Oto schemat dzialania generatora energii z czasu, o którym jest mowa na filmie: http://www.youtube.com/watch?v=Z4ZP7uxhz1A oraz w opracowaniu http://www.gec.bloog.pl/

1. Generator energii z czasu

2. Generator energii z czasu Ta prezentacja ma na celu przedstawienie Państwu zasady działania generatora energii z czasu.

3. Na początku

4. Na początku Wyobraźmy sobie dwa koła o równych promieniach, które są ze sobą zespolone poprzez obwody tych kół

6. K 1 K 2

7. K 1 K 2 S

8. K 1 K 2 S r 1 r 2

12. Przyłóżmy do promienia r 1 koła K 1 siłę F 1 , której wektor jest prostopadły do promienia r 1

13. Przyłóżmy do promienia r 1 koła K 1 siłę F 1 , której wektor jest prostopadły do promienia r 1 Niech punkt styku wektora siły F 1 z promieniem r 1 znajduje się na obwodzie O 1 koła K 1

14. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

15. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

16. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

17. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

18. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

19. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

20. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

21. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

22. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1

23. Przyłożenie do promienia r 1 koła K 1 siły F 1 , której wektor jest prostopadły do promienia r 1 spowoduje ruch.

24. Przyłożenie do promienia r 1 koła K 1 siły F 1 , której wektor jest prostopadły do promienia r 1 spowoduje ruch . Na obwodzie O 2 koła K 2 wystąpi siła F 2 , której wartość będzie taka sama jak siły F 1

25. Przyłożenie do promienia r 1 koła K 1 siły F 1 , której wektor jest prostopadły do promienia r 1 spowoduje ruch. Na obwodzie O 2 koła K 2 wystąpi siła F 2 , której wartość będzie taka sama jak siły F 1 Zwrot siły F 2 , występującej na obwodzie O 2 jest przeciwny względem siły F 1

26. K 1 K 2 S r 1 r 2 O 1 O 2 F 1 F 2 F 1 = F 2

29. K 1 K 2

30. K 1 K 2

31. K 1 K 2 α 1 α 2

32. K 1 K 2 α 1 α 2

33. K 1 K 2 α 1 α 2

34. K 1 K 2 α 1 α 2

35. K 1 K 2 α 1 α 2

36. K 1 K 2 α 1 α 2

37. K 1 K 2 α 1 α 2

38. K 1 K 2 α 1 α 2

39. K 1 K 2 α 1 α 2

40. K 1 K 2 α 1 α 2

41. K 1 K 2 α 1 α 2

42. K 1 K 2 α 1 α 2

43. K 1 K 2 α 1 α 2

44. K 1 K 2 α 1 α 2

45. K 1 K 2 α 1 α 2

46. K 1 K 2 α 1 α 2

47. K 1 K 2 α 1 α 2

48. K 1 K 2 α 1 α 2

49. K 1 K 2 α 1 α 2

50. K 1 K 2 α 1 α 2

51. K 1 K 2 α 1 α 2

52. K 1 K 2 α 1 α 2

53. K 1 K 2 α 1 α 2

54. K 1 K 2 α 1 α 2

55. K 1 K 2 α 1 α 2

56. K 1 K 2 α 1 α 2

57. K 1 K 2 α 1 α 2

58. K 1 K 2 α 1 α 2

59. K 1 K 2 α 1 α 2

60. K 1 K 2 α 1 α 2

61. K 1 K 2 α 1 α 2

62. K 1 K 2 α 1 α 2 Widzimy, że v a1 =v a2 i n 1 =n 2

63. K 1 K 2 α 1 α 2 Skoro r 1 =r 2 to M 1 =M 2

64. K 1 K 2 α 1 α 1 Wynika stąd, że moc N 1 koła K 1 jest równa mocy N 2 koła K 2

65. Niech r 1 <r 2

66. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

67. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

68. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

69. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

70. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

71. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

72. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

73. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

74. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

75. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

76. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

77. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

78. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

79. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

80. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

81. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

82. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

83. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

84. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

85. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

86. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

87. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

88. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

89. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

90. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

91. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

92. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

93. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

94. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

95. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

96. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

97. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Wiemy, że v a1 =v a2 i n 1 >n 2

98. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Skoro siła F 1 powstała na obwodzie O 1 jest równa sile F 2 powstałej na obwodzie O 2 , a promień r 1 < r 2

99. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 to M 1 <M 2

100. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Z faktu, że ile tracimy na obrotach, tyle zyskujemy na momencie obrotowym wynika, że moc N 1 koła K 1 jest równa mocy N 2 koła K 2

101. Czy możliwe jest dowolne zwiększenie momentu obrotowego za pomocą zespołu przekładni?

102. Czy możliwe jest dowolne zwiększenie momentu obrotowego za pomocą zespołu przekładni? TAK

103. Jakim kosztem?

104. Jakim kosztem? Kosztem obrotów.

105. Jakim kosztem? Kosztem obrotów. Tzn: o ile zwiększamy moment obrotowy o tyle zmniejszamy ilość obrotów

106. Co by było, gdyby istniał sposób na zwiększenie momentu obrotowego bez straty obrotów?

107. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

108. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

109. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

110. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

111. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

112. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

113. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

114. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

115. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

116. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

117. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

118. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

119. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

120. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

121. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

122. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

123. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

124. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

125. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

126. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

127. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

128. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

129. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

130. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

131. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

132. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

133. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

134. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

135. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

136. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

137. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2

138. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Aby n 1 =n 2 musi być spełniony warunek v a1 >v a2

139. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Skoro siła F 1 powstała na obwodzie O 1 jest równa sile F 2 powstałej na obwodzie O 2 , a promień r 1 < r 2

140. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 to M 1 <M 2

141. K 1 K 2 α 1 α 2 r 1 r 2 Z faktu, że nie tracimy na obrotach a jednocześnie zyskujemy na momencie obrotowym wynika, że moc N 1 koła K 1 jest mniejsza od mocy N 2 koła K 2

142. Co by było, gdyby istniał sposób na zwiększenie momentu obrotowego bez straty obrotów?

143. Co by było, gdyby istniał sposób na zwiększenie momentu obrotowego bez straty obrotów? Zwiększono by moc koła K 2 względem mocy koła K 1

144. Co by było, gdyby istniał sposób na zwiększenie momentu obrotowego bez straty obrotów? Taki sposób istnieje!!!

145. Zwiększenie mocy kół zespolonych w integralny układ, to nic innego jak pozyskanie energii z niestosowanego dotychczas przez cywilizację źródła.

146. Zwiększenie mocy kół zespolonych w integralny układ, to nic innego jak pozyskanie energii z niestosowanego dotychczas przez cywilizację źródła. Źródłem tej energii jest CZAS .

147. Źródłem tej energii jest CZAS . Wynika to ze wzoru:

148. Źródłem tej energii jest CZAS . Wynika to ze wzoru: E = mc 2 Na podstawie teorii względności Alberta Einstein’a powstała „ TEORIA ENERGII Z CZASU” której twórcą jest Jerzy Żbikowski