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  • 1. CONCEPTO Y FENÓMENOS ELECTROMAGNÉTICOS ELECTROTÉCNIA Luis Miguel GARCÍA GARCÍA-ROLDÁN Departamento de Tecnología IES Cap de Llevant – MAÓ
  • 2. CONCEPTOS Y FENÓMENOS ELECTROMAGNÉTICOS  Imanes. Intensidad de campo magnético. Inducción y flujo magnético.  Campos y fuerzas magnéticas creados por corrientes eléctricas. Fuerza electromagnética y electrodinámica. Fuerza sobre una corriente en un campo magnético.  Propiedades magnéticas de los materiales. Circuito magnético. Fuerza magnetomotriz. Reluctancia.  Inducción electromagnética. Leyes fundamentales: experiencias de Faraday-Henry. Inductancia. Autoinducción.  Comprobación experimental de las interactuaciones entre imanes y corriente eléctrica. 2
  • 3. FENÓMENOS MAGNÉTICOS Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 4. MAGNETISMO 4
  • 5. 5 EVOLUCIÓN DEL ELECTROMAGNETISMO MAGNETITA (Fe3O4) • Es capaz de atraer al hierro MAGNETISMO • Hierro, cobalto y níquel se comportan de igual manera. Materiales ferromagnéticos ELECTROMAGNETISM O • Una corriente eléctrica al atravesar un conductor crea un campo magnético
  • 6. 6 LOS IMANES (I)  Los IMANES son cuerpos, normalmente artificiales, que al ser sujetados por su centro de gravedad se orientan aproximadamente en la dirección de un meridiano terrestre, debido a que la propia Tierra es un gigantesco imán. Al extremo del imán que se orienta hacia el norte de la Tierra le llamaremos polo norte y al otro extremo polo sur LA TIERRA UN IMAN
  • 7. 7 LOS IMANES (II)  Los imanes generan a su alrededor un campo magnético de la misma forma que las cargas eléctricas generan un campo eléctrico  Los polos se encuentran en los extremos y en ellos el campo magnético es muy intenso. Entre ellos existen fuerzas de atracción y repulsión similares a las fuerzas electrostáticas entre cargas.  Existe una región neutra en el centro del imán donde los efectos magnéticos son imperceptibles FUERZAS ENTRE IMANES
  • 8. 8 LOS IMANES (III)  No es posible separar los polos de un imán; al hacerlo obtendremos 2 nuevos imanes cada uno de ellos con sus polos norte y sur.  En los materiales ferromagnéticos, se forman iones que comparten sus electrones de valencia apareciendo fuerzas magnéticas entre éstos que forman en el material zonas llamadas dominios magnético s que se comportan como pequeños imanes.  Estos dominios están normalmente desorientados, pero por efecto de un campo magnético exterior (imán o solenoide con corriente) pueden orientarse en una misma dirección sumándose sus campos magnéticos y magnetizando el material.  Para desmagnetizar un material se calienta o se golpea para que sus átomos vibren. También se le puede someter a un campo magnético externo muy cambiante.
  • 9. 9 CAMPO MAGNÉTICO Y FLUJO MAGNÉTICO  El CAMPO MAGNÉTICO de un imán es el espacio que le rodea en el que son apreciables los efectos magnéticos originados por éste.  Se representa mediante líneas de campo que son cerradas y van de norte a sur. Su recorrido se denomina circuito magnético.  El FLUJO MAGNÉTICO (Φ) es el número de líneas de fuerza existentes en el circuito magnético. Se mide en weber (Wb).
  • 10. 10 FLUJO MAGNÉTICO. DENSIDAD DE FLUJO MAGNÉTICO (I)  Cada punto de un campo magnético queda caracterizado por una magnitud vectorial llamada inducción o densidad de flujo magnético (B) que es la cantidad de líneas de fuerza que atraviesa la unidad de superficie en dicho punto. Su dirección en cada punto es tangente a las líneas de campo. Se mide en Tesla (T). tesla] m Wb [B S Φ B 2  cosθBSΦ   Cuando el campo es constante
  • 11. 11  Calcula la inducción magnética en el polo norte de un imán de 20cm2 de superficie cuando es atravesado por un flujo magnético de 0.004Wb FLUJO MAGNÉTICO. DENSIDAD DE FLUJO MAGNÉTICO (II) 2T m20·10 0.004Wb S Φ B 24-  ___EJERCICIO___
  • 12. PROPIEDADES MAGNÉTICAS DE LA MATERIA Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 13. 13 PROPIEDADES MÁGNÉTICAS DE LA MATERIA PARAMAGNÉTIC OS • Se convierten en imanes y se orientan según el campo presente mientras éste no desaparezca. • Mg, Sn, Al, Cr… DIAMAGNÉTICOS • Se magnetizan en sentido contrario al campo presente • Br, Na, H, N, Bi… FERROMAGNÉTIC OS • Se convierten en imanes permanentes y se orientan según el campo presente aunque éste desaparezca. • Fe, Co, Ni y sus aleaciones  No se conoce ningún material que impida la penetración de un campo magnético; no obstante, no todos los materiales se comportan igual bajo la influencia de un campo magnético.
  • 14. 14 MATERIALES PARAMAGNÉTICOS  Los materiales PARAMAGNÉTICOS son aquellos que en presencia de un campo magnético se convierten en imanes y se orientan en la misma dirección que éste. Cuando el campo desaparece dejarán de comportarse de esta manera.  Esto ocurre porque sus electrones al girar crean un momento llamado spin que, en presencia de un campo magnético, se orientan todos en la misma dirección; la del campo que lo origina.  Esta propiedad disminuye con la temperatura debido a la agitación térmica.  En su interior, las líneas de fuerza se concentran ligeramente pues el campo atraviesa más fácilmente el material que el aire o el vacío. Aumenta ligeramente la inducción.
  • 15. 15 MATERIALES DIAMAGNÉTICOS  Los materiales DIAMAGNÉTICOS son aquellos que en presencia de un campo magnético se magnetizan en sentido contrario a éste. Cuando el campo desaparece dejarán de comportarse de esta manera.  En su interior, las líneas de fuerza se separan pues el campo atraviesa más fácilmente el aire o el vacío que el material. Disminuye la inducción.
  • 16. 16 MATERIALES FERROMAGNÉTICOS (I)  Los materiales FERROMAGNÉTICOS son aquellos que en presencia de un campo magnético se convierten en imanes permanentes. En ellos, los spines de los electrones se alinean y se forman zonas llamadas dominios magnético s que se comportan como pequeños imanes.  Estos dominios están normalmente desorientados dando lugar a diferentes polos (a); pero por efecto de un campo magnético exterior (imán o solenoide con corriente) pueden orientarse en una misma dirección sumándose sus campos magnéticos y magnetizando el material (d).
  • 17. 17 MATERIALES FERROMAGNÉTICOS (II)  Al cesar la influencia del campo externo, el material permanece magnetizado.  Para desmagnetizar un material se calienta o se golpea para que sus átomos vibren. También se le puede someter a un campo magnético externo muy cambiante.  En su interior, las líneas de fuerza se concentran mucho pues el campo atraviesa muy fácilmente el material. Aumenta la inducción.
  • 18. PERMEABILIDAD RELATIVA (I) o r B B μ  • Material diamagnético: B < Bo • Material paramagnético: B > Bo • Material ferromagnético: B >> Bo 18  La PERMEABILIDAD RELATIVA (μr) de un material es el cociente entre la inducción en el interior de dicho material (B) y la inducción en el vacío (Bo). Es adimensional  El COCIENTE DE PERMEABILIDAD RELATIVA (μr) de un material es la relación entre las líneas de fuerza que atraviesan la unidad de superficie de un material magnético y las que lo hacen en el vacío
  • 19. PERMEABILIDAD RELATIVA (II) donde • μr es la permeabilidad relativa . • μ es la permeabilidad absoluta del material . • μo es la permeabilidad del vacío . μo =4π10-7 Wb/m A 19 o r μ μ μ 
  • 20. PERMEABILIDAD RELATIVA (III) o M B B χ • Material diamagnético: χ < 1 • Material paramagnético: χ > 1 • Material ferromagnético: χ >> 1 20  La SUSCEPTIBILIDAD MAGNÉTICA (χr) de un material es la relación entre la variación de inducción del material respecto de la inducción en el vacío (BM) y la propia inducción en el vacío (Bo). Da idea de lo ferromagnético que es un material y es adimensional
  • 21. INTENSIDAD MAGNÉTICA (I) o o μ B H    21  La intensidad o excitación magnética (H) es una forma de expresar un campo magnético (B) independientemente de la influencia del medio (BM). Es una magnitud vectorial cuya dirección y sentido son las del campo magnético y se expresa en A/m Mo BBB  
  • 22. CURVA DE MAGNETIZACIÓN. CICLO DE HISTÉRESIS (I) 22
  • 23. CURVA DE MAGNETIZACIÓN. CICLO DE HISTÉRESIS (II) 23  Al imantar un material ferromagnético vamos elevando H hasta llegar al punto de saturación magnética (a). Para ello aumentamos la I que hacemos circular para generar B.  Para desimantar reduciremos H hasta hacerlo 0, pero B no disminuye en la misma proporción. Para H=0, no se anula B ya que existe un magnetismo remanente Br. (b)  Conseguiremos seguir reduciendo B invirtiendo el sentido del campo magnético (para ello invertimos el sentido de la I que lo genera). Conseguiremos anular B para la intensidad coercitiva –HC y seguiremos reduciendo B hasta la saturación (d)  Si volvemos a invertir el campo magnético cerraremos el ciclo de histéresis.  Para desimantar por completo un material ferromagnético hay que repetir varias veces este proceso con I cada vez menores.
  • 24. CAMPO CREADO POR CARGAS EN MOVIMIENTO Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 25. 25 CAMPO CREADO POR CARGAS EN MOVIMIENTO
  • 26. 26 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UN ELEMENTO DE CORRIENTE  H. C. OERSTED demostró en 1820 a partir de las experiencias de Biot y Savart que al hacer circular corriente eléctrica por un conductor rectilíneo, se genera un campo magnético perpendicular al conductor y con sentido dado por la regla de Maxwell, de la mano derecha o del sacacorchos.
  • 27. 27 LEY DE BIOT Y SAVART  BIOT y SAVART calcularon el campo magnético producido por una corriente eléctrica I en un punto situado a una distancia r del conductor.  Será perpendicular al conductor y con sentido dado por la regla de Maxwell, de la mano derecha o del sacacorchos. 2 r senΔlI 4π μ ΔB    Si seleccionamos un elemento diferencial del conductor: CAMPO CREADO POR CONDUCTOR RECTILÍNEO
  • 28. 28 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UN CONDUCTOR RECTILÍNEO (I)  El campo magnético creado por un conductor rectilíneo por el que circula una corriente I en un punto situado a una distancia r del mismo, podemos calcularlo a partir de la ley de Biot y Savart (realizando la suma infinita de los elementos diferenciales)  Será perpendicular al conductor y con sentido dado por la regla de Maxwell, de la mano derecha o del sacacorchos. r I 2π μ B 
  • 29. 29  Por un conductor rectilíneo muy largo circula una corriente de 10A. Calcula el valor de B a una distancia de un metro del conductor. (permitividad relativa del vacío μr=4πx10-7 Wb/Am) CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UN CONDUCTOR RECTILÍNEO (II) T2·10 1m 10A Am Wb 2π ·104 r I 2π μ B 6- -7 o   ___EJERCICIO___
  • 30. 30 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA ESPIRA (I)  El campo magnético creado por una espira por la que circula una corriente I en un punto situado en su centro, podemos calcularlo a partir de la ley de Biot y Savart, simplemente sustituir ∆l por la longitud de la circunferencia.  Será perpendicular al conductor y con sentido dado por la regla de Maxwell, de la mano derecha o del sacacorchos. r I 2 μ B 
  • 31. 31  Se dispone de una bobina con 30 espiras enrolladas una encima de la otra y con un radio de 3cm, por la que circula una corriente de 2A. Calcula el valor del campo magnético en el centro de la bobina. (permitividad relativa del vacío μr=4πx10-7 Wb/Am) CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA ESPIRA (II) T4.19·10 m3·10 2A Am Wb 2 ·104 r I 2 μ B 5- 2- -7 o   ___EJERCICIO___ T1.26·10T4.19·10·30NBB -3-5 T 
  • 32. 32 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UN SOLENOIDE (I)  El campo magnético creado por un solenoide por el que circula una corriente I es constante en su interior y del mismo valor que en su centro, podemos calcularlo a partir de la ley de Biot y Savart.  El campo creado por cada espira se suma al de la espira siguiente. l NI μBint   Las líneas de campo son similares a las de un imán, por eso se definen polos N y S. l NI 2 μ Bext  CAMPO CREADO POR UN SOLENOID
  • 33. 33  Se dispone de un solenoide 10cm de longitud, formado por 50 espiras devanadas una al lado de la otra sobre un núcleo de hierro, por donde circula una corriente de 5A. Calcula el valor del campo magnético en el centro del solenoide. (permitividad relativa del hierro μFe=1.52πx10-4 Wb/Am) CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA ESPIRA (II) T1.19 0.1m 50·5A Am Wb 10·π1.52 l NI μB 4-  ___EJERCICIO___
  • 34. INTERACIÓN ENTRE UNA CORRIENTE Y UN CAMPO MAGNÉTICO Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 35. 35 FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA CARGA EN MOVIMIENTO (II)  Un campo magnético no ejerce ningún efecto sobre una carga en reposo. senBvQF   Pero si lanzamos una carga Q perpendicularmente a un campo magnético B, ésta se desviará describiendo un movimiento circular.  Podemos afirmar que sobre una carga Q actúa una fuerza F perpendicular al plano definido por la velocidad de la misma y por el campo magnético B, cuyo sentido dependerá de la polaridad de la carga (regla de la mano izquierda) y su valor:  BxvQF  
  • 36. 36  Supuesta una carga eléctrica de masa m y carga Q positiva que se mueve a una velocidad v, en el interior de un campo magnético B perpendicular al plano en que se mueve la partícula, haya una expresión que permita calcular el radio de curvatura del movimiento circular que describe: FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA CARGA EN MOVIMIENTO (III) cteylarperpendicucentrípetafuerza r v mmaF 2  ___EJERCICIO___ magnéticafuerza r v mBvQ 2  QB mv r 
  • 37. 37  Un protón se mueve describiendo una trayectoria circular de 20 cm de diámetro a causa de una campo magnético uniforme y perpendicular de 0.2T. Calcula la velocidad del protón. (mp=1.67x10-24 g, Qp=1.602x10-19 C) FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA CARGA EN MOVIMIENTO (IV) ___EJERCICIO___ m/s.551918 Kg1.67·10 0.1m·0.2T·C1.602·10 m QBr v 27- -19 K
  • 38. 38 LEY DE LORENTZ  H. A. LORENTZ descubrió que sobre una carga Q en movimiento actúa una fuerza F perpendicular al plano definido por la velocidad de la misma y por el campo magnético B, cuyo sentido dependerá de la polaridad de la carga (regla de la mano izquierda) y su valor: senBvQF   BxvQF    La fuerza de Lorentz es la que actúa sobre una carga en movimiento cuando en el espacio coexisten un campo eléctrico y un campo magnético.  BxvQEQF  
  • 39. 39  BxLIF   senBLIF    P. S. LAPLACE en su primera ley dice que cuando se introduce un conductor de longitud L por el que circula una corriente eléctrica I en el interior de un campo magnético B, éste ejerce una fuerza F sobre el conductor. (Es una particularización de la Ley de Ampere) LEY DE LAPLACE (I)  Partiendo de la Ley de Lorentz y suponiendo que la carga Q recorre la distancia L (longitud del conductor)  senBLIsenB Δt L IΔsenBvQF  t
  • 40. 40 LEY DE LAPLACE (II)  Una aplicación directa es el timbre de una vivienda:
  • 41.  Según la segunda Ley de Newton, esta fuerza será igual y de sentido contrario a la que ejerza el conductor 2 sobre el 1 41 122122 BLIsenBLI  F  La primera consecuencia de la Ley de Laplace es la fuerza con la que se atraen o repelen dos conductores paralelos por los que circula una corriente. Por ejemplo, la fuerza que el conductor 1 ejerce sobre el 2 será: LEY DE LAPLACE (III) d I 2π μ B 1 1  d LII 2π μ F 21 
  • 42. 42  Dos conductores de gran longitud están colocados en paralelo y separados por una distancia de 0.5m. Calcula la fuerza, por unidad de longitud, existente entre ellos si circula una corriente de 10A y 20A respectivamente y en el mismo sentido LEY DE LAPLACE (IV) ___EJERCICIO___ L 0.5m 10A·20A Am Wb 2π ·104 d LII 2π μ F 7 21    m N 8·10 L F 5 
  • 43. 43 BLIF   Cuando se introduce una espira de longitud L por la que circula una corriente eléctrica I y que puede girar sobre sí misma en el interior de un campo magnético B, éste ejerce un par de fuerzas F sobre ella que la hacen girar sobre su eje. En los conductores paralelos al campo magnético aparecen dos fuerzas que se oponen. En los conductores perpendiculares aparece el par de fuerzas. FUERZA MAGNÉTICA SOBRE UNA ESPIRA
  • 44. 44 MOMENTO MAGNÉTICO SOBRE UNA ESPIRA    BΛSIdΛBΛLIdΛF    El momento del par de fuerzas anterior será:  senBSI  Al producto SI se le denomina momento magnético de la espira (m): senBmM  
  • 45. 45 MOMENTO MAGNÉTICO SOBRE UN SOLENOIDE (I)  BΛSINτ    El momento para una bobina con N espiras será:  senBSI  Las principales aplicaciones de este par de fuerzas en un solenoide son galvanómetros, motores eléctricos y electroválvulas MOTOR CASERO
  • 46. 46 MOMENTO MAGNÉTICO SOBRE UN SOLENOIDE (II)
  • 47. 47  Calcula el momento magnético de una bobina y el momento del par de fuerzas que el campo ejerce sobre una bobina de 100 espiras de radio 2cm, situada en un campo de 0.3T que forma un ángulo de 45º con la normal del plano de las espiras cuando circula una corriente de 1A MOMENTO MAGNÉTICO SOBRE UN SOLENOIDE (III) ___EJERCICIO___ 222 0.126Amm0.02π·1A·espiras100SIN m Nm0.0267sen45º·0.3TAm0.126senBmτ 2  
  • 48. CIRCUITOS MAGNÉTICOS Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 49. CIRCUITO MAGNÉTICO 49
  • 50. FUERZA MAGNETOMOTRIZ 50  De la misma forma que en un circuito eléctrico la FEM del generador obliga a las cargas eléctricas a circular produciendo la corriente eléctrica, en una bobina por la que circula una corriente I existe una fuerza magnetomotriz (FFM) que mantiene el flujo magnético generado por ésta v)](Avuelta[AmperioINFMM   Las líneas de inducción recorren el núcleo de la sustancia ferromagnética formando el circuito magnético, que siempre será cerrado.
  • 51. RELUCTANCIA (I) 51  La reluctancia (R) es el grado de dificultad que ofrece un circuito magnético para establecer un flujo de líneas de fuerza. Es inversamente proporcional a la permeabilidad magnética       Wb v)(A μS 1  Los materiales no ferromagnéticos como el aire, tienen una reluctancia elevada.  Es el concepto equivalente a la resistencia eléctrica en el circuito eléctrico
  • 52. RELUCTANCIA (II) 52  El flujo magnética creado por una bobina será:   FMM μS l FMM Φ  La expresión l/μS es equivalente al concepto eléctrico de resistencia l/σS, donde σ es la conductividad eléctrica. Podemos ver también las equivalencias entre intensidad de corriente - flujo magnético y FEM - FMM l NI μB  μS 1 FMM l SFMM μ l NIS μSBΦ   Esta expresión es la ley de Hopkinson o ley de Ohm para circuitos magnéticos
  • 53. CLASIFICACIÓN DE LOS CIRCUITOS MAGNÉTICOS CIRCUITOS MAGNÉTICOS HOMOGÉNEOS HETEREOGÉNEOS SERIE PARALELO
  • 54. CIRCUITO MAGNÉTICO SERIE 54  El flujo magnético es igual en todos los puntos. Cada tramo presenta una reluctancia en función del material y sección que tenga. La reluctancia equivalente será la suma de las reluctancias de los tramos.  n nT
  • 55. CIRCUITO MAGNÉTICO PARALELO 55  El flujo magnético total es la suma de los flujos de cada rama. La reluctancia equivalente será:     n nT 11
  • 56.  El núcleo magnético de la figura es de hierro y tiene una sección de 25cm2 y una permeabilidad relativa de 600; tiene enrollada una bobina de 400 espiras que está atravesada por una corriente de 10A. Calcula la reluctancia equivalente del conjunto y el flujo magnético. CIRCUITO MAGNÉTICO ___EJERCICIO___ )R(R·ΦR·ΦN·IFMM eFeT  )R(R N·I R FMM Φ eFeT  
  • 57. 57  El núcleo magnético de la figura es de hierro y tiene una sección de 25cm2 y una permeabilidad relativa de 600; tiene enrollada una bobina de 400 espiras que está atravesada por una corriente de 10A. Calcula la reluctancia equivalente del conjunto y el flujo magnético. CIRCUITO MAGNÉTICO ___EJERCICIO___ Wb v-A 2.93·10 m2.5·10·Wb/Am·10π600·4 m0.1)(3·0.15 Sμ l R 5 237 Fe Fe Fe     Wb v-A 1.59·10 m·2.5·10Wb/Am·10π4 m5·10 Sμ l R 7 237 -2 e e e   Wb2.47·10 v/Wb)A1.59·10(2.93·10 400v·10A )R(R N·I R FMM Φ 4 75 eFeT      
  • 58. INDUCCIÓN ELECTROMAGNÉTICA Conceptos y fenómenos electromagnéticos
  • 59. 59 INDUCIÓN ELECTROMAGNÉTICA (I)
  • 60. 60 INDUCIÓN ELECTROMAGNÉTICA (II)  Michael FARADAY y Joseph HENRY demostraron independientemente y casi al mismo tiempo en 1831 la existencia de corrientes eléctricas inducidas como consecuencia de la variación de un campo magnético.  Al mover el imán se produce una variación del campo magnético en el interior del solenoide que genera una corriente en éste. Si el imán está parado no habrá corriente, y la dirección de ésta dependerá de la polaridad del imán.
  • 61. 61 LEY DE FARADAY  La corriente que aparece se denomina corriente inducida y es producida por una fuerza electromotriz inducida.  La fuerza electromotriz inducida es igual y de signo opuesto a la rapidez con la que varía el flujo magnético que atraviesa el circuito. Δt ΔΦ ε  V C J s Nm/A s Wb 
  • 62. 62 FEM INDUCIDA  Por tanto, la fem inducida que genera las corrientes inducidas se produce al variar el flujo magnético que recorre el circuito; y eso se puede hacer de dos maneras:  Variando el campo magnético  Variando la disposición del circuito (que el circuito corte más o menos líneas) Se obtiene energía eléctrica como consecuencia del movimiento del imán con respecto a la bobina o de la bobina con respecto al imán
  • 63. 63 FEM INDUCIDA EN UN CONDUCTOR RECTILÍNEO (I)  Un conductor rectilíneo que se desplaza con una velocidad v en el interior de un campo magnético uniforme B, perpendicular al conductor, de manera que en su movimiento corte las líneas de fuerza, los electrones libres de su interior sufrirán una fuerza F=qBv con dirección la del conductor que hará que se acumulen en uno de sus extremos creando un campo electrostático y se infuce una fem entre sus extremos.  Al unir el conductor con otro conductor existirá corriente eléctrica debida a la fem inducida BqVF  vLBε 
  • 64. 64 FEM INDUCIDA EN UN CONDUCTOR RECTILÍNEO (II)  La fem es, por definición, el trabajo realizado sobre la unidad de carga desplazada que pasa por un punto del circuito. Este trabajo debe ser igual al que el campo magnético realiza sobre el conductor para moverlo (como por el conductor circula la I inducida, podemos aplicar la Ley de Ampere). sIBLsFΔW  vLBε  ts  v tIBLvsIBLsFΔW  QBLvΔW  Entonces como la fem es, por definición,  Q ΔW
  • 65. 65 FEM INDUCIDA EN UNA ESPIRA POR UN MOVIMIENTO DE TRASLACIÓN  En el caso de una espira con un movimiento de traslación constante en el interior de un campo magnético uniforme B normal en el plano de la espira, podemos aplicar la ley de Faraday sabiendo que la variación de flujo será debida a la variación de la superficie de la espira que el campo atraviesa. xs  L ΔxΔΦ LBsB  LBv t LB t     ΔxΔΦ vLBε 
  • 66. 66 FEM INDUCIDA EN UNA ESPIRA POR UN MOVIMIENTO DE ROTACIÓN  En el caso de una espira con un movimiento de rotación con una velocidad cte ω en el interior de un campo magnético uniforme B, podemos aplicar la ley de Faraday sabiendo que la variación de flujo será debida a la variación de la superficie de la espira que el campo atraviesa. aS L tcosSBcosSBΦ   tsenωSB Δt ΔΦ  tsenωSBε  t    derivando la expresión anterior para calcular la variación del flujo en el tiempo, De donde la FEM inducida será FEM EN UNA ESPIRA QUE GIRA
  • 67. 67 FEM INDUCIDA EN UNA BOBINA POR UN MOVIMIENTO DE ROTACIÓN  Cuando tenemos una bobina con N espiras: tsenBNε S  Cuando la bobina es perpendicular a las líneas de campo, B y S son paralelos y ε es nulo.  Cuando la bobina es paralela a las líneas de campo, B y S forman 90º y ε es máximo. BNεmax S tsenε max 
  • 68. 68 GENERADORES DE CORRIENTE (I)  Generador de corriente o alternador  Dinamo SIMULACIÓ N GENERADOR DE CORRIENTE
  • 69. 69  Una bobina circular de 100 espiras y 2cm de radio gira con una velocidad uniforme de 10rps con respecto a su eje, perpendicular a las líneas de fuerza de un campo magnético de 0.5T. Halla el valor de la FEM inducida en la bobina. GENERADORES DE CORRIENTE (II) ___EJERCICIO___ 3.95V5.0·m10256.1·83.62·espiras100SBN 23- max  Tx s rad    23-22-2 m1.256x102x10S  mr  s rad 6.83 1 2 ·10  rev rad s rev   tsen20π3.95(t)ε 
  • 70. GENERADORES DE CORRIENTE (III) 5Vm/s5·2m·0.5TB·l·vε  100Nsen902m0.5T·100A·senB·I·lF    Un conductor de 2m de longitud lleva una corriente constante de 100A y está colocado perpendicularmente a un campo magnético de inducción B=0.5T.  a. Halla la fuerza ejercida sobre el conductor  b. Si el conductor se mueve a una velocidad de 5m/s, ¿cuál será la fem generada en el mismo? ___EJERCICIO___
  • 71. 71 LEY DE LENZ  H. LENZ dedujo que el sentido de una FEM inducida es tal que se opone a la causa que lo ha producido.

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