Loading…

Flash Player 9 (or above) is needed to view presentations.
We have detected that you do not have it on your computer. To install it, go here.

Like this presentation? Why not share!

Like this? Share it with your network

Share

Radiation Protection in Nuclear Medicine

on

  • 283 views

 

Statistics

Views

Total Views
283
Views on SlideShare
283
Embed Views
0

Actions

Likes
0
Downloads
8
Comments
0

0 Embeds 0

No embeds

Accessibility

Categories

Upload Details

Uploaded via as Microsoft PowerPoint

Usage Rights

© All Rights Reserved

Report content

Flagged as inappropriate Flag as inappropriate
Flag as inappropriate

Select your reason for flagging this presentation as inappropriate.

Cancel
  • Full Name Full Name Comment goes here.
    Are you sure you want to
    Your message goes here
    Processing…
Post Comment
Edit your comment
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La conferencia asume la familiaridad con los conceptos básicos de la física. Esta diapositiva permite que el profesor revise el modelo atómico de base y la nomenclatura de isótopos de etiquetado
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Rutherford se describe aquí como el padre del modelo del átomo con un núcleo central. Se puede mencionar que supervisó a los 11 estudiantes que fueron galardonados con el Premio Nobel. El mismo obtuvo uno en química.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Es importante describir los niveles de energía de los electrones con el fin de llegar a que los estudiantes comprendan los procesos de excitación y desexcitación
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La imagen describe el proceso de ionización, que libera un electrón del átomo y la excitación que eleva un electrón de un depósito interior a uno más lejano, ambos procesos como resultado de la transferencia de energía al átomo. Puede ser importante discutir cómo la energía puede ser transferida a los átomos.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Recuerde mencionar que la energía característica de la radiación depende de los niveles de energía del electrón (K, Lm M etc) y, por consiguiente, la característica del átomo.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen es tal vez demasiado complicada para un determinado público. No obstante, se puede utilizar para explicar los diferentes procesos que intervienen en los procesos de excitación y desexcitación en el núcleo en términos de energía.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Una imagen que, en términos simples explica la excitación de un núcleo. De nuevo un debate sobre cómo la energía puede ser transferida al núcleo puede ser valioso.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen ilustra que la energía de rayos gamma es característica de un determinado núcleo, lo que significa que el núcleo se puede identificar observando el espectro de rayos gamma. Este espectro es de un viejo generador Tc99m. Puede ser importante señalar a la paralela a los rayos X característicos.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen se utiliza para explicar por qué un núcleo es estable y por qué el número de neutrones esta aumentando en relación con el número de protones de los núcleos pesados para balancear el aumento la fuerza electrostática.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen se debe utilizar para explicar la inestabilidad de un núcleo a la que se puede llegar ya sea por un exceso de protones o por un exceso de neutrones. La imagen es una introducción a la desintegración radiactiva.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine En esta diapositiva se trata una inserción para ver que todos los participantes se encuentren al mismo nivel.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Maria Curie aparece aquí como un disparador para hablar de la antigua unidad de actividad.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Curie y Joliot fueron los primeros en producir un radion u cleido artificial en 1934.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Otros tipos de radiación, como los infrarrojos, microondas, radioondas no son ionizantes. Sin embargo, esto no significa que los efectos biológicos estén ausentes.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La imagen debe ser utilizada para explicar las diferencias entre las interacciones de las partículas cargadas ligeras y las pesadas. Cabe mencionar que aún cuando la interacción se llama colisión es una interacción entre los campos eléctricos.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La radiación de frenado se genera en la solución y en el blindado de fuentes no selladas de alta energía que emiten partículas beta. Ejemplos de ello son P32, Sr89 y Sm153
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La intención de esta presentación no es cubrir la producción de rayos X ampliamente. Las cuestiones importantes para señalar por el profesor se mencionan en la siguiente diapositiva.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Tanto en esta como en la siguiente diapositiva, no es importante atravesar todos los detalles de la producción de rayos x las características importantes para señalar son el objetivo de diseño y el ángulo de incidencia.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine El profesor puede mencionar que a altas energías la eficiencia de la producción de rayos x puede superar el 50% - sin embargo, el objetivo de enfriamiento sigue siendo un gran problema debido a la alta haz corriente.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine El contenido de esta diapositiva debe continuar los debates anteriores. Los puntos importantes que deben ser mencionados por el profesor están en las casillas. Una alternativa sería que el profesor elimine una o más casillas y le solicite a los participantes describir lo que visualizan.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Tenga en cuenta que en esta imagen los positrones son procedentes de un radionucleido y no son un resultado de la producción de par. Es importante explicar que el proceso de aniquilación es el mismo.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen debe utilizarse para demostrar la importancia de la deposición de energía de fotones en el proceso de interacción con los tejidos blandos (Z <10), lo que significa que todas las modalidades de imagen tienen problemas con la radiación dispersa
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Esta imagen debe ser utilizada como introducción a la definición de dosis absorbida. Comenzando con el conocimiento de que el proceso de ionización es el principal evento que puede resultar en un efecto biológico. Si definimos una cantidad física que da la energía absorbida por unidad de masa, esto podría ser usado para obtener la relación del riesgo con daño biológico.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine El profesor debe señalar que el eje x muestra de «dimensión» o tamaño. Diseños similares se han dibujado de la dimensión para que se muestre ordenada. En cualquier caso es evidente que la energía específica depositada en pequeños volúmenes, va aumentando y estos se vuelven cada vez menos definidos. En las pequeñas dimensiones de la línea que define la dosis absorbida, se convierte en borrosa macroscópicamente y un determinado volumen puede haber recibido un número de diferentes cantidades de energía. En pequeñas dimensiones y dosis bajas , la pregunta para cualquiera de los dos es si recibieron un evento (o mas de uno) o no.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La imagen es un ejemplo de cómo la dosis efectiva se puede usar para comparar la exposición de pacientes en radiología diagnóstica y medicina nuclear.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Los datos proceden de Suecia. A modo de comparación, alrededor de 600 personas mueren anualmente debido a accidentes de tráfico.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Calibradores de dosis: instrumentos de medición de actividad, conocidos también como activímetros, curímetros, etc.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La figura muestra que el número de pares de iones y el tamaño de la señal generada en un detector de llenado de gas depende de la tensión aplicada.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Hay una multiplicación de eventos de ionización secundarios que es proporcional a la tensión, así como el número de ionizaciones primario causado por una partícula o fotón.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine En un tubo GM un campo eléctrico alto es alcanzado en la proximidad del electrodo central. La ionización es la causa primaria de una avalancha de ionizaciones secundarias. En este proceso habrá emisión de fotones UV con energía lo suficientemente alta como para provocar nuevas ionizaciones El resultado será una descarga total del detector. El resultado será un impulso eléctrico que puede medirse sin ningún tipo de amplificación.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Es importante explicar por qué existe una proporcionalidad entre la energía absorbida de fotones en el detector y la altura del pulso.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Explicar el origen de la dispersión de fotones (detector y la muestra) y la total absorción de fotones .
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La explicación de la mejor resolución de energía en un detector de semiconductores, es que la energía necesaria para crear un par-ión hueco es menor que la energía para producir una luz de fotones en el detector de centelleo. Por lo tanto, la fluctuación estadística y el ancho de la totalidad de la energía pico será mucho menor.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine La película radiográfica, normalmente consta de una base de poliéster que está recubierta en una o ambas caras con una emulsión radio sensitiva. La capa sensible se compone normalmente de haluro de plata (más bromuro) cristales (diámetro 0,2 - 2m m) incrustados en la gelatina. La absorción de la radiación ionizante provoca la siguiente reacción (simplificado): fotón + Br -  Br + e - e - + Ag +  Ag. La capa de plata es negra y produce una imagen latente. Durante el desarrollo de la película otros iones de plata se reducen en la presencia de átomos de plata. Por lo tanto, si uno (en la práctica pocos) de los iones de plata se reduce en un cristal de bromuro de plata, todos los cristales de plata en el presente (o de grano) se reducirá durante el desarrollo. El resto del haluro de plata (en granos subdesarrollados) se lavan fuera de la película durante la fijación y sólo las áreas de la película que se vieron afectadas por la radiación aparecen en negro. Las ventajas de la película son su buena resolución espacial y el que un conjunto bidimensional de distribución de dosis se adquiere en la medición. La desventaja es su escasa reproducibilidad (que depende de la radiación de energía, así como la transformación) y la no linealidad de la relación dosis-respuesta.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Tenga en cuenta que esta es una imagen animada. En la primera parte el detector es irradiado y en la siguiente parte la señal es leída por calentamiento del detector.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine Los dosímetros de termoluminiscencia (TLD) son cristales que pueden almacenar parte de la energía depositada por la radiación ionizante en forma recuperable. El gráfico ilustra el principio de la Termo -(se aplica calor) luminiscencia (el cristal emite luz) y Dosimetría (de los cuales la intensidad está relacionada con la dosis de radiación ionizante absorbida por el cristal antes de la calefacción ",). Mientras que la luz emitida es proporcional a la radiación absorbida la proporcionalidad constante varía con la radiación de energía, el total de dosis, material y TLD - más difícil para tener en cuenta - la historia térmica de los cristales. Como tal, TLD se usa principalmente como una técnica dosimétrica en la que la dosis que hay que determinar es en comparación con una dosis similar conocida o una dosis similar brindada por el detector TL o uno similar . Las ventajas de los TLDs son su tamaño pequeño y que los cables no son necesarios durante la irradiación. Por lo tanto, son especialmente adecuados para las mediciones en fantomas sólidos y dosimetría en vivo. Las desventajas son el tiempo transcurrido entre la irradiación y el proceso de lectura y la complejidad de toda la instalación TLD.
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine
  • Part 2. Radiation Physics Radiation Protection in Nuclear Medicine

Radiation Protection in Nuclear Medicine Presentation Transcript