1. PROPAGACIÓN DE ONDAS
ELECTROMAGNÉTICAS EN
MEDIOS CONDUCTORES
Yallerco Quispe, Luis

2. el tema a tocar es la propagación de ondas
electromagnéticas cuando el medio tiene
una conductibilidad no nula , en
nuestro caso vamos a estudiar en los
materiales conductores, veremos como en
estas circunstancias los componentes
espectrales de la señal que se propaga lo
hacen con velocidades de fase que
dependen de la frecuencia, por lo que la
señal se deformara a medida que se
propaga; sin embargo, bajo ciertas
condiciones, será posible asociar a la señal
una velocidad de propagación de su
energía, que se denomina velocidad de

3. PROFUNDIDAD DE
PENETRACION
 Supongamos una onda electromagnética
plana propagándose en la dirección .
en el espacio y que incide normalmente
sobre la superficie de un material
conductor que supondremos libre de
fuentes de campo, así como
lineal, isótropos y homogéneos. En
general existirá una onda reflejada y otra
que se propaga en el material
conductor, se trata únicamente de esta
onda electromagnética.

5.  Permeabilidad compleja
 Factor de propagación compleja
 Factor Q del medio

6. El factor puede escribirse
como

8. PROPAGACIÓN EN DIELÉCTRICOS
IMPERFECTOS
 La impedancia compleja con
conductibilidad finita es:

9. CONSTANTE DIELÉCTRICA
GENERALIZADA
En general, la conductibilidad finita del
medio en que se propaga una onda
electromagnética no es la única causa de
perdida de energía electromagnética, y
por tanto, de atenuación de la onda.

11. CONCEPTO DE RESISTENCIA
SUPERFICIAL
 Para las aplicaciones practicas a altas
frecuencias es importante conocer la
potencia media perdida por unidad de área
en un conductor para una amplitud dada de
la onda en la superficie.
 Esta información se usara para determinar la
atenuación a lo largo de líneas de
transmisión y guías de ondas. Supongamos
que, e la superficie plana de un conductor, la
amplitud del campo magnético es HO y que
la onda incide normalmente y se propaga
hacia el interior del conductor fig. (3).

13.  La magnitud se denomina usualmente
resistencia superficial y se designa por Rs. Con
esta definición la potencia media absorbida por
unidad de área es un buen conductor es:
 Esta es un formula importante que es
estrictamente valida solo para superficies
conductoras planas, aunque representa una
excelente aproximación si el radio de curvatura de
la superficie es mucho mayor que la profundidad
de penetración. En la práctica, este es casi
siempre el caso para muy altas frecuencias. La
pérdida total se obtiene integrando la anterior
ecuación sobre la superficie del conductor, ya que
HO varía usualmente para diferentes puntos.

14. VELOCIDAD DE GRUPO
 En el caso de propagación de una onda
de este tipo en un medio dispersivo, la
velocidad de propagación de la onda
monocromática depende de su
frecuencia. En la práctica no se presenta
nunca la situación ideal de onda
monocromática pura. En general, lo que
ocurre es que es posible el emisor emita
una cierta señal durante un
intervalo finito de tiempo que, de
acuerdo con el teorema de Fourier, se
puede descomponer en un espectro
continuo de frecuencias de amplitud ---
tal que

15.  Supongamos un grupo de frecuencias
centrado en una portadora de
frecuencia –-- y tal que --------
salvo cuando ------- . Este conjunto
constituye lo que se denomina grupo
o paquete de ondas.fig (4).