2. UR UL UC
Kytkennässä on neljä jännitettä:
• jännitelähteen jännite U
• vastuksen jännitehäviö UR
• käämin jännite UL
• kondensaattorin jännite UC
Kaikkialla kulkee kuitenkin sama virta.
3. UR UL UC
Jännitteitä ei voi laskea suoraan yhteen,
koska ne eivät ole yhtäaikaisia. Käämillä
virta on ¼ jaksoa (90°) UL:stä jäljessä,
kondensaattorilla vaihe-ero on toisinpäin.
Jännitteet on summattavana vektoreina,
joiden suunta määräytyy vaihe-eron
mukaan.
4. UR UL UC
Kuvataan virtaa vaakasuoralla vektorilla.
I
5. UR UL UC
Vastuksen jännitteen ja virran välillä ei ole
vaihe-eroa. Kuvataan vastuksen jännitettä
virran suuntaisella vektorilla.
I
UR
6. UR UL UC
Käämissä virta on jäljessä, jännite 90° edellä.
Kuvataan UL:ää pystysuuntaisella vektorilla.
I
UR
UL
7. UR UL UC
Kondensaattorissa virta on 90° edellä.
Kuvataan UC:tä alaspäin menevällä vektorilla.
I
UR
UL
UC
8. UR UL UC
Yhdistetään ensin y-suuntaiset vektorit.
Saadaan UL – UC.
I
UR
UL
UC
UL - UC
9. UR UL UC
Yhdistetään sitten UL – UC vektorin UR kanssa.
Piirretään vektorit peräkkäin.
I
UR
UL
UC
UL - UC
10. UR UL UC
Saadun vektorin pituus = jännitelähteen
jännite U.
I
UR
UL
UC
UL - UC
U
11. Lasketaan U Pythagoraan lauseella.
Sijoitetaan jännitehäviöt UR = RI jne.
( )
R L C
2 2
( ) ( )
L C
2 2
I
2 2 2
( )
L C
UR
UL
UC
UL - UC
U
U U U U
U RI X I X I
U R X X
I
12. U on verrannollinen I:hin. Merkitään U = ZI,
missä Z = kokonaisvaihtovirtavastus (impedanssi)
2 2
U R X X
I
U
ZI
( )
L C
2 2
I
Z R X
X
UR
UL
UC
UL - UC
U
, kun:
( )
L C
13. Samasta kolmiosta saadaan jännitteen ja
virran vaihe-ero kulmana (= ϕ).
I
U U X X
tan L C L C
U R
UR
UL
UC
UL - UC
U
R
ϕ
Tästä saadaan laskettua jännitteen ja virran huippujen
aikaero Δt, kun tunnetaan jaksonaika T:
360
t
T