Mathcad medio vacio

1,951 views

Published on

Ejercicio de la propagacion electromagnetica en el vacio o aire, con determinados datos

Published in: Education, Travel, Technology
0 Comments
0 Likes
Statistics
Notes
  • Be the first to comment

  • Be the first to like this

No Downloads
Views
Total views
1,951
On SlideShare
0
From Embeds
0
Number of Embeds
1,306
Actions
Shares
0
Downloads
2
Comments
0
Likes
0
Embeds 0
No embeds

No notes for slide

Mathcad medio vacio

  1. 1. DATOS DE ENTRADA: 6f := 102.9⋅ 10 → 1.029e8 Frecuencia temporalσ := 0 Conductividad del medioεr := 1 Permitividad relativa del medio r := 1 Permeabilidad relativa del medio VEoA := 7   Amplitud del Campo E  mϕ := −22.5 Angulo de fase del Campo Eθ := ϕ⋅ deg = −0.393L := 2 Longitud de visualizacion en λArea := 0.1 (m2) Area de las ventanas en metros cuadradosCONSTANTES −9 10 −7 ε0 := 0 := 4 ⋅ π⋅ 10 i := −1 36⋅ πDATOS DE SALIDA: − 12ε := εr⋅ ε0 = 8.842 × 10 Permitividad electrica del medio −6 := r⋅ 0 = 1.257 × 10 Permeabilidad magnética del medio  Rad  8  w := 2 ⋅ π⋅ f = 6.465 × 10  s  Frecuencia angular 1 −9T := = 9.718 × 10 ( s) Periodo f
  2. 2. i ⋅wη := = 376.991 ( ) Impedancia Intrinseca del medio σ + i⋅ w⋅ ε η = 376.991 Magnitud de ηarg( η) =0 arg( η) = 0 Angulo de η deg  2  ⋅ε ⋅ 1 +  σ  − 1 = 0 (m− 1)α := w⋅   Constante de atenuacion del medio 2   w⋅ ε    2  ⋅ε ⋅ 1 +  σ  + 1 = 2.155  Ne  Constante de phaseβ := w⋅  w⋅ ε    2     mδ := "infinite" if α = 0 1 ( m) otherwise Profundidad pelicular αδ = "infinite" σTdp := =0 Tangente de perdidad w⋅ εTipodeMedio := "Medio Vacio" if ( Tdp = 0 ) ⋅ ( εr = 1) "Medio Dielectrico Puro" if ( 0 ≤ Tdp ≤ 0.1) ⋅ ( εr ≠ 1 ) "Medio Conductor" if Tdp ≥ 10 "Medio Dielectrico Disipativo" otherwiseTipodeMedio = "Medio Vacio"
  3. 3. EoA AHoA := = 0.019  m Amplitud del Campo H η   Numero de ondak := β 2λ := ⋅ π = 2.915 ( m) Longitud de onda k 8  mv := f ⋅ λ = 3 × 10 s Velocidad de propagacion de la   onda atan   1 σθη :=  =0 ( Rad) Angulo de la impedancia intrinseca 2  w⋅ ε θη = 0 arg( η) = 0γ := α + i⋅ β = 2.155i Constante de Propagacion del medio z := 0 EoA 2 − 2⋅ α⋅ z  W Vector de Poynting PAprom := ⋅e ⋅ cos( θη) = 0.065  2 Promedio en z=0 2⋅ η m  −3 Potencia1 := PAprom⋅ Area = 6.499 × 10 ( W) Potencia atraves del Area en z=0
  4. 4. CACULOS EN z=nλn := 0.6 A ( − α⋅ z)⋅(EoA⋅eθ⋅ i)⋅(1⋅e− β⋅ z⋅ i)  m Campo E expresado en formaEoB( z) := e   polar en funcion de zz := n⋅ λ = 1.749 ( m) z dado en nλ para lo calculos a continuacion:  V EoB( z) = −3.657 + 5.968i   m EoB( z) = 7 Amplitud del campo E en z=nλarg( EoB( z) ) = 2.121 Angulo de desfase Campo E en z=nλ EoB( z) −3 AHoB := = −9.702 × 10 + 0.016i   Campo H expresado en rectangulares η  m HoB = 0.019 Amplitud del campo H en z=nλ Angulo de desfase Campo H en z=nλarg( HoB) = 2.121 ( EoB( z) )2  W Vector de PoyntingPBprom := ⋅ cos( θη) = 0.065  2 Promedio en z=nλ 2⋅ η m  −3Potencia2 := PBprom ⋅ Area = 6.499 × 10 ( W) Potencia atraves del Area en z=nλPotencia1 − Potencia2 = 0

×