БЕСКОНТАКТНЫЙ КОНТРОЛЬ МИКРООБЪЕКТОВ МЕТОДАМИ ИНТЕРФЕРОМЕТРИИ МАЛОЙ КОГЕРЕНТН...ITMO University
Рассмотрены основные характеристики методов интерферометрии малой когерентности и оптической когерентной томографии применительно к задачам исследований микрорельефа поверхности и внутренней микроструктуры различных материалов с высокой разрешающей способностью. Представлены примеры практического использования рассмотренных методов при исследованиях рельефа поверхности полимерного материала, внутренней микроструктуры материала бумаги и микроструктуры лакового слоя при оценке состояния предметов живописи для последующей реставрации с применением лазерных технологий.
ОСОБЕННОСТИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ КВАНТОВЫХ ТОЧЕК В СИСТЕМАХ CdSe И CdTeITMO University
В работе исследуются взаимодействия в системах CdTe- и CdSe-квантовых точек. В системе CdTe-квантовых точек обнаружено формирование агрегатов, и есть признаки того, что их структура упорядочена. Для CdSe-квантовых точек рассмотрено влияние стабилизатора на оптические характеристики их раствора.
ФАЗОВАЯ САМОМОДУЛЯЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛНITMO University
Получены аналитические и численные решения уравнения динамики поля светового импульса в изотропной диэлектрической среде с нормальной групповой дисперсией и безынерционной кубической нелинейностью для граничного условия вида однопериодной оптической волны. Показано, что уширение спектра таких предельно коротких по числу колебаний импульсов в нелинейной среде происходит как в высоко-, так и в низкочастотную область. Максимум спектральной плотности смещается в низкочастотную область. Возникновения привычного в среде с кубичной нелинейностью излучения утроенных частот не происходит, а генерируется волна с центральной частотой в примерно четыре с половиной раза большей исходной центральной частоты волны.
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
АЛГОРИТМИЧЕСКАЯ КОРРЕКЦИЯ ПОГРЕШНОСТЕЙ ПОРТАТИВНОГО СПЕКТРОФОТОМЕТРАITMO University
Приводится описание разработанной методики алгоритмической коррекции погрешностей портативных приборов на примере спектрофотометра, входящего в состав прибора „Кедр“, который предназначен для идентификации пород древисины. Предлагаемая методика позволяет повысить достоверность идентификации до 90 %
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНАITMO University
Рассмотрен один из методов повышения чувствительности волоконно-оптического гидрофона путем формирования покрытий на чувствительной части волокна. Представлены результаты измерений чувствительности для некоторых типов покрытий. Экспериментальные результаты показали, что с помощью специальных покрытий можно достичь увеличения чувствительности на 25–30 дБ по сравнению с волокном в стандартном полиакрилатном покрытии.
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...ITMO University
Получены выражения для скоростей движения центра тяжести и дисперсионного расплывания импульсов, содержащих на входе в волноведущую среду лишь одно полное колебание светового поля. Показано, что для таких предельно коротких по числу колебаний входных оптических импульсов эти скорости прямо пропорциональны дисперсионным характеристикам волновода и обратно пропорциональны квадрату исходной длительности импульса.
БЕСКОНТАКТНЫЙ КОНТРОЛЬ МИКРООБЪЕКТОВ МЕТОДАМИ ИНТЕРФЕРОМЕТРИИ МАЛОЙ КОГЕРЕНТН...ITMO University
Рассмотрены основные характеристики методов интерферометрии малой когерентности и оптической когерентной томографии применительно к задачам исследований микрорельефа поверхности и внутренней микроструктуры различных материалов с высокой разрешающей способностью. Представлены примеры практического использования рассмотренных методов при исследованиях рельефа поверхности полимерного материала, внутренней микроструктуры материала бумаги и микроструктуры лакового слоя при оценке состояния предметов живописи для последующей реставрации с применением лазерных технологий.
ОСОБЕННОСТИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ КВАНТОВЫХ ТОЧЕК В СИСТЕМАХ CdSe И CdTeITMO University
В работе исследуются взаимодействия в системах CdTe- и CdSe-квантовых точек. В системе CdTe-квантовых точек обнаружено формирование агрегатов, и есть признаки того, что их структура упорядочена. Для CdSe-квантовых точек рассмотрено влияние стабилизатора на оптические характеристики их раствора.
ФАЗОВАЯ САМОМОДУЛЯЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛНITMO University
Получены аналитические и численные решения уравнения динамики поля светового импульса в изотропной диэлектрической среде с нормальной групповой дисперсией и безынерционной кубической нелинейностью для граничного условия вида однопериодной оптической волны. Показано, что уширение спектра таких предельно коротких по числу колебаний импульсов в нелинейной среде происходит как в высоко-, так и в низкочастотную область. Максимум спектральной плотности смещается в низкочастотную область. Возникновения привычного в среде с кубичной нелинейностью излучения утроенных частот не происходит, а генерируется волна с центральной частотой в примерно четыре с половиной раза большей исходной центральной частоты волны.
Машина Атвуда
Маятник Максвелла
Математический и оборотный маятники
Крутильный маятник
Маятник Обербека
Наклонный маятник
Столкновение шаров
Гироскопы
Определение скорости звука в воздухе
Определение коэффициента вязкости воздуха
Определение показателя адиабаты для воздуха
Определение электрического сопротивления
Определение электроемкости конденсатора с помощью баллистического гальванометра
Изучение резонанса в электрическом колебательном контуре
Определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного поля земли
Исследование магнитного поля соленоида
Изучение процессов установления тока при разрядке и зарядке конденсатора
Определение периода релаксационных колебаний при помощи электронного осциллографа
Бипризма Френеля
Кольца Ньютона
Характеристики призмы и дифракционной решетки
АЛГОРИТМИЧЕСКАЯ КОРРЕКЦИЯ ПОГРЕШНОСТЕЙ ПОРТАТИВНОГО СПЕКТРОФОТОМЕТРАITMO University
Приводится описание разработанной методики алгоритмической коррекции погрешностей портативных приборов на примере спектрофотометра, входящего в состав прибора „Кедр“, который предназначен для идентификации пород древисины. Предлагаемая методика позволяет повысить достоверность идентификации до 90 %
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНАITMO University
Рассмотрен один из методов повышения чувствительности волоконно-оптического гидрофона путем формирования покрытий на чувствительной части волокна. Представлены результаты измерений чувствительности для некоторых типов покрытий. Экспериментальные результаты показали, что с помощью специальных покрытий можно достичь увеличения чувствительности на 25–30 дБ по сравнению с волокном в стандартном полиакрилатном покрытии.
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...ITMO University
Получены выражения для скоростей движения центра тяжести и дисперсионного расплывания импульсов, содержащих на входе в волноведущую среду лишь одно полное колебание светового поля. Показано, что для таких предельно коротких по числу колебаний входных оптических импульсов эти скорости прямо пропорциональны дисперсионным характеристикам волновода и обратно пропорциональны квадрату исходной длительности импульса.
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
лекция 12
1. 1
Сканирующая зондовая микроскопия
Лекция № 08
Теоретические основы работы
кантилеверных сенсоров
Содержание лекции
1.Статический режим.
2.Динамический режим.
Лектор: Ерофеев Александр Сергеевич
3. Статический режим
σ
υ
∆
−
≈∆ 2
2
)1(
3
ET
L
Z
Формула Стоуни ν и E – коэффициент Пуассона и модуль
Юнга;
l и t – длина и толщина прямоугольного
кантилевера;
Δσ - поверхностное натяжение;
Δz – величина отклонения кантилевера
10. Тепловые колебания кантилевера
10
k
Tk
x b
=∆
, где x – среднее значение отклонения
кантилевера, Т – температура, kb
– константа
Больцмана, k – жесткость кантилевера.
11. Определение суммарных шумов системы
V– флуктуации считываемого напряжения с фотодиода,
R – резистор обратной связи усилителя сигнала идущего от фотодиода,
η –фоточувствительность фотодиода,
α – коэффициент пропускания оптической системы,
P – мощность лазера, a-длина пятна на фотодиоде
z
la
s
PRV ∆=∆
3
ηα
P. A. Rasmussen, J. Thaysen, S. Bouwstra, and A. Boisen, // Sens. Actuators A, Phys., 2001, Vol. 92, Iss. 1–3, p. 96–101‑ ‑ ‑ ‑
12. Определение суммарных шумов системы
Δz=0,1 нм
Δσ=10-4
Н/м
Спектральная чувствительность фотодиода
Схема считывания перемещения лазерного рефлекса на
фотодиоде
График флуктуации считываемого напряжения с фотодиода
14. Количественный анализ
14
Воспользуемся адсорбционным уравнением Гиббса:
где Г – величина адсорбции;
C – концентрация аналита в растворе;
R – газовая постоянная;
T – температура.
Уравнение адсорбции Лэнгмюра :
где К – это константна равновесия реакции, которая является
постоянной величиной, не зависимой от концентрации и
поверхностного натяжения.
где B и K – постоянные коэффициенты, которые могут быть
определены из экспериментальных результатов с известными
концентрациями.
16. • Напишем уравнения для двух точек с известными параметрами в общем виде:
• Т.к. у нас изменение концентраций в выбранных точках отличается в два раза,
то
• где С 1 и С 2 – концентрации, соответствующие значениям σ1 и σ 2 .
• Зная К можно легко посчитать В.
• 16
Определение концентрации
22. Побочные резонансные пики системы
0 20 40 60 80 100 120 140 160
0
5
10
15
20
Frequency, kHz
MAG,nA
0 20 40 60 80 100 120 140 160
0
5
10
15
MAG,nA
При работе в динамическом
режиме на воздухе у
резонансной характеристике
обычно присутствует один пик,
который и является
резонансным пиком
кантилевера.
В жидкости же резонансная
характеристика имеет
совершенно иной вид:
множество острых пиков
практически на всех частотах.
Трудно определить какой из
них соответсвует кантилеверу
Зависимости амплитуды от частоты для нитридного треугольного
кантилевера жесткостью 0.5 Н/м, на воздухе и в воде.
25. Анализ существующих математических моделей для
определения массы кантилеверов. Выбор формулы.
−= 2
0
22
11
4 ννπ
k
M
δm – присоединенная масса;
К – коэффициент жесткости кантилевера;
ν1 – резонансная частота кантилевера
ν2 - резонансная частота кантилевера с
присоединенной массой;
−= 2
0
22
11
4 ννπ n
k
M
−= 2
0
2
11
4 ννπn
k
M
−= 2
0
22
2
1 11
34 ννπ
kС
M
−= 2
0
22
11
72,0 ννπ
k
M
R. Berger, Ch. Gerber, J.K. Gimzewski, E. Meyer, H.J. GuÈntherodt, //
Appl. Phys. Lett., 1996, 69, 40
Y. Chen, T. Thundant, E. A. Wachter, R. J. Warmack // J. Appl. Phys.,1995,
77, 3618-3622
F.M. Battiston, J.-P. Ramseyer, H.P. Lang, M.K. Baller, Ch. Gerber,
J.K.Gimeziwski, E. Meyer, H.-J. Günterodt // Sensors Actuators B, 2001,
77, 122-131.
T. Braun, V. Barwich, M.K. Ghatkesar, A.H. Bredekamp, C. Gerber, M.
Hegner, H.P. Lang, // Phys. Rev. E, 2005, 72, 031907
H.P. Lang, R. Berger, F. Battiston, J , J.K. Gimzewski // Appl. Phys. A, 1998,
66, S61–S64
26. Факторы влияющие на изменение резонансной частоты
G. Y. Chen et al. Adsorption-induced surface stress and its effects on resonance
frequency of microcantilever // J. Appl. Phys. 77 (8), 15 April 1995
Ks – изменение коэффициента жесткости
кантилевера, вызванное напряжением
пленки на его поверхности
s – напряжение с одной стороны
кантилевера;
n1 – геометрический фактор
)(
4
21
1
2
ss
n
n
Ks +=
π
mnm
KK
v
∂+
∂+
=
π2
1
28. Метрологическое обеспечение
28
В Англии и США до сих пор используются
единицы длины "ступня" - фут (31 см), "большой
палец" - дюйм (25,4 мм) и ярд (91 см.). Он был
равен расстоянию от кончика носа короля
Генриха I до конца пальцев его вытянутой руки.
1фут=12 дюймам.
Мера массы
менее 1 нг
?
30. Определение коэффициента
жесткости
J. E. Sader, J. W. M. Chon and P. Mulvaney, Rev. Sci. Instrum.,
70, 3967 (1999)
Ρ – плотность среды;
B – ширина кантилевера;
L – длина кантилевера;
Q – добротность;
W – резонансная частота;
Г – гидродинамическая функция
http://www.ampc.ms.unimelb.edu.au/afm/calibration.html
Sader Method
32. Расчет массы шарик
Присоединенная масса F1
, кГц F2
, кГц M, нг M среднее, нг
3 сферы 185,91 178,34 0,64
0,20±0,031 сферы 178,32 175,91 0,22
2 сферы 175,93 174,14 0,17
−= 2
0
22
11
4 ννπ
k
M
Компьютерное
моделирование первой
моды колебаний
кантилевера
m
33. Измерение предельно малых масс
33
Взвешивание микроскопических объектов с массой менее чем один
этограмм (10-18
г)
Mo Li, H.X. Tang, M.L. Roukes. Ultra-sensitive NEMS-based Cantilevers for Sensing, Scanned
Probe and Very High-frequency Applications // Nature Nanotechnology,- February 2007, pp114-
120.
Чем меньше размер кантилевера, тем выше чувствительность