1. DIFRACCION DE RAYOS X
Los rayos X pueden difractarse al atravesar un cristal, o ser
dispersados por él, ya que el cristal está formado por redes
de átomos regulares que actúan como redes de difracción
muy finas. La difracción es un fenómeno que se produce
cuando una onda encuentra un obstáculo o una abertura al
propagarse de tamaño comparable a su longitud de onda.

2. Los Rayos X son radiaciones electromagnéticas invisible de longitud de
onda entre 10 a 10.1 nm
Frecuencias del rango de 𝟏𝟎 𝟏𝟕 −𝟏𝟎 𝟐𝟎 Hz.
Energía de los rayos X es del orden de 12.3KeV

3. n: Es el orden de una reflexión (n=1,2,3…)
λ: Longitud de onda
d: Distancia entre planos paralelos de la lattice
ϴ: Ángulo del rayo incidente y el plano del enrejado
conocido como ángulo de Bragg
Ley de Bragg

4. Distribuciones angulares de los rayos
X L3 emitidos por ionización de
átomos de Au por impacto
electrónico
G. Sestric, S. Ferguson, I. Wright, S. Williams
Angelo State University, Department of Physics and Geosciences, San
Angelo, TX 76909, USA

5. Introducción:
- Se ha sugerido que cuando una capa vacante interior con
un momento angular dado, se crea por la interaccion ya sea
con una particula cargada o un foton, la vacante se alineara
debido a los subniveles magnéticos que tiene una población
ionica no estadística.
- El trabajo teórico de Berezhko y Kabachnik (1977) sugiere
que la distribución angular de la radiación característica se
describe por la relación:
dI = dΩ ¼ DIO = 4πÞ ½ 1 þ αA20P2ð cos φÞ y ð1Þ

6. - donde Ω es el ángulo sólido, Io es la intensidad de la
radiación emitida durante todo el ángulo sólido SR 4π, α es el
parámetro de decaimiento que depende de los estados inicial
y final del átomo ionizado y el momento angular total
(Pálinkás et al., 1979), A20 es el grado de alineamiento
inducido del estado vacante, y P2 (cos φ) es el polinomio
Lengendre de segundo orden.

7. DESCRIPCION DE EXPERIMENTOS:
- Los datos presentados en este informe fueron
obtenidos utilizando un tubo Mini-X de rayos X.
- El Mini-X fue montado en una etapa rotativa de
manera que el Au ánodo se encuentra por encima del
centro del escenario circular. Los experimentos se
formaron utilizando un voltaje de aceleración de
15.070.1 kV y una corriente de electrones de 8.070.1
μA durante 600 segundos de tiempo en directo.

8. - diagrama esquemático de la configuración experimental

9. Descripción de análisis de datos:
- Espectro típico, con el Lα, Lβ y Ll picos de rayos X a
energías de 9,71, 11,44 y 8,49 keV, respectivamente..

10. - Todos los datos se corrigieron para la absorción de los rayos
X característicos dentro de la meta y el final por la aplicación
de la expresión:
f ðk; ϕÞ ¼ exp½ðμAux1 þ μBex2Þ= cos ϕ&;
- Una dificultad encontrada en los experimentos que implican
las distribuciones angulares de los rayos x es la resta de la
radiación de frenado resultante del fondo que también es
dependiente del Angulo

11. •Los resultados experimentales :
La figura 3 muestra las parcelas de las relaciones de las intensidades
de las radiografías Ll Au Lα, Lβ, y en ángulo φ a las intensidades de
los rayos X correspondientes a φ ¼ 01.
-

12. - Los datos sugieren que las radiografías Au Lα y Lβ son
esencialmente emiticiones isótropicas, ya que no se observó
la anisotropía en los datos fuera de las incertidumbres
experimentales.
- El valor de α para las radiografías de Lα1 y Lα2, tomados de
Berezhko y Kabachnik (1977), son 0,10 y 0,40 ,
respectivamente.
- Como no se ha podido resolver los α2 radiografías Lα1 y L
utilizando el Si (Li) detector, se uso un valor medio ponderado
de α ¼ 0,054 para todos los cálculos que implican las
radiografías Lα.

13. - figura. 4. Relación entre las intensidades de los rayos X Au Ll . La línea curva es
la relación de [αA20P2 1Þ (cos)] términos para Ll los rayos X y los rayos X Lα (con
A20 ¼ _ 0,70), a escala para ajustarse a los datos experimentales.

14. - La curva mostrada en la figura. 4 representa la relación
entre el [1þαA20P2 (cos φ)] términos para las radiografías de
LL y los rayos X Lα, a escala para ajustarse a los datos
experimentales.
- El ajuste sugiere que el grado de alineación inducida, A20,
es de aproximadamente 0.7. La tendencia observada en los
datos, un ligero aumento en la intensidad de los rayos X de
Au Ll a medida que aumenta φ de 01, también se observó en
los experimentos realizados por Yamaoka (2003) y Alrakabi et
al. (2013), lo que sugiere que el valor de A20 es negativo.

15. Conclusiones:
- los resultados sugieren que el Radiografías Lβ Au Lα y son
esencialmente isótropicas, ya que no se observó la anisotropía en los
datos fuera de las incertidumbres experimentales. Los resultados también
sugieren que los rayos X Ll pueden tener una débil distribución angular
anisótropo.
- todavía se necesitan estudios experimentales más precisos para
determinar la extensión de la alineación inducida de los estados de
vacantes producidas cuando los átomos se ionizan por fotones,
electrones, y partículas incidentes pesados​​. Aunque ya ha habido varios
estudios realizados midiendo la distribución angular de los rayos X
emitidos como resultado de fotoionización, los resultados han sido
inconsistentes y contradictorias.

16. Gracias