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Campogravitatorio2

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  • 1. 1
    CAMPO GRAVITATORIO
    Física 2º Bachillerato
  • 2. 2
    Galileo nació en Pisa en 1564
    GALILEO
     Galileo consiguió observar las fases de Venus con la ayuda de un telescopio, convirtiéndose así en el primer defensor a ultranza del sistema copernicano
     Encontró infinidad de estrellas nunca vistas hasta entonces y llegó a descubrir la deformidad de la Luna y su superficie rugosa
     En 1610 Galileo descubrió los satélites de Júpiter, confirmando así que la Tierra no era el centro del universo
     En 1632 publicó en Florencia su obra Diálogo sobre los dos grandes sistemas del mundo
     Un año después fue procesado por la Inquisición
  • 3. 3
    Perihelio
    Afelio
    Foco
    Eje menor



    Sol
    b
     La posición del extremo del semieje mayor más alejada del Sol se llama afelio
    a
    Eje mayor
     La posición más cercana, es el perihelio
    Primera ley: Los planetas describen órbitas elípticas alrededor del Sol, estando situado este, en uno de sus focos
    LAS LEYES DE KEPLER.
     Tras cuatro años de observaciones sobre Marte, llegó a la conclusión de que los datos colocaban las órbitas ocho minutos de arco fuera del esquema circular de Copérnico
     Comprobó que este hecho se repetía para todos los planetas
     Descubrió que la elipse era la curva que podía definir el movimiento planetario
  • 4. 4
    A
    A
    Segunda ley: El radiovector dirigido desde el Sol a los planetas, barre áreas iguales en tiempos iguales
    Sol
    1 de enero
    30 de julio
    • Como en el sistema solo actuan fuerzas centrales, entonces y por tanto .
    • 5. A partir de aquí se deduce que la velocidad areolar también es constante ya que es:
    1 de julio
    30 de enero
     Kepler observó que la velocidad de los planetas dependía de su posición en la órbita
     El módulo del producto vectorial de 2 vectores es el área del paralelogramo que forman.
    Para un triángulo:
    siendo dA/dt la velocidad areolar
  • 6. 5
    Tercera ley: El cuadrado de los periodos de revolución de los planetas alrededor del Sol (T) es proporcional a los cubos de los semiejes mayores, o radios medios, de sus órbitas (r), T2 = Kr3 siendo K una constante igual para todos los planetas
    Como el sistema solar es un sistema de fuerzas centrales,  = 0, por tanto se conserva el momento angular = cte
     Sirvió como base de la ley de Newton de la gravitación universal, y permitió calcular la masa de los planetas
     Cada planeta, parecía tener su órbita propia y su velocidad independiente del resto. Buscó la regla y encontró la solución en las medidas de Tycho Brahe
     Esta ley muestra la relación entre los tamaños de las órbitas y el tiempo empleado por los planetas en recorrerlas
     La conservación de la dirección y el sentido obliga a que los planetas siempre giren en el mismo sentido y en órbitas planas
     La conservación del módulo justifica la ley de las áreas
  • 7. 6
    m’
     La fuerza es de la forma:
     Si el campo es gravitatorio:
     Si el campo es central, los vectores y tienen la misma dirección y su momento de fuerzas es nulo:
    m

    La conservación del momento angular implica que se conserven módulo, dirección y sentido
    CONSERVACIÓN DEL MOMENTO ANGULAR EN EL CAMPO GRAVITATORIO
    Un campo de fuerzas es central cuando, en cualquier punto de él, la fuerza ejercida sobre un cuerpo está en la misma recta que une el cuerpo con el origen del campo y su valor solo depende de la distancia entre ambos:
  • 8. 7
     Si el vector se conserva en dirección, sentido y módulo
     Por conservar la dirección:
    El momento angular será perpendicular al plano que forman los vectores y , por tanto la trayectoria de la partícula debe estar en un plano
     Por conservar el sentido
    Si conserva el sentido, la partícula siempre recorrerá la órbita en el mismo sentido, y por tanto las trayectorias de los cuerpos en el seno de campos de fuerzas centrales serán curvas planas
    Por conservar el módulo:
    S
    ®
    D
    S
    D
    r
    ®
    =
    =
    x
    m
    2
    L
    m
    r
    D
    D
    t
    t
    Tierra
    Sol
    Como , la velocidad areolar también
    Representa el área del paralelogramo formado por los dos vectores que constituyen el producto vectorial
    2º LEY DE KEPLER
  • 9. 8
    m
    h
    r
    R
    NEWTON Y LA GRAVITACIÓN UNIVERSAL
     La atracción de la esfera actúa como si toda su masa estuviese concentrada en el centro
     Si M es la masa de la Tierra y R su radio, la fuerza ejercida sobre un cuerpo de masa m situado a una altura h sobre su superficie responde a la ley de Newton:
    La fuerza gravitatoria con que se atraen dos cuerpos es directamente proporcional al producto de sus masas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que les separa
     A partir de esta ley, Newton pudo explicar fenómenos tales como:
    - Las protuberancias de la Tierra y de Júpiter a causa de su rotación
    - El origen de las mareas
    - Las trayectorias de los planetas
    - La variación de la gravedad con la altura
    - El cambio en el eje de rotación de la Tierra, etc
  • 10. 9
    (1)
    (2)
    H.Cavendish verificó experimentalmente el valor de la constante G, y a partir de su valor, se puede deducir la tercera ley de Kepler de la gravitación universal de Newton
     En el sistema formado por un planeta en su giro en torno al Sol, la única fuerza que mantiene a los planetas en su órbita es la fuerza centrípeta
     Despejando v resulta:
    Que es la velocidad de un planeta o satélite girando en una órbita de radio r alrededor de un cuerpo de masa M
     Como v es aproximadamente constante:
     Igualando (1) y (2):
     Este resultado permite calcular la masa de cualquier planeta conocido el período y el radio de uno se sus satélites
     Si M es la masa del Sol, el valor de la constante coincidirá con el valor que calculó Kepler
  • 11. 10
     Velocidad angular del planeta:
    Tierra

    R
     Por la 3ª ley de Kepler (T2 = kR3):
    Sol
     La fuerza F ejercida sobre un planeta de masa m es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia
    La ley de gravitación universal indica que la fuerza de interacción entre dos partículas materiales es directamente proporcional al producto de las masas e inversamente proporcional al cuadrado de su distancia
    Deducción de la ley de Newton a partir de las leyes de Kepler
     Se supone que las órbitas descritas por los planetas en torno al Sol son circulares, sin que ello suponga cometer un gran error puesto que en realidad son prácticamente así
     Su aceleración centrípeta: a = 2 R
    Ley de la gravitación universal
     Dicha constante incluye la masa del Sol es decir: cte = GM 
  • 12. 11
    z
    m’
    m
    y
    La intensidad del campo gravitatorio en un punto es la fuerza por unidad de masa situada en dicho punto
    x
    cuyo módulo es:
    y se expresa en N/kg o también m/s2 en el S.I.
     La fuerza gravitatoria sobre otra masa inmersa en el campo es:
    EL CAMPO GRAVITATORIO
     La ecuación de Newton proporciona la expresión de la fuerza entre dos masas:
     Para explicar la acción que una masa ejerce sobre otra situada a cierta distancia, se introduce el concepto de campo de fuerzas
     La masa m hace que las propiedades del espacio que la rodea cambien, independientemente que en su proximidad se sitúe otra masa m’
  • 13. 12
    P
    h
    A
    r = RT+h
    El módulo del campo gravitatorio creado es:
    RT
     En las proximidades de la superficie, donde h es despreciable frente al RTpuede considerarse:
    La fuerza ejercida sobre un cuerpo de masa m colocado a una altura h sobre la superficie terrestre será:
     Cuando se trata de cuerpos extensos, se supone la masa concentrada en el centro de masas, y además se considera para las distancias que r = RT + h
  • 14. 13
    m
    M
    Características de las líneas de campo
     Los campos de fuerzas se representan mediante líneas de campo
     En el campo gravitatorio, las líneas de campo como es un campo atractivo se dirigen hacia las fuentes del campo
    Módulo: se indica mediante la densidad de líneas de campo. Si se dibujan más líneas de campo se trata de un campo más intenso
    Dirección del campo en un punto es la tangente a la línea en dicho punto
    El sentido viene indicado por la flecha, y es el que seguiría la unidad de masa colocada en dicha línea por efecto de las fuerzas del campo
  • 15. 14
    P
    m1
    siendo
    m2
    m3
    Si un cuerpo está sometido a la acción de varias fuerzas gravitatorias, el efecto total resultante es la suma de los efectos individuales de cada fuerza
    Principio de superposición
     La intensidad del campo en un punto P, creado por un conjunto de masas puntuales, se obtiene calculando la intensidad de campo creada por cada una de las partículas y sumando los resultados parciales
     También se puede aplicar al cálculo de la fuerza ejercida sobre cierta masa por la acción de un conjunto discreto de ellas
  • 16. 15
    B
     Por cada desplazamiento que realice la partícula, la fuerza del campo realiza un trabajo:
     Para desplazamientos infinitesimales:
     El camino total desde un punto A a otro B es la suma de todos los
     Si en cada se realiza un trabajo dW, el trabajo total será la suma de todos los realizados en cada intervalo infinitesimal:
    A

    m
    Campos de fuerzas conservativos son aquellos en los que el trabajo depende solo de los puntos inicial y final, y no del camino seguido
    CAMPOS DE FUERZAS CONSERVATIVOS
     Sea una partícula de masa m situada en el seno de un campo de fuerzas
  • 17. 16
    B

    C1
    C2

    A
    Cuando un cuerpo se desplaza por una trayectoria cerrada en un campo de fuerzas conservativo, el trabajo total realizado por las fuerzas del campo es nulo
     En un campo de fuerzas conservativo, el resultado de la integral del trabajo realizado para ir desde A hasta B puede expresarse como una nueva función, Ep que depende solo de los puntos inicial y final
     Si el campo de fuerzas es conservativo,
     Si se invierte el segundo camino,
  • 18. 17
    B

    m’
    A
     Se define circulación de una magnitud vectorial a lo largo de una línea L a la integral definida entre los límites de dicha línea
    m
    EL CAMPO GRAVITATORIO ES UN CAMPO CONSERVATIVO
     Las fuerzas gravitatorias creadas por una partícula m que actúan sobre la partícula m’, son radiales y con sentido hacia m
     Cualquier camino de A hasta B se descompone en suma de arcos circulares centrados en m y de desplazamientos radiales
     El trabajo por el arco circular es nulo, por ser la fuerza perpendicular al desplazamiento
     El trabajo por el camino radial, es igual para todos los caminos que se elijan entre A y B
    Si el campo es conservativo, la circulación a lo largo de una línea cerrada es nula
    Para el campo de fuerzas gravitatorio:
  • 19. 18
    Teorema de la energía potencial: En un campo conservativo el trabajo realizado por las fuerzas del campo es igual a la variación de la energía potencial cambiada de signo
     Conocido el valor de la fuerza:
     Considerando incrementos diferenciales:
     Integrando:
    ENERGÍA POTENCIAL
     Una característica de los campos conservativos es que puede definirse una magnitud denominada energía potencial
     Los cambios producidos en la energía potencial, indican el trabajo realizado por las fuerzas del campo
     Este trabajo no depende del camino recorrido sino de las posiciones inicial (A) y final (B) en las que se encuentra el cuerpo
     Si se integra la fuerza del campo entre dos puntos A y B del campo gravitatorio, se obtiene la diferencia de potencial
  • 20. 19
     Para calcular su valor, basta con resolver:
    EP
    r
     El trabajo realizado es máximo cuando los desplazamientos ( ) están en la misma dirección que , y así el producto escalar se reduce al producto de los módulos:
    La energía potencial de una masa a una cierta altura sobre la superficie de la Tierra es:
     La Energía potencial gravitatoria es cero cuando r tiende a infinito, y por tanto C = 0
    Cuando se trata de energías potenciales en realidad siempre se está calculando su diferencia entre dos puntos, tomando como referencia (valor cero) uno de ellos
    En el caso del campo gravitatorio terrestre y para distancias cercanas a su superficie se puede tomar como referencia la propia superficie de la Tierra. De ahí sale la expresión Ep=m.g.h
  • 21. 20
     Dicha magnitud se denomina potencial U y se obtiene así:
    Si estamos cerca de de la superficie de la Tierra o sobre ella h es mucho menor que RT y por tanto despreciable frente a ella:
    No se puede resolver un problema usando dos sistemas de referencia diferentes, así que mgh solo se emplea si todos los puntos del problema están muy cerca de la superficie de la Tierra y no hay ninguno en el espacio exterior.
    POTENCIAL GRAVITATORIO
     Por ser el campo gravitatorio conservativo, se puede definir una magnitud que depende únicamente del cuerpo m1 que crea el campo y no del m2 que se coloca como testigo
  • 22. 21
    Ep
    RT
    r
     Para un punto P situado a una altura h de la superficie:
     La diferencia de potencial entre dos puntos A y B cuyas distancias al origen son rA y rB respectivamente es:
     En la superficie, el potencial gravitatorio U0 será:
     Teniendo en cuenta los valores de G, MT y RT resulta:
    U0 = - g0 R = - 6,2 . 107 J/kg
     Se obtiene de la misma forma que en el caso de la energía potencial
    Potencial es energía potencial por unidad de masa introducida en el campo
  • 23. 22
    Sol
    CIRCUNFERENCIA
    Forma de las trayectorias
     Dado que dentro de de un campo de fuerzas gravitatorio la energía potencial de un cuerpo siempre es negativa, y su energía cinética siempre positiva, la ET de ambas podrá ser negativa, nula o positiva
    Atendiendo al signo de dicha energía, la trayectoria descrita por el cuerpo, será una circunferencia, una elipse, una parábola o una hipérbola
     Si es la mitad de la Ep
     Si es mayor que la anterior pero menor que cero
    ELIPSE
     Si ET = 0  Ec = Ep
    PARÁBOLA
    HIPÉRBOLA
     Si ET> 0  Ec> Ep
  • 24. 23
    Cálculo de la velocidad del satélite en la órbita
    Cálculo de las energías cinética y potencial
    Cálculo de la energía total del satélite en órbita
    Cálculo de la energía de satelización por el Principio de conservación de la energía

    SATÉLITES ARTIFICIALES: ENERGÍA TOTAL Y ENERGÍA DE SATELIZACIÓN
    E0 = Ef Ec,0 + Ep,0 = Ec,f + Ep,f
  • 25. 24
    Velocidad de lanzamiento de un satélite
    Velocidad de escape de un satélite

     A partir del valor de la Ec de satelización, la v0 de lanzamiento necesaria para ponerlo en órbita circular desde la superficie terrestre, es:
     Para que el satélite escape de la atracción terrestre, supondremos que se marcha al infinito, (r es infinito), y la energía de escape será:
     La velocidad de escape será:

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