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Elasticidad lineal
1.
TENSIONES Y DEFORMACIONES
EN ESTRUCTURAS CONSIDERANDO CARGAS PRODUCTO DE VARIACIONES TERMICAS Así como larelaciónentre lastensionesydeformacionesse observacotidianamente,también se apreciaen multitudde situacionesque loscamposde temperaturaytensión/deformación estánacoplados.Asípues,si se calientauncuerpo este se deformaya vecesaparecenenél tensiones.Más aun,enciertosmaterialesse observaque inclusounadeformación elástica produce cambiosde temperatura(el llamadoefectoGough-Joule).Este problemaacopladoes engeneral muycomplejo,perosi solose considerael acoplamientoenunsentido(la temperaturaproduce deformacionesperoviceversa) suformulaciónessencilla.Además nos limitamosaestudiarmaterialeselásticosisótropos. Se compruebaexperimentalmenteque uncuerpoisótropo,homogéneo libre de coacciones, cuandose calientauniformementese deformasinque aparezcantensiones.Estadeformación de origenpuramente térmico esúnicamente volumétricayproporcional al incrementotérmico y al coeficiente de dilatacióntérmica. Llamandoa 𝜀 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖 𝑐 𝑎 a lasdeformacionestérmicasse cumple portanto: 𝜀 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖 𝑐 𝑎 = 𝛼 ∗ ∆𝑇 ∗ 𝐼 Siendo∆𝑇 el saltotérmicorespectoaunatemperaturaenla que noexistendeformaciones térmicas.En general,paramaterialesnoisotrópicos,se defineuntensor 𝛼 de dilatación térmica,con lasmismasdimensionesque el coeficiente 𝛼tal que: 𝜀𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 𝜶 ∗ ∆𝑇 Admitiendoel principiode superposición,podemosformularunaLeyde Hooke genralizada con efectostérmicosde laforma: 𝜀 = 𝜀 𝑚𝑒𝑐 + 𝜀 𝑡𝑒𝑟 = 1 + 𝑣 𝐸 ∗ 𝝈 − 𝑣 𝐸 ∗ 𝑡𝑟( 𝝈) ∗ 𝑰 + 𝛼 ∗ ∆𝑇 ∗ 𝑰 La deformacióntiene portantodoscomponentes:unamecánicayotra térmica.Estarelación esvalidaencualquiersistemade coordenadas.Se hace unanálisisparaloscasos enuna dimensiónyel casogeneral entresdimensiones. Para un sólidoenformade barra, para cualquierdimensión: 𝐿1 = 𝐿0 ∗ (1 + 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇) 𝐿1 − 𝐿0 = ∆𝐿 = 𝐿0 ∗ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 Donde el coeficiente 𝛼 𝐿 esel coeficiente de dilataciónlinealyamencionado escaracterístico de cada material. Para el caso particular de una deformación unidimensional se tiene 2casos a) Dilatación Libre
2.
La deformación longitudinal
seráentonces: 𝜀 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖 𝑐 𝑎 = 𝐿1 − 𝐿0 𝐿0 ∗ 𝛼 ∗ ∆𝑇 Para este caso nose producentensiones enel cuerpodebidoaque este nose encuentra restringidoparalasdeformaciones: b) Dilatación no libre Para este caso nose produce deformaciónlongitudinal debidoaque estase encuentra restringida,estoprovocaque si existalatensiónenel cuerpoyestaes: 𝜀 = 𝜎 𝐸 → 𝜎 = −𝐸 ∗ 𝜀 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 𝜎 = −𝐸 ∗ 𝛼 ∗ ∆𝑇 El signonegativo indicaque latensióngeneradatieneunefectoinversoal cambio temperatura,asípues,si la temperaturatiene uncambiopositivo(incremento) las tensionesseránde compresión(negativo) Para un caso general se tiene a) Dilatación libre Las deformacionesse debenala superposición de losefectosdel sistemade fuerzasyla dilatacióntérmica. Debidoa que el análisisse realizasobre uncuerpo isotrópicoladilatacióntérmicano produce variacionesangulares El estadotensional esanalizadomediante unsistemade fuerzasextremas Las variablesque tenemosson: ( 𝜎 𝑥 , 𝜎 𝑦 , 𝜎𝑧 ,𝜏 𝑥𝑦 , 𝜏 𝑦𝑧 ,𝜏 𝑥𝑧 ,∆𝑇) → ( 𝜎 𝑥 , 𝜀 𝑦 , 𝜀 𝑧 ,𝛾 𝑥𝑦 ,𝛾 𝑦𝑧 ,𝛾 𝑥𝑧) 𝜀 𝑥 = 𝜀 𝑥 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖 𝑐 𝑎 + 𝜀 𝑥 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎 𝑥 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑦 + 𝜎𝑧)]+ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 𝜀 𝑦 = 𝜀 𝑦 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎 + 𝜀 𝑦 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎 𝑦 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑥 + 𝜎𝑧)]+ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 𝜀 𝑧 = 𝜀 𝑧 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎 + 𝜀 𝑧 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎𝑧 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑥 + 𝜎 𝑦)]+ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 𝛾 𝑥𝑦 = 𝜏 𝑥𝑦 𝐺 𝛾 𝑦𝑧 = 𝜏 𝑦𝑧 𝐺 𝛾 𝑥𝑧 = 𝜏 𝑥𝑧 𝐺
3.
a) Dilatación no
libre El análisisde lasdeformacionesse debeal estudiodel sistemade fuerzas,ladilatación térmicay a las ligadurasque tengael sistema El análisisdel estadotensional se debe al estudiodel sistemade fuerzasyalas tensiones de construcción Las variablesque tenemosson: ( 𝜀 𝑥 = 0 , 𝜎 𝑦 , 𝜎𝑧 , 𝜏 𝑥𝑦 , 𝜏 𝑦𝑧 , 𝜏 𝑥𝑧 ,∆𝑇) → ( 𝜎 𝑥 , 𝜀 𝑦 , 𝜀 𝑧 ,𝛾 𝑥𝑦 ,𝛾 𝑦𝑧 ,𝛾 𝑥𝑧) 𝜀 𝑥 = 𝜀 𝑥 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎 + 𝜀 𝑥 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎 𝑥 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑦 + 𝜎𝑧)] + 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 = 0 → ∃𝜎 𝑥 𝜀 𝑦 = 𝜀 𝑦 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎 + 𝜀 𝑦 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎 𝑦 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑥 + 𝜎𝑧)]+ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 𝜀 𝑧 = 𝜀 𝑧 𝑒𝑙𝑎𝑠𝑡𝑖𝑐𝑎 + 𝜀 𝑧 𝑡𝑒𝑟𝑚𝑖𝑐𝑎 = 1 𝐸 ∗ [ 𝜎𝑧 − 𝑣 ∗ ( 𝜎 𝑥 + 𝜎 𝑦)]+ 𝛼 𝐿 ∗ ∆𝑇 𝛾 𝑥𝑦 = 𝜏 𝑥𝑦 𝐺 𝛾 𝑦𝑧 = 𝜏 𝑦𝑧 𝐺 𝛾 𝑥𝑧 = 𝜏 𝑥𝑧 𝐺 Para el caso general conlas tresdeformacionesprincipalesse conocenlasfuerzasexteriores y la soluciónsegúnlateoríade la elasticidadbrindaunasoluciónexactaencasosparticulares, por este motivo, normalmentese realizaunasolución utilizandométodosaproximadoscomo el Métodode elementosFinitosousandohipótesissimplificadoras. Cabe mencionarque el problemade efectostérmicosenlasestructurastiene unanálisis similaral que éstastendríansi existieraalgúndefectoenlasdimensiones de lamisma,poresta razón,aplicandoeste criteriose podríatenerunaideaaproximadadel comportamientode la estructuraante algúnproblemade origentérmico.
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