Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМITMO University
Получены аналитические выражения для пространственного распределения временных спектров терагерцовых волн из всего одного полного колебания на эмиттере электромагнитного поля в областях дифракций Френеля и Фраунгофера и для пространственно-временного распределения их поля в области дифракции Фраунгофера. Показано, что для терагерцовой волны с гауссовым поперечным распределением в дальней зоне дифракции происходят изменения не только пространственной, но и временной структуры излучения: из однопериодной в дальней зоне дифракции вблизи оси волна становится полуторапериодной, а ее спектр смещается в область высоких частот. Приведены оценки расстояний до характерных областей дифракции.
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаосаAnamezon
Дмитриев А.С., Ефремова Е.В., Герасимов М.Ю., Ицков В.В. “Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса”, Радиотехника и электроника, 2016, т. 61, № 11, с. 1073–1083.
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМITMO University
Получены аналитические выражения для пространственного распределения временных спектров терагерцовых волн из всего одного полного колебания на эмиттере электромагнитного поля в областях дифракций Френеля и Фраунгофера и для пространственно-временного распределения их поля в области дифракции Фраунгофера. Показано, что для терагерцовой волны с гауссовым поперечным распределением в дальней зоне дифракции происходят изменения не только пространственной, но и временной структуры излучения: из однопериодной в дальней зоне дифракции вблизи оси волна становится полуторапериодной, а ее спектр смещается в область высоких частот. Приведены оценки расстояний до характерных областей дифракции.
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаосаAnamezon
Дмитриев А.С., Ефремова Е.В., Герасимов М.Ю., Ицков В.В. “Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса”, Радиотехника и электроника, 2016, т. 61, № 11, с. 1073–1083.
1. (19) BY (11) 7028
(13) U
(46) 2011.02.28
(51) МПК (2009)
H 01S 3/00
ОПИСАНИЕ
ПОЛЕЗНОЙ
МОДЕЛИ К
ПАТЕНТУ
(12)
РЕСПУБЛИКА БЕЛАРУСЬ
НАЦИОНАЛЬНЫЙ ЦЕНТР
ИНТЕЛЛЕКТУАЛЬНОЙ
СОБСТВЕННОСТИ
(54) ЖИДКОСТНЫЙ ЛАЗЕР
(21) Номер заявки: u 20100599
(22) 2010.07.02
(71) Заявитель: Белорусский государст-
венный университет (BY)
(72) Авторы: Жуковский Виктор Владими-
рович; Манак Иван Степанович; Лео-
неня Максим Сергеевич (BY)
(73) Патентообладатель: Белорусский госу-
дарственный университет (BY)
(57)
Жидкостный лазер, содержащий раствор активной среды в кювете планарной конфи-
гурации и трехзеркальный резонатор, образованный двумя протяженными высокоотра-
жающими излучение генерации зеркалами на двух установленных под углом α друг к
другу противоположных боковых стенках кюветы и выносным полупрозрачным для излу-
чения генерации зеркалом, расположенным так, что отраженное от него излучение падает
на торцевую стенку кюветы под углом 90°, установленную под углом ϕ к одному из высо-
коотражающих зеркал и выполненную без отражающего лазерное излучение покрытия, а
между выносным зеркалом и этой торцевой стенкой введен оптический элемент в виде
активного или пассивного модулятора добротности резонатора, диспергирующего эле-
мента или преобразователя частоты лазерного излучения для управления спектральными,
временными или энергетическими характеристиками лазерного излучения, отличающий-
ся тем, что одна из плоскопараллельных стенок кюветы выполнена с высокоотражающим
покрытием на длине волны излучения накачки, подводимого через противоположную
прозрачную для этого излучения плоскопараллельную ей стенку кюветы.
(56)
1. Патент BY 9071, МПК H 01S 3/05 //Афiцыйны бюлетэнь. - № 2(55). - 2007. - С. 161-
162.
2. Патент BY 4919, МПК H 01S 3/00 // Афiцыйны бюлетэнь. - № 6(65). - 2008. - С. 221-
222.
3. Бураков В.С., Самсон А.М., Жуковский В.В., Исаевич А.В. // Журнал прикладной
спектроскопии. - 1987. - Т.46. - № 6. - С. 912-917.
BY7028U2011.02.28
2. BY 7028 U 2011.02.28
2
Предлагаемая полезная модель относится к области квантовой электроники и лазер-
ной физики и может найти применение при разработке лазеров с активными веществами
на растворах органических соединений или других химических элементов, в научных ис-
следованиях, технике, медицине и т.д.
Известен жидкостный лазер с оптической накачкой [1], содержащий раствор активной
среды в кювете планарной конфигурации и трехзеркальный резонатор, образованный по-
лупрозрачным для лазерного излучения выходным зеркалом и двумя протяженными вы-
сокоотражающими излучение генерации зеркалами на двух установленных под углом α
друг к другу противоположных боковых стенках кюветы, выход лазерного излучения из
которой осуществляется через торцевую стенку, установленную под углом ϕ к одной из
стенок с высокоотражающим зеркалом, при этом все стенки кюветы выполнены из про-
зрачного для лазерного излучения материала, две параллельные между собой боковые и
торцевая стенки, установленные под углом 90° к одному из глухих зеркал, - из прозрачно-
го для излучения накачки материала, внешние плоские поверхности каждой из боковых и
торцевых стенок кюветы параллельны внутренним.
Основным недостатком данного лазера является невозможность использования высо-
коэффективных внутрирезонаторных методов диагностики вещества и средств управле-
ния спектральными, временными и энергетическими характеристиками его излучения из-
за выполнения всех трех зеркал резонатора на стенках кюветы с раствором активной сре-
ды, что существенно ограничивает области его применения.
Наиболее близким по технической сущности к заявленной полезной модели является
жидкостный лазер [2], содержащий раствор активной среды в кювете планарной конфигу-
рации и трехзеркальный резонатор, образованный двумя протяженными высокоотражаю-
щими излучение генерации зеркалами на двух установленных под углом α друг к другу
противоположных боковых стенках кюветы и выносным полупрозрачным для излучения
генерации зеркалом, расположенным так, что отраженное от него излучение падает на
торцевую стенку кюветы под углом 90°, установленную под углом ϕ к одному из высоко-
отражающих зеркал и выполненную без отражающего лазерное излучение покрытия, а
между выносным зеркалом и этой торцевой стенкой введен оптический элемент в виде
активного или пассивного модулятора добротности резонатора, диспергирующего эле-
мента или преобразователя частоты лазерного излучения для управления спектральными,
временными или энергетическими характеристиками лазерного излучения.
Недостатками такого лазера являются низкая эффективность и неоднородность излу-
чения накачки в направлении, перпендикулярном плоскопараллельным стенкам кюветы,
особенно в случае малых толщин и низких коэффициентов поглощения раствора лазера.
Задачей предлагаемой полезной модели является создание жидкостного лазера, обес-
печивающего повышение эффективности использования излучения накачки и его одно-
родности раствора лазера.
Поставленная задача решается тем, что создан жидкостный лазер, содержащий рас-
твор активной среды в кювете планарной конфигурации и трехзеркальный резонатор, об-
разованный двумя протяженными высокоотражающими излучение генерации зеркалами
на двух установленных под углом α друг к другу противоположных боковых стенках кю-
веты и выносным полупрозрачным для излучения генерации зеркалом, расположенным
так, что отраженное от него излучение падает на торцевую стенку кюветы под углом 90°,
установленную под углом ϕ к одному из высокоотражающих зеркал и выполненную без
отражающего лазерное излучение покрытия, а между выносным зеркалом и этой торцевой
стенкой введен оптический элемент в виде активного или пассивного модулятора доброт-
ности резонатора, диспергирующего элемента или преобразователя частоты лазерного из-
лучения для управления спектральными, временными или энергетическими характе-
ристиками лазерного излучения.
3. BY 7028 U 2011.02.28
3
Новым, по мнению авторов, является то, что одна из плоскопараллельных стенок кю-
веты выполнена с высокоотражающим покрытием на длине волны излучения накачки,
подводимого через противоположную прозрачную для этого излучения плоскопараллель-
ную ей стенку кюветы.
Сущность полезной модели поясняется фигурой. Жидкостный лазер содержит раствор
активной среды в кювете 1, внешние и внутренние плоские поверхности каждой из четы-
рех боковых abgf, ched, bchg и adef и двух торцевых abcd и efgh стенок которой парал-
лельны, и трехзеркальный резонатор, образованный двумя наклоненными друг к другу
под углом α противоположными боковыми стенками abgf и ched кюветы с высокоотра-
жающими для лазерного излучения зеркалами на поверхности каждой из них и выносным
зеркалом 3, частично пропускающим лазерное излучение, а также оптический элемент 2,
управляющий основными характеристиками излучения.
Лазер работает следующим образом. Через стенку кюветы adef в жидкую активную
среду, содержащую ионы, молекулы или комплексы вещества активатора, например мо-
лекулы красителя родамина 4С (активатор), растворенные в этиловом спирте [3], вводят
излучение от внешнего источника, например излучение 2-й гармоники лазера на неодимо-
вом стекле (длина волны λ = 0,53 мкм) [3], для оптической накачки вещества активатора.
Часть излучения накачки, достигшая стенки bchg кюветы, отражается на высокоотра-
жающем зеркале, выполненном на этой стенке кюветы, и вторично поглощается ионами,
молекулами или комплексами (активаторами) в растворе, что повышает инверсную засе-
ленность энергетических уровней. В результате вынужденных переходов между этими
уровнями в активной среде жидкостного лазера возникает генерация когерентного элек-
тромагнитного излучения (например, в лазере на красителе родамина 4С в этиловом спир-
те генерация осуществляется в спектральном диапазоне 588-606 нм). Начиная от
выходного зеркала 3 световой луч распространяется в кювете, попеременно отражаясь от
каждого из высокоотражающих зеркал на стенках abgf и ched (с уменьшением угла паде-
ния после каждой пары отражений на 2α) и усиливаясь за счет вынужденного испускания
при его распространении в активной среде. После N отражений ( α
ϕ+= lN - число отра-
жений за половину обхода резонатора) угол падения луча на одно из высокоотражающих
зеркал становится равным нулю, происходит обратное отражение и самовоспроизведение
всего пути распространения вплоть до исходной точки на зеркале 3.
Варьируя углы ϕ и α, можно изменять число проходов N, тем самым можно получить
полную длину L пути одного прохода луча по такому резонатору, намного превышающую
рабочую длину l активной среды.
При достаточно малых величинах α могут быть реализованы значения L = (2 ÷ 10)l,
что приводит к эффективному использованию энергии, накопленной внутри жидкой ак-
тивной среды, а также позволяет использовать жидкие активные среды с малыми коэффи-
циентами усиления и интенсивностью насыщения.
В предложенной конструкции лазера реализуется возможность повышения эффектив-
ности использования излучения накачки и не требуются дополнительные источники на-
качки со стороны стенки bchg, что упрощает конструкцию предлагаемого лазера.
Национальный центр интеллектуальной собственности.
220034, г. Минск, ул. Козлова, 20.