリッド並列版:MPIとOpenMP part 0 part
1 Node 0 qn’ OpenMP core 3 core 0 core 1 core 2 Node 1 qn’ OpenMP core 3 core 0 core 1 core 2 qn MPI
23.
5種類の並列処理 動的負荷分散版 MPIによる並列 プロセスを親と子の 2グループに分け, 親は負荷のコント ロール,子はメイン の計算を担う 性能の異なるコン ピュータで構成され る並列環境向け Child Disk Part_1 Part_n Part_2 Parent 1 Parent
24.
数値解析例 A transformer (Moriyasu,
S., 2000)
25.
今後の開発予定(Ver.1.6.0以降) 非定常渦電流解析機能 非線形性(透磁率) 要素ごとの導電率を読み込む機能 収束性向上 方程式の見直しによる改良 高速化 各種の環境でのチューニング等
26.
非線形非定常渦電流解析 透磁率の非線形性を初期磁化曲線により 考慮 = :磁束密度[T], :磁場[A/m],
:透磁率[H/m] ( :磁気抵抗率[m/H]は透磁率の逆数) 非線形性を陽的に考慮 + 1ステップの求解に ス テップの磁場から求めた透 磁率を使用
27.
要素ごとの導電率 非定常渦電流解析機能 温度依存などによる導電率の時間変化に 対応 磁場-熱伝導双方向連成など 物理量の領域分割ツール 領域分割されていないデータをメッシュの領域 分割情報をもとに分割
28.
収束性向上 方程式の見直しによる改良 静磁場,時間調和・非定常渦電流問題では不 定性を持つ方程式が一般に用いられる 反復法の収束が悪いために通常の有限要素 法では使用されていない不定性のない方程式 を採用 数十億自由度以上の解析が可能
29.
時間調和渦電流問題A法 従来の定式化 不定性があるが,反復法の収束性が良い 混合法的定式化 不定性はないが,反復法の収束性が悪い rot , rot
∗ − , ∗ = , ∗ rot , rot ∗ − , ∗ + grad , ∗ = , ∗ , grad ∗ = 0 :磁気ベクトルポテンシャル [Wb/m], :磁気抵抗率 [m/H], :角周波数 [rad/s], :導電率 [S/m], :強制電流密度 [A/m2], :Lagrange乗数
30.
HDDM 従来手法 有限要素方程式 部分領域解法:ICCOCG法 新手法 有限要素方程式 部分領域解法:ピボッティング付きLU分解 rot , rot
∗ − , ∗ = , ∗ rot , rot ∗ − , ∗ + grad , ∗ = , ∗ , grad ∗ = 0
31.
Simple model rad/s602:frequencyAngular S/m107.7:)(conductortyConductivi m/H1041:yreluctivitMagnetic A/m0.50:sitycurrentdenExcitation 6 7 2 J Magnetic field
(real part) Mesh Elements: 4,310,648 Nodes: 5,817,074 DOF: 5,450,598
32.
解析条件 PCクラスタ Intel Core i7-2600
(3.40GHz / 64bit / 4 cores)×20 領域分割 80×540領域 解析条件 フラットMPI インターフェース問題:DDM-COCG (1.0e-10) 部分領域解法 従来手法:ICCOCG (1.2,1.0e-9) 提案手法:直接法(LU with pivoting)
33.
34.
解析条件 Oakleaf-fx (東京大学情報基盤センター) Fujitsu PRIMEHPC
FX10×720ノード メッシュ(35億自由度) 5千万自由度のメッシュをAdvMetis2で2回Refine 要素数2,772,796,480,節点数3,704,465,745 11,520×2,432領域 解析条件 フラットMPI インターフェース問題:DDM-COCG (1.0e-03) 部分領域解法:直接法(LU with pivoting)
35.
Solver in subdomain DOF DOF on interface Iterations
Time [s] Memory per core [MB] new LU 3,469,227,540 1,466,792,522 18,451 31,885 1,306
36.
今後の開発予定(Ver.1.6.0以降) 非定常渦電流解析機能 非線形性(透磁率) 要素ごとの導電率を読み込む機能 収束性向上 方程式の見直しによる改良 高速化 各種の環境でのチューニング等 Ver.1.6.0は2014年度中に公開予定